Добавил:

alleken Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Московский государственный университет тонких химических технологий им. М.В. Ломоносова

Предмет:

Оптика

Файл:

random books / Либерман, Миловидова - Методические указания к лаб работам по курсу общей физики (Оптика и атомная физика)

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

07.03.2020

Размер:

569.25 Кб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 23 / 53 4 5 > Следующая >>>

	21
	Т р		220 В
	Т р
		K1	K2
R1		K1
R1	V1	Т	R2
	V1	Т	R2
	Л	М	Д

Ф С

220 В

В ы прями-

К осциллограф у

тель0-30В

Рис.8

μА

этой установке на ф отосопротивление Ф С

свет от лампочки Л

падает черезотверстиедиска Д , которы й насаж ен на осьэлектромотора М . С осью электромотора связан тах ометр Т – приб ор, с помощ ью которого мож но измерять число об оротов диска. Л ампа накаливания питается от трансф орматора Тр , а токнакала нитилампочкирегулируется реостатомR1. Н апряж ениена лампочкеконтролируется вольтметромV1. Ч ислооб оротов

электромотора регулируется реостатомR2.			последовательно	вклю чены
Э лектрическая	цепь, в	которую
ф отосопротивление, микроамперметрисопротивлениенагрузкиR, питается
от вы прямителя с	регулируемы м на вы х оде напряж ением.			В еличина
вы х одного напряж ения вы прямителя контролируется вольтметром V2. Н а
макете лаб ораторной раб оты		имею тся	гнезда для подклю чения

осциллограф а.

Вы полнениер аб оты

1.С нят ие вольт амперных харак т ерист ик ф от осопрот ивленияи

опред еление егоуд ельной чувст вит ельност и

Д ля вы полнения этого упраж нения необ х одимо при вы клю ченны х тумб лерах К 1, «свет» и К 2 «мотор» подклю чить лаб ораторны й макет и вы прямитель к городской электрической сети. Т умб лером К 1 вклю чить осветительноеустройствоипроверить, чтоб ы лампочка, отверстиев диске иф отосопротивлениенах одилисьна однойпрямой. Т аккаквольтамперны е х арактеристикиф отосопротивлений снимаю тся припостоянном значении

величины освещ енности (Е=const)		принекотором начальном неб ольш ом
накале лампочки, надо снять зависимость J=f(U). Здесь J			– величина
ф ототока, которая ф иксируется микроамперметром; U – приклады ваемоек
ф отосопротивлению	напряж ение,	величина которого	изменяется

		22
регулятором	напряж ения		вы прямителя	примерно		через 5
вольтиконтролируется еговольтметромV2.
И зменяя с помощ ью		реостата R1 накал лампочки, снимаю т ещ е две-
три аналогичны е кривы е при соответствую щ их				постоянны х		величинах
освещ енности.
П о лю б ой	вольтамперной		х арактеристике,		соответствую щ ей
определенному значению		освещ енности Е, мож но			рассчитать		так
назы ваемоесветовоесопротивлениеф отосопротивления, равное R =							U	.

						c	J
Световое сопротивление,		или сопротивление при освещ ении, является

важ ной х арактеристикой ф отосопротивлений. Е го величина колеб лется от

1,2 до500 О м.

Д ругой важ ной х арактеристикой ф отосопротивлений является

их

удельная

чувствительность,

вы раж аемая

величиной

ф ототока

микроамперах , отнесенной к световому потоку в 1

лм иприлож енному

напряж ению

в 1 В . Е го величина для разны х

типов ф отосопротивлений

колеб лется в оченьш ироких пределах : от 0,5 до10000 мкА /ль.

И так,

согласно

определению ,

удельная

чувствительность

ф отосопротивленийопределяется поф ормуле:

γ =

ΦU

где ∆J

– ф ототок, равны й разности ф ототоков прираб оте на свету и в

темноте (см. рис.4),

– световой поток,

U – прилож енное напряж ение.

