Параллельное соединение.
На
рисунке 38 показано параллельное
соединение двух проводников 1 и 2 с
сопротивлениями
и
.
В этом случае электрический
ток
разветвляется
на две части. Силу тока в первом и втором
проводниках обозначим через 
и 
.
Так как в точке разветвления проводников
(в точке А) электрический заряд не
накапливается, то заряд, поступающий в
единицу времени в эту точку, равен
заряду, уходящему из нее за это же
время.Следовательно,
.
Напряжение 
на
проводниках, соединенных параллельно,
одно и то же.
В осветительной сети поддерживается напряжение 220 или 127 В. На это напряжение рассчитаны приборы, потребляющие электрическую энергию. Поэтому параллельное соединение — самый распространенный способ соединения различных потребителей. Н этом случае выход из строя одного прибора не отражается на работе остальных, тогда как при последовательном соединении выход из строя одного прибора размыкает всю цепь.
Применяя закон Ома для участка цепи с сопротивлениями и , можно доказать, что величина, обратная полному сопротивлению участка АВ, равна сумме величин, обратных сопротивлениям отдельных проводников.
Действительно,
заменим в формуле тока для параллельного
соединения проводников значение силы
тока, пользуясь законом Ома: 
.
После сокращения получим
.
Отсюда
следует, что 
Формулы,
аналогичные (1) и (2), можно применять к
соединению любого числа проводников.
Силы тока проводниках и их сопротивление
при параллельном соединении связаны
соотношением 
.
Для того чтобы измерить напряжение на участке цепи с сопротивлением , к нему параллельно подключают вольтметр. Напряжение на вольтметре будет совпадать с напряжением на участке цепи
32.Электродвижущая сила. Закон Ома для полной цепи . Короткое замыкание.
Для
того чтобы ток проходил по замкнутой
цепи, необходимо, чтобы в источнике тока
зарядам сообщались дополнительная
энергия, она появляется за счет работы
по перемещению зарядов, которую производят
силы неэлектрического происхождения
(сторонние силы) против сил электрического
поля. Источник тока характеризуется
энергетической характеристикой, которая
называется ЭДС
— электродвижущая сила источника. ЭДС
измеряется отношением
работы сторонних сил по перемещению
вдоль замкнутой цепи положительного
заряда к величине этого заряда 
.
Пусть
за время 
через
поперечное сечение проводника пройдет
электрический заряд 
.
Тогда работу сторонних сил при перемещении
заряда можно записать так: 
.
Согласно определению силы тока, 
,
поэтому 
.
При совершении этой работы на внутреннем
и внешнем участках цепи, сопротивления
которых
и 
,
выделяется некоторое количество теплоты.
По закону Джоуля—Ленца оно равно: 
.
Согласно закону сохранения энергии, 
.
Следовательно, 
.
Произведение силы тока на сопротивление
участка цепи часто называют падением
напряжения на этом участке. Таким
образом, ЭДС равна сумме падений
напряжений на внутреннем и внешнем
участках замкнутой цепи. Обычно это
выражение записывают так: 
.
Эту зависимость опытным путем получил
Георг Ом, называется она законом
Ома для полной цепи и
читается так: сила
тока в полной цепи прямо пропорциональна
ЭДС источника тока и обратно пропорциональна
полному сопротивлению цепи.
При разомкнутой цепи ЭДС равна напряжению
на зажимах источника и, следовательно,
может быть измерена вольтметром