
- •Принципы работы оптического спектрометра. Новый взгляд на старые проблемы.
- •1. Введение
- •1.1 От автора
- •1.2 Используемые идеализации
- •1.3. Зачем изучать спектр?
- •1.4. Еще об используемых идеализациях
- •2. Общие принципы работы оптических спектральных приборов
- •2.1. Спектральный прибор как линейная система
- •2.2. Связь между истинным и измеренным спектром. Понятие аппаратной функции
- •2.3. Определение истинного спектра по измеренному. Разрешающая способность спектрометра при наличии шумов
- •2.3.1. Разрешающая способность спектрального прибора по Рэлею.
- •2.4.1. Формирование аппаратного контура классического монохроматора
- •2.4.1.1. Распределение амплитуд в изображении точки в выходной фокальной плоскости классического спектрометра
- •2.4.1.2. Распределение освещенности в изображении щели при когерентном и некогерентном освещении
- •2.4.13. Аппаратный контур классического монохроматора. Частные случаи
- •2.4.2. Предельная разрешающая сила классического спектрометра.
- •2.4.2.1. Способы аподизации аппаратного контура спектрометра
- •2.4.2.1.2. Аподизация контурной диафрагмой.
- •3. Элементы теории работы диспергирущих устройств
- •3.1. Монохроматическая волна. Простейшие случаи применения пространственно-частотных методов анализа.
- •3.1.1. Работа диспергирующего элемента спектрометра.
- •3.1.2. Дифракционная решетка как согласованный фильтр.
- •3.1.3. Преломление монохроматической волны призмой.
- •3.1.4. Гризма
- •3.1.5. Фокальный монохроматор.
- •3.2. Импульсные методы анализа спектроскопических систем.
- •3.2.1.Преобразование сигнала сложной дифракционной решеткой
- •3.2.2. Дифракция плоской -волны на щели.
- •3.2.3. Вывод формулы дифракционной решетки импульсным методом.
- •3.2.3.1. Дифракция волны на двух щелях.
- •3.2.3.2. Амплитудная дифракционная решетка. Вывод формулы дифракционной решетки импульсным методом.
- •3.2.4. Особенности преобразования классической решеткой сигналов разной длительности.
- •4. Растровые монохроматоры
- •4.1. Принципы работы растровых приборов
- •4.2. Аппаратная функция растрового монохроматора
- •4.3. Аподизация аппаратной функции растрового спектрометра.
- •4.3.1. Аподизация контуром растра.
- •4.3.2. Аподизация дефокусировкой.
- •4.4. Влияние дифракции
- •4.5. Схемы построения растровых спеткрометров
- •4.6. Двумерные растры
- •4.7. Монохроматор с фазовым кодированием на входе.
- •4.8. Псевдослучайные растры
- •4.9. Отношение сигнал/шум в растровом спектрометре
- •5. Интерференционные монохроматоры. Сисам
- •5.1. Измерение длины волны излучения по периоду интерференционной картины. Общие замечания.
- •5.2. Интерферометр Майкельсона
- •5.3. Сисам
- •5.4. Светосила сисама
- •5.5. Аподизация аппаратной функции сисама.
- •5.5.1. Аподизация контуром решетки.
- •5.5.2. Аподизация входной диафрагмой.
- •5.6. Оптические схемы сисамов
- •5.6.1 Равноплечий сисам
- •5.6.2. Неравноплечий сисам. Миас.
- •5.7. Отношение сигнал/шум сисама
- •6. Многоканальные спектрометры
- •6.1. Общие замечания. Выигрыш Фелжета
- •6.2. Мультплекс-спектрометры. Приборы с преобразованием Адамара.
- •6.2.1. Применение дискретных кодов для многоканальной регистрации спектров.
- •6.2.2. Отношение сигнал/шум в спектре.
- •6.2.3. Особенности конструкции спектрометра с преобразованием Адамара
- •6.4.2. Приборы с двойным пространственным кодированием.
- •7. Мультиплекс-спектрометры. Элементы фурье-спектроскопии.
- •7.1. Основные принципы фурье-спектроскопии.