Световой поток Ф

(в лю менах ) связан с освещ енностью Е

(

в лю ксах )

соотнош ением

Ф =SЕ,

-5

где S

–

раб очая

площ адь

ф отосопротивления,

равная

2,8·10

м.

О свещ енность ф отосопротивления определяется из граф ика,

которы й

прилагается кданнойраб оте.

2.О сц иллограф ическ ое наблюд ение работ ы ф от осопрот ивления

П одклю чите вх од У осциллограф а			к соответствую щ им клеммам
макета. С помощ ью	тумб лера К 2	вклю чите электромотор и настройте
осциллограф . М еняя	напряж ение	на вы х оде вы прямителя,			зарисуйте
экспериментальны е	кривы е с экрана		осциллограф а	при	некотором
ф иксированном числе об оротов		диска.	П ри постоянном		питаю щ ем
напряж ении ф отосопротивления, изменяя			с помощ ью	реостат R2 число

об оротов диска, а темсамы мдлительностьсветовы х импульсов, зарисуйте экспериментальны екривы е.

	К онтр ольны евопр осы
1.	Ч тоназы вается ф отоэф ф ектомикаковы особ енностивнутреннего

фотоэф ф екта?

2.К ак об ъясняется внутренний ф отоэф ф ект с точки зрения зонной теории?

3.Ч тотакоеэнергия активациипроводимостивещ ества?

4.О б ъяснитеустройствоф отоэлемента сзапираю щ имслоем.

5.Н азовитеосновны ех арактеристикиф отосопротивления.

	23
6.	Д айте определение светового потока и освещ енности. В		каких
единицах
	ониизмеряю тся?
	РА Б ОТ А №	9
	О П РЕД ЕЛ ЕН И ЕД Л И Н Ы С ВЕТО ВО Й ВО Л Н Ы П РИ П О М О Щ		И
	Д И Ф РА К ЦИ О Н Н О Й	РЕШ ЕТК И

П риб оры и принадлеж ности: гониометр, плоская диф ракционная реш етка, осветительсосветоф ильтрами.

К р аткаятеор ия

Я вление диф ракциисвета состоит в отклонениисветовой волны от прямолинейного распространения. Д иф ракция происх одит, когда световы е лучи встречаю т на своём пути какое-либ о препятствие, но особ енно

отчетливо она	об наруж ивается в тех случаях ,						когда размеры	огиб аемы х
непрозрачны х	экранов		или отверстий, через которы е прох одят лучи,
настолькомалы , чтоявляю тся соизмеряемы мисдлинойсветовойволны .
П рииспользованииб елогосвета диф ракционная картина приоб ретает
радуж ную окраску.
Д иф ракционная			картина		возникает	в	результате	налож ения
(интерф еренции)		вторичны х		волн, поэтому ей присущ и типичны е для
интерф еренции		черты	-	неравномерное		распределение		энергии	в
пространстве.	В	одних	местах		интенсивность света б ольш е,			в других	-

меньш е. Т аким об разом, в подвергш ейся диф ракции световой волне по отнош ению к падаю щ ей происх одит перераспределение интенсивности света.

Рассмотримявлениедиф ракцииот однойузкойпрямоугольнойщ ели. П устьплоская монох роматическая волна падает перпендикулярнона экран,

в которомимеется длинная узкая щ ель ш ириной

α (рис.1). К огда ф ронт

волны

дойдет до щ елиизаймет полож ение

AB, то все его точки, согласно принципу

Гю йгенса,

являю тся

новы ми источниками

вторичны х

элементарны х волн.

Э тиволны

λ/2

распространяю тся в пространстве за щ елью

вовсех направлениях .

волны ,

Рассмотрим

распространяю щ иеся от точкиплоскостиAB

направлении,

составляю щ им

первоначальны мнекоторы й уголϕ. Е слина

пути

этих

лучей

поставить линзу,

параллельную

плоскости AB,

то,

как

показанона рисунке, этипараллельны елучи

после преломления сойдутся в некоторой

точке М

в ф окальной плоскости линзы .

