
- •2. Содержание теоретического курса
- •3. Основная и дополнительная литература
- •3.1.Основная литература
- •3.2.Дополнительная литература
- •4. Практические занятия
- •6. Индивидуальные занятия
- •7. Самостоятельная работа
- •Часть I конспекта охватывает первый модуль (из двух) обучения по курсу. По мнению автора, эта часть является основополагающей для понимания всех процессов, связанных с аппаратами.
- •Введение
- •Основные физические явления и процессы в электрических аппаратах
- •1. Тепловые процессы в электрических аппаратах
- •1.1. Источники теплоты в электрических аппаратах
- •1.2. Способы распространения теплоты в электрических аппаратах
- •1.3. Задачи тепловых расчетов
- •1.4. Режимы нагрева электрических аппаратов
- •1.5. Термическая стойкость электрических аппаратов
- •Решение.
- •Решение.
- •Решение.
- •Решение.
- •Решение.
- •Решение.
- •Решение.
- •Решение.
- •Контрольные вопросы
- •Контактная система электрических аппаратов
- •Классификация электрических контактов
- •Контактная поверхность и контактное сопротивление
- •Нагрев контактов
- •2.4. Режимы работы контактов
- •2.5. Материалы контактов
- •Решение.
- •Решение.
- •Контрольные вопросы
- •3. Электромагнитные явления в электрических аппаратах
- •3.1. Основные понятия теории ферромагнетизма
- •Закон электромагнитной индукции
- •3.2. Кривые намагничивания и петли гистерезиса. Магнитные материалы
- •Динамические петли гистерезиса
- •3.3. Магнитная система и магнитная цепь электрических аппаратов
- •I закон Кирхгофа
- •II закон Кирхгофа
- •II закон Кирхгофа вытекает из закона полного тока. Учитывая, что м.Д.С. F определяется через ток I и число витков w, ,
- •3.4. Методы расчета магнитных цепей
- •Алгоритм решения задачи
- •Определение магнитного потока в неразветвленной магнитной цепи по заданной намагничивающей силе
- •Расчет магнитной цепи с учетом магнитного сопротивления и потоков рассеяния
- •3.7. Расчёт катушки электромагнита
- •3.8. Определение силы тяги
- •3.11. Сравнение электромагнитов постоянного
- •3.12. Магнитная цепь постоянного магнита
- •Решение.
- •Решение.
- •Контрольные вопросы
- •4. Электродинамическая стойкость электрических аппаратов. Расчет электродинамических усилий
- •Пример 14.
- •Решение.
- •Пример 15.
- •П ример 16.
- •Решение.
- •Пример 17.
- •Решение.
- •Контрольные вопросы
- •5. Электрическая дуга и дугогасительные системы
- •5.1. Электрическая дуга в цепи постоянного тока
- •5.2. Дугогасительные системы
- •5.3. Дугогасительные камеры
- •Приложения
- •Медный эмалированный провод пэв-1
- •Продолжение таблицы п.4
- •Часть I
1.5. Термическая стойкость электрических аппаратов
Термической стойкостью электрических аппаратов называется способность их выдерживать без повреждений термическое воздействие проходящих по токоведущим частям токов заданной длительности. Количественной характеристикой термической стойкости является ток термической стойкости.
В режиме короткого замыкания (а это аварийный режим) электрические аппараты подвергаются значительным термическим воздействиям. Поэтому время действия этого режима ограничивается. Для большинства электрических аппаратов это время t =0,1T , т.е. не превышает время нагрева при адиабатном процессе (нагрев без теплообмена с окружающей средой).
Уравнение теплового баланса имеет вид
.
Для единицы объема проводника
,
где j - плотность электрического тока в проводнике.
Можно показать [1], что температурная зависимость при адиабатном процессе в режиме короткого замыкания представляет собой
.
Величина j2t называется квадратичным импульсом плотности тока.
Кривые
адиабатического нагрева (рис. 12) позволяют
решать прямую и обратную задачи, т.е. по
значению j2t
находить температуру проводника и
обратно по заданной температуре ‑
допустимое значение квадратичного
импульса плотности тока.
Обычно кривая
адиабатического нагрева приведена для
температуры
=
0. Если
≠
0 и по заданному значению
j2t
требуется найти температуру проводника,
то прежде по кривой (см. рис. 12) для
заданной
находим (j2t)Н
. Затем по оси абсцисс от значения (j2t)Н
откладываем отрезок, равный (j2t)ЗАД
, по
кривой находим конечную температуру
проводника
На практике вводят понятие “фиктивное время” tФ короткого замыкания ‑ это время, в течение которого установившийся ток короткого замыкания оказывает такое же термическое воздействие на токоведущие части, как дей-ствительный ток короткого замыкания за действительное время короткого замыкания.
Справедливо соотношение
,
где jУ - установившееся значение плотности токa короткого замыкания.
Обычно
фиктивное время короткого
замыкания определяется по кривым tФ(β),
где
,
iП
– пиковое
значение тока короткого замыкания,
I
- действующее
значение установившегося тока короткого
замыкания.
Введя понятие “фиктивное время короткого замыкания”, можно вычислить квадратичный импульс плотности тока и для расчета воспользоваться кривыми адиабатического нагрева.
Зная время короткого замыкания и материал проводника, а также его допустимую температуру кратковременного нагрева, можно по кривым адиабатического нагрева определить плотность тока термической стойкости аппарата. После этого можно решать две задачи: по известному поперечному сечению проводника определить ток термической стойкости или по заданному току термической стойкости найти необходимое поперечное сечение токоведущих частей.
Расчетные времена короткого замыкания стандартизированы и приняты равными 10, 5 и 1 с. В соответствии с этими временами и токи термической стойкости носят названия 10-ти секундный, 5- ти секундный и 1 -секундный.
Так как времена короткого замыкания и плотности тока взаимосвязаны:
,
легко получить формулы пересчета токов термической стойкости:
.
Пример 1.
Определить коэффициент поверхностного эффекта КП для алюминиевого шинопровода, нагретого проходящим по нему переменным током промышленной частоты до температуры =95C при условии, что:
шинопровод круглый d=80 мм;
шинопровод трубчатый dнар=80 мм, dвн=72 мм.