29. Гетеропереходи. Вимоги до матеріалів гетеропереходу. Ізотипні та анізотипні гетеропереходи. Різкі та плавні гетеропереходи. Побудова зонних діаграм гетеропереходів

Гетеропереходом називають контакт двох напівпровідників різного виду. Їх поділяють на ізотипні та анізотипні. Якщо тип провідності обох напівпровідників однаковий вони називаються ізотипними (наприклад, n-Si-n-Ge), різний – анізотипними (наприклад, p-Si-n-Ge). Оскільки в ГП використовуються різні матеріали, необхідно, щоб у цих матеріалів з ​​великою точністю збігалися два параметри: температурний коефіцієнт розширення (ТКР) і постійні гратки матеріалів. В результаті вдається отримати границю розділу матеріалів вільну від дефектів (дислокацій).

Кількість напівпровідників придатних для створення якісних ГП обмежена. При побудові зонних діаграм ГП, детальному аналізі розподілу електричного поля і потенціалу в ОПЗ, а також величини і компонентів електричного струму необхідно враховувати, що різні напівпровідники мають різні значення електронної спорідненості , роботи виходу Ф, ширини забороненої зони Е_g і діелектричної проникності . Внаслідок цього на діаграмах виникають «пічки» та «розриви» зон.

Побудуємо зонну діаграму контакту двох різних напівпровідників. При приведенні матеріалів у контакт відбувається перетікання носіїв з одного матеріалу у інший та вирівнювання рівня Фермі. Необхідні для побудови енергетичних діаграм значення розривів країв зони провідності та валентної зони визначаються виразами.

E_c=₂ - ₁; E_=E_g2 – E_g1 – E_c.

30. Вольт-амперна характеристика гетеропереходу. Зарядоперенесення через границю: теплові та нетеплові струми.

• Розглянемо зонну діаграму ГП при прикладанні до нього прямої та зворотної зовнішньої напруги U. Відповідні зонні діаграми ГП n-Ge-p-GaAs наведені на рисунку. Пунктиром на цих же зонних діаграмах зображені енергетичні рівні в рівноважних умовах U = 0.

• 

• Т еорія симетричного гомопереходу, що враховує рекомбiнацiйно-генерацiйнi процеси в збідненому шарі, розроблена Са, Нойсом i Шоклi (СНШ- теорія). Для опису механізму перенесення струму через ідеальний ГП в наш час запропоновано декілька фізичних моделей: дифузійну, емiсiйну, рекомбiнацiйну, тунельну і тунельно-рекомбiнацiйну. Відповідно всі струми, що протікають через ГП Андерсон розділяє на теплові і нетеплові. Характерно, що дифузiйна, емiсiйна i рекомбiнацiйна теорiї (теплові) приводять до однакового математичного виразу що описує проходження струму через ГП. Слід відмітити, що це співвідношення за виглядом не вiдрiзняється вiд виразу який описує ВАХ гомопереходу:

• Де

•  

• тут I₀ - струм насичення; U_k0 - висота потенційного бар’єра на переході при відсутності зовнішньої напруги.

• У співвідношенні знак плюс відповідає прямій гілці ВАХ, мінус – оберненій. Механізм струмоперенесення визначає тут величину коефіцієнта ідеальності переходу А та струму насичення I₀. У випадку дифузійного механiзму А=2, емiсiйного механiзму А=1, рекомбiнацiйного - 1<A<2, тунельного – 1,3<A<2.

• Для пояснення особливостей проходження струму через деякі реальні ГП була запропонована модель, що враховує наявність на міжфазній межі прошарку речовини зі спотвореною кристалічною граткою та високою швидкістю рекомбінації носіїв заряду. Відповідно, електрони та дірки досягають поверхневих станів на даній межі за допомогою тунелювання з енергетичних зон матеріалів гетеропари. Фактично, в моделі, яка отримала назву тунельно-рекомбінаційної, ГП являє собою два послідовно з’єднані контакти МН. У даному випадку зарядоперенесення визначається процесами, які не залежать від температури вимірювання. Якщо струм через ГП визначається нетепловими процесами, його ВАХ може бути записана у вигляді

• 

• Де

 Тут I₀₀, a, b  – константи, які не залежать від U та T.

• Легко помітити, що співвідношення що описують ВАХ при прямій напрузі у випадку теплових і нетеплових процесів лініаризуються у координатах lnI – U. При цьому кут нахилу прямої до осі x у випадку нетеплових струмів не залежить від Т, в той час як у випадку теплових струмів він тим більший чим менша температура вимірювання. Це дозволяє розрізнити відповідні механізми.

Важливо відмітити, що прямі гілки ВАХ практично всіх відомих анізотипних ГП описуються співвідношеннями характерними для нетеплових струмів при зміщеннях U, які більші ніж деяке критичне (воно залежить від температури) і співвідношенням характерним для нетеплових механізмів при менших зміщеннях.