Располагая

этой ф окальной

плоскости

Рис.1

экран Е, мож но на нем наб лю дать результат интерф еренциидля волн, распространяю щ их ся от щ елипод различны мипроизвольны ми углами ϕ

кпервоначальномунаправлению .
О пустим из точки А перпендикуляр А С на		направление вы деленного
пучка лучей, которы й б удет	нормально	пересекаться	плоскостью ,
прох одящ ей черезэтот перпендикуляр. Т огда от плоскостиА С			идалее до

ф окальнойплоскостиЕ параллельны елучинеменяю т своейразностих ода. Разность х ода, определяю щ ая условия интерф еренции, возникает лиш ь на

путиот исх одного ф ронта AB до плоскости, AC					иразлична для разны х
лучей.
	Д ля расчета интерф еренции всех этих			лучей применим метод зон
Ф ренеля (зонами Ф ренеля			назы ваю тся	зоны	волновой поверх ности,
об ладаю щ ие тем свойством,			что разность х ода		световы х	лучей от двух
соответственны х точексоседних зонравна половинедлины						световойволны
λ	2	). Д ля этогомы сленноразделимлинию ВС на рядотрезков длиною λ					2	.

П роводя изконцов этих отрезков линии, параллельны еAC , довстречиих с
AB , мы разоб ьемф ронт волны			в щ елина рядполосокодинаковойш ирины .

Э ти полоски и являю тся в данном случае зонами Ф ренеля, поскольку соответственны е точки этих полосок являю тся источниками волн, дох одящ их по данному направлению до точкинаб лю дения М на экране с

взаимнойразностью х ода λ 2 .

И зприведенногопостроения следует, чтоволны , идущ иеот каж ды х двух соседних зонФ ренеля, прих одят в точку М в противополож нойф азеигасят друг друга.

Разность х ода меж ду крайнимилучами, т.е. лучами, исх одящ имииз
точекА иB , б удет, каквидноизрис.1.а, равна
=	=	ϕ = asinϕ	ABsin BC (1)
Е сливы б ратьуголдиф ракцииϕ таким, чтоб ы			в ш иринещ ели
уклады валосьчетноечислозонФ ренеля, то, очевидно,
	D = a sinϕ = 2k ×λ / 2 ,		(2)

где k - целое число, не равное нулю . В этомслучае все лучи, идущ ие в


направлении,	определяемом углом ϕ, после сведения их линзой в одну
точку экрана	б удут взаимно уничтож аться.		Д ействительно,	для каж дого
луча лю б ойзоны		сущ ествует луч в соседнейзоне, которы йнах одится сним
в противоф азе.		Следовательно, лю б ы е два	симметричны е луча от двух
соседних зон б удут взаимно уничтож аться,			т.е. одна зона	б удет гасить

другую , соседню ю сней. Т акимоб разом, условие(2) определяет полож ение

на экране темны х полос -	минимумов света. Е сли ж е угол диф ракции
вы б рать таким, что в щ ели б удет			уклады ваться	нечетное число зон
Ф ренеля, то, очевидно,			λ
	a	ϕ		= sin	(3)
			k + )1 = 2(
			2
В этом случае одна	зона	не б удет иметь парной себ е,			которая

уничтож ила б ы еедействие, илучив этом направлении дадут максимум освещ енности. Т акимоб разом, условие(3) определяет полож ениена экране светлойполосы - максимума света (на рис.1 в щ елиуклады ваю тся тризоны Ф ренеля).

Я сно, что при непреры вном изменении угла ϕ мы последовательно б удемнаб лю датьтемны еисветлы еполосы . Ц ентральны й максимумб удет располож ен в точке 0 против центра щ ели. П о об е стороны от него интенсивностьб удет спадатьдопервогоминимума, а затемподы маться до следую щ его максимума ит.д., как это показано на рис.1.б . Н а экране Е б удут наб лю даться, какэтопоказанона рис.1.в, перемеж аю щ иеся светлы еи темны е полосы с постепенны ми перех одами меж ду ними. Ц ентральная полоса б удет наиб олее яркой, а освещ енностьб оковы х максимумов б удет уб ы ватьот центра кпереф ерии. Ш ирина ичислоэтих полосб удут зависеть

от отнош ения длины световойволны			λ	кш иринещ елиα.
Совокупность	б ольш ого	числа		узких	параллельны х	щ елей,
располож енны х	б лизко друг	от	друга, назы вается диф ракционной
реш еткой.					α, располож енны х на
Рассмотрим ряд щ елей одинаковой ш ирины					α, располож енны х на

равны х расстояниях b друг от друга. П рипрох ож дениисвета черезсистему таких одинаковы х щ елейдиф ракционная картина значительноуслож няется. В этомслучае диф рагирую щ ие лучиот отдельны х щ елей налагаю тся друг на друга в ф окальнойплоскостилинзы иинтерф ерирую т меж дусоб ой.

П усть свет с длиной волны λ			падает нормально на диф ракционную
реш етку (рис.2).	За щ елями в		результате		диф ракции лучи б удут
распространяться поразличны мнаправлениям.					ϕ
Рассмотрим	лучи,	составляю щ ие		угол		с	нормалью к
диф ракционной реш етке.		Разность х ода		лучей,	прох одящ их		через левы е
края первойивторойщ елей, равна				=	=	+	ϕ = d sinϕ b (asin ) B

A a b B

(4)

Сумма a+b=d назы вается периодомили постоянной диф ракционной реш етки. Э той разности х ода соответствует разность ф аз

меж дуэтимилучами	δ = 2π		= 2π	d sinϕ
		λ		λ

Рис.2	(5)
	Т акой ж е точносдвиг ф азы		б удет меж ду
	колеб аниями,	прих одящ ими	от	третьей
щ елиивторой, четвертой итретьей, ит.д.		Е слиΔ=λ, то δ=2π.		Э тилучи

прих одят в одинаковы х ф азах иусиливаю т друг друга. Резкоевозрастание

амплитуды	результирую щ его колеб ания б удет в тех		случаях ,	когда
амплитуды	колеб аний от всех	направлений одинаковы ,	т.е. имею т сдвиг
ф аз, целы й кратны й от 2π,		что соответствует разности х ода δ		меж ду
соседнимищ елями, кратнойчетномучислуполуволн.
Т акимоб разом, условиеоб разования максимумов б удет иметьвид

26
ϕ =	λ	= sinλ ,	n	(6)
ϕ =	2 d	= sinλ ,	n	(6)
	2

гдеп = 0, ±1, ±2, ±3, …

М аксимумы , удовлетворяю щ иеэтомуусловию , назы ваю тся главны ми

максимумамидиф ракционнойреш етки.
И нтересноотметить,	чтоеслипридиф ракцииот однойщ елиусловие
максимумов (3)	α ϕ =	k +	λ	sin
			)1 2(
			2

(7)

соответствует нечётному числу зон Ф ренеля внутри щ ели, то для всей реш еткив целомусловие главны х максимумов (6)соответствует разности

хода отразны х щ елей, равнойчетномучислуполуволн.

На рис.3 показана диф ракционная картина, получаю щ аяся прислож ении

колеб аний от нескольких щ елей. Согласноф ормуле (6), пооб е стороны

от

центрального максимума, которому соответствует значение n = 0,

располагаю тся первы емаксимумы

- правы й(n = +1) илевы й( n = -1), далее

располагаю тся вторы емаксимумы

(n = +2 иn = -2) ит.д. О днаковозмож ное

числомаксимумов является ограниченны м; ононемож ет б ы тьб ольш е, чем

d λ . В

самом деле,

согласно ф ормуле (6),

sinϕ =

,но

ϕ ≤ 1 ,

sin

следовательно, n ≤ d λ . Ч емб ольш е постоянная реш еткиd,

темб ольш ее

числомаксимумов мож нонаб лю датьиб олееузкимистановятся отдельны е

полосы .

Е сли

на

диф ракционную

реш етку

б удет

падатьб елы й свет,

то диф ракционны е

n =– 2

n = –1

n = 0

n = +1

n = +2

максимумы

для

лучей

разного

Рис.3

цвета

пространственно

разойдутся

и каж ды й максимум

(кроме центрального)

приоб ретает

радуж ную

окраску,

причем внутренний его

край

(по отнош ению

центральному максимуму)

станет ф иолетовы м, а наруж ны й - красны м, так

как ф иолетовому цвету

соответствую т наиб олее

короткие волны ,

красному -наиб олее длинны е. М

еж ду ф иолетовы м и красны м краями

максимума

располож атся

остальны е спектральны е цвета.

этой связи

диф ракционны емаксимумы

принятоназы ватьдиф ракционны миспектрами,

а числоn - порядкомспектра. М аксимумнулевогопорядка остается б елы м,

таккак,

согласно ф ормуле (6), приn

= 0 угол диф ракции ϕ = 0 для всех

длинволнλ.

Вы полнениер аб оты

И зусловия

sinϕ = n λ

(7)

видно,

что

синусы

углов

спектре

данного

порядка

прямо

пропорциональны

длинам

волн.

Т аким

об разом,

длина

волны

монох роматического

света

мож ет

б ы ть

определена

помощ ью

диф ракционнойреш етки.

Д иф ракционная реш етка представляет соб ой стеклянную

пластинку,

на которойостроотточенны малмазны мостриемнанесенрядпараллельны х

ш трих ов с промеж уткамимеж ду ними. Л учш ие диф ракционны е реш етки

имею т число ш трих ов М

до 2000 на 1 мм, что

соответствует периоду d =

1/m = 0,0005 мм= 0,5 мкм.

Ч ерез промеж утки меж ду

ш трих ами свет прох одит,

сами ж е

ш трих и, т.е.

места,

где

стекло

Рис.4

повреж дено,

являю тся

непрозрачны ми

для

световы х лучей.

Д ля

определения

длины

волн монох роматического

света

использую тся гониометры

- приб оры , с помощ ью которы х мож ноизмерять

угловы е

величины .

Сх ема

гониометра

диф ракционной

реш еткой

приведена на рис.4

из массивного диска М , на

Гониометр

состоит

краю

которого

нанесены деления в градусах .

центре диска имеется столик, на котором

устанавливается

диф ракционная

реш етка

Д .

О дна из труб

назы вается

коллиматором. Е еназначениесоздатьузкийпараллельны й пучоксвета. С

одной

стороны

коллиматор

имеет

щ ель,

ш ирину

которой

мож но

регулировать.

В торая труб а T

представляет зрительную

труб у с крестом

нитей.

Э та труб а, соединенная с круговы минониусамиN1

иN2 ,

мож ет

вращ аться вокруг осидиска. Сначала зрительная труб а устанавливается так,

чтоб ы

в ней б ы ловидносовмещ енноес крестомнитей изоб раж ениещ ели.

Затем

на

столик

гониометра

помещ аю т

диф ракционною

реш етку

перпендикулярнокпучку световы х лучей,

идущ ему черезколлиматор. П ри

этом в зрительной

труб е на

месте изоб раж ения щ ели б удет

виден

диф ракционны ймаксимумнулевогопорядка.

По одному изнониусов определяю т полож ение нулевого максимума ϕ.

Поворачивая зрительную труб у, например, вправо, нах одят диф ракционны й максимумпервого порядка ипоказание гониометра заносят в таб л.1. У гол

поворота ϕ1	-	нах одится как разность показаний гониометра в двух
полож ениях	-	нулевого и первого (по аб солю тной величине). Т акой ж е
диф ракционны		ймаксимумоб наруж иваемиприповоротезрительнойтруб ы

влево на угол ϕ2, которы й вы числяется аналогично углу ϕ1. Следует отметить, что ввиду погреш ностиизмерений углы ϕ1, иϕ2 могут

отличаться на некоторую малую величину. Средний угол диф ракционны х
максимумов определяется изсоотнош ения	ϕ =	ϕ1 + ϕ2 .
		2

А налогичны е измерения проводят для второго итретьего максимумов и

по ф ормуле (7)	определяю т длину световой волны λ. О пределение длин
световы х волн	производят для разны х светоф ильтров. В данной

лаб ораторной раб оте использую тся диф ракционны е реш еткис периодомd =(1:50) мм или d =(1:100) мм. Результаты всех измерений для каж дого светоф ильтра заносят в отдельную таб лицу, ипотремзначениямдлинволн,

соответствую щ имтремдиф ракционны ммаксимумам,							определяю т среднее
значениедлины		световойволны λср.
				Т аб лица 1.
			Светоф ильтркрасны й			λср=
	П оказания гониометра
П орядок			в градусах		ϕ1	ϕ1	ϕ	sinϕ	λ, мм
спектра	ϕ0		О тсчёт	О тсчёт	ϕ1	ϕ1	ϕ	sinϕ	λ, мм
спектра			О тсчёт	О тсчёт
			вправо	влево
			вправо	влево
0
1
2
3

Контр ольны евопр осы

1.В чемзаклю чается явлениедиф ракциисвета?

2.О б ъяснитеусловия наб лю дения диф ракциисвета.

3.О б ъяснитеметодзонФ ренеля.

4.О б ъяснитедиф ракцию отоднойщ ели, двух щ елейиот диф ракционной реш етки.

5.К акова окраска нулевогомаксимума икаков порядокследования цветов

в диф ракционны х максимумах приосвещ ениидиф ракционной реш етки

белы мсветом?

6.О б ъяснитеустройствогониометра.

	29
	РА Б ОТ А № 10
И З У Ч ЕН И ЕРА БО ТЫ MOHOXPО М А TOPA И ЕГ О			Г РА Д У И РО ВК А
П риб оры и принадлеж ности: монох роматор У М		-2. ртутная лампа Д РШ ,
неоновая лампа М	Н -5, конденсор, пульт питания.
	У стр ойствемонохр оматор а
П ризменны й	монох роматор-спектроскоп У М	-2	предназначен для

спектральны х исследований в диапазоне длил воля от 3800 до 10000 Å

(1 Å = 10– 10 м).
Рассмотрим принцип действия простейш его спектрального приб ора								о
призмой, сх ема которогоизоб раж ена на рис. 1.							Ч ерез
							Ч ерез
					узкую щ ель S
				M				,
L1	P	L2		M	располож енну
L1	P				располож енну
					ю	в главной
				К расны йсвет	ю	в главной
				К расны йсвет		ф окальной
S			Ф иолетов			плоскости
			Ф иолетов		линза		L1,	на
			N ы й		линза		L1,	на
	Рис.1		N ы й			последню ю
						последню ю
					падает		узкий
					падает		узкий
света, которы йна вы х одеизлинзы					пучок		б елого
света, которы йна вы х одеизлинзы
всегда б удет параллельны м. Т акие устройства, назначение которы х							давать
параллельны й	пучок	света,	назы ваю тся	коллиматорами.		Е сли щ ель
параллельна основанию		призмы	P , послепреломления в ней пучкисвета
разны х длин волн ф окусирую тся линзой L2				в ее ф окальной плоскостиMN

,где получается ряд монох роматических (цветны х ) изоб раж ений щ ели S. Н аиб ольш ую длину волны инаименьш ий показатель преломления имеет красны й свет, поэтому красны елучиотклоняю тся призмойменьш едругих . Рядом с ними б удут лучи оранж евого, потом ж елтого, далее зеленого,


голуб ого, синего и, наконец, ф иолетового цвета.			П роисх одит разлож ение
падаю щ его на	призму слож ного б елого света		на	монох роматические
составляю щ ие,	т.е. получается	сплош ной спектр. В		сплош ном спектре
представлены все цвета (длины		волн), причемперех од от одного цвета к
другому соверш ается постепенноинепреры вно.

П риизлученииисточникомсвета волн определенны х длин изоб раж ения вх одной щ елиокаж утся пространственно разделенны ми, в результате чего

получается линейчаты й спектр,				состоящ ий из ряда				резко очерченны х
цветны х	линий,	отделенны х		друг от		друга	ш ирокими темны ми
промеж утками.
У ниверсальны й монох роматор-спектрометр У М							-2 представляет соб ой
слож ны й	оптический		приб ор,		предназначенны й			для	различны х
спектральны х исследований и					реш ения	ряда	аналитических			задач.
П ринципиально		его	оптическая		сх ема	не отличается			от	сх емы ,
изоб раж енной на рис.1. В неш ний вид монох роматора У М -2									приведен на

рис.2.

О сновны е

части монох роматора

коллиматор

призменны й столик с поворотны м мех анизмом 2 ивы х одная зрительная

труб а 3.

К оллиматор.

В х одная щ ель 4 снаб ж ена микрометрическим винтом 5,

ш ирину. Н а вх одную щ ель

которы й позволяет откры ватьщ ельна нуж ную

надета

насадка

с об ъективом 6,

ф окальной

плоскости которого

установлены

нож ивх одной щ ели.

В виду того, что ф окусное расстояние

об ъектива для каж дой длины

волны

различно, предусмотрена возмож ность

ф окусировки

об ъектива.

Ф окусировочное

движ ение

об ъектива

производится мах овичком7.

труб е

коллиматора

8 9

имеется окно с миллиметровой

ш калой 8

и нониусом 9,

по

которы м

определяется

полож ение

об ъектива. Ш кала

ф окусировкимож ет освещ аться

лампочкой.

еж ду щ елью

об ъективом помещ ен затвор, с

помощ ью

которого

мож но

закры вать

доступ

света

приб ор.

Д виж ение

затвора

управляется

рукояткой

10.

Пр изме н н ы й

ст олик

повор от н ы м

ме ха н измом.

П оворотны й столик с призмой

вращ ается

вокруг

вертикальной осиприпомощ и

Рис.2

микрометрического

винта

отсчетны м б араб аном 11.

Н а б араб ане нанесена

винтовая

дорож ка с

градусны ми делениями. В доль дорож ки скользит

указатель поворота

б араб ана 12.

П ри вращ ении б араб ана

призма

поворачивается

и в поле

зрения зрительнойтруб ы

мож нонаб лю датьразличны еучасткиспектра,

Вы ходн а я зр ит е ль н а я т р уба . Л учи света,

пройдя

диспергирую щ ую

призму,

попадаю т в об ъектив вы х одной труб ы

монох роматора,

которы й

соб ирает их

в своей ф окальной плоскости и дает изоб раж ение вх одной

щ ели. И зоб раж ениеспектра рассматривается черезокуляр 13. В ф окальной

плоскостиокуляра зрительной труб ы

имеется указатель, которы й мож но

перемещ ать в

горизонтальном направлении вращ ением мах овичка

14.

Ф окусировка окуляра на отчетливую

видимость указателя испектральны х

линий производится с помощ ью

мах овичка

15.

У казатель освещ ается

лампочкой черезсменны е светоф ильтры

16. В

этомслучае монох роматор

раб отает какспектроскоп.

случае необ х одимостиокуляр мож ет б ы ть заменен вы х одной щ елью ,

пропускаю щ ей

одну

И Р

линий

спектра,

тогда

приб ор

служ ит

монох роматором. В даннойраб отевы х одная щ ельнеприменяется.

Н а основаниимонох роматора располож ены

тумб леры 17 для вклю чения

<<< < Предыдущая 1 23 / 53 4 5 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке random books