- •7.2. Простейшие случаи связи между интерферограммой и спектром
- •7.2.1. Интерферограмма монохроматического излучения.
- •7.2.2. Интерферограмма участка сплошного спектра
- •7.2.3. Метод кривых видности.
- •7.2.4. Гетеродинирование спектра.
- •7.2.5. Интерферограмма вращательного спектра молекулы.
- •7.2.6. Измерение толщины пленок.
- •7.3. Аппаратная функция фурье-спектрометра и ее аподизация.
- •7.4. Светосила фурье-спектрометра.
- •7.5. Влияние наклонных лучей на частоту интерференционных полос.
- •7.6. Дискретизация интерферограммы.
- •7.7. Интерполяция спектра по данным дискретных отсчетов.
- •7.10. Фурье-спектроскопия нестационарных процессов. Статический фурье-спектрометр.
- •7.11. Отношение сигнал/шум в спектре.
- •7.12. Некоторые конструктивные особенности фурье-спектрометров.
- •7.13. Ламеллярная решетка.
- •7.14. Амплитудная интерференционная спектроскопия.
- •8. Некоторые новые тенденции
- •8.1. Комб-спектроскопия
- •8.2. Техника прямой амплитудной спектроскопии.
- •8.3 Развитие классического спектрометра
- •8.5 Гиперспектральная аппаратура
7.14. Амплитудная интерференционная спектроскопия.
Как уже упоминалось, в фурье-спектроскопии используются двухлучевые интерферометры разного типа. Измерение спектра (поглощения) в широком интервале изменения частоты требует, естественно, широкополосного излучателя. В частности, могут применяться генераторы ультракоротких импульсов, поскольку они обладают широким спектром. Более интересным автору, однако, кажется применение устройств, построенных по схемам, аналогичным двухлучевым интерферометрам, в системах генерации сложных во времени сигналов, воспроизводящих с увеличенной мощностью колебания, зарегистрированные с помощью так называемой амплитудной фурье-спектроскопии. Основу метода составляют идеи, заложенные в работах Пуччианти, Рождественского, их учеников и последователей. Соответствующие эксперименты имели целью изучить, главным образом, особенности частотной зависимости фазы волны, взаимодействующей с системой осцилляторов. Применялся, в частности, двухлучевой интерферометр типа Маха-Цендера-Рождественского, а позже – и интерферометр Майкельсона.
Как спектроскопический метод амплитудная фурье-спектроскопия была развита только в 60-х годах ХХ столетия. Ее описание при использовании обычных тепловых источников света и некоторые результаты применения можно найти в книге [48, гл. 8]. К сожалению, техническая сложность метода и высокая его чувствительность к малым изменениям настройки интерферометра привели к тому, что он был незаслуженно забыт.
Мы применим для анализа метода амплитудной фурье-спектроскопии импульсные представления. Если в традиционном фурье-спектрометре исследуемое поглощающее вещество помещается вне интерферометра, то в амплитудном кювета с поглотителем вносится в одно из его плеч рис. 7.35.
|
Рис. 7.35 |
Будем предполагать, что оптическая
толщина поглотителя мала во всем
диапазоне частот исследуемого спектра,
т. е. для любой частоты комплексный
амплитудный показатель поглощения
таков, что
.
Пусть на входе действует
-импульсная
волна, ее спектр единичен для всех
частот. Тогда амплитудный спектр дважды
прошедшего через кювету излучения имеет
вид:
|
(7.25) |
где
- постоянный для всех частот спектр
дельта-функции.
Для того чтобы определить, какому процессу колебаний во времени соответствует сигнал, прошедший через поглотитель, выполним обратное преобразование Фурье соотношения (7.25):
|
|
Здесь
|
|
Функция
имеет смысл некоторой характеристической
способности поглощения осциллятором,
излучения из спектра
-образного
импульса. Она же должна описывать и
способность осциллятора излучать поле
с соответствующим спектром.
Рассмотрим теперь процесс регистрации интерферограммы. При введении кюветы с поглотителем внутрь интерферометра на выходе наблюдается волновой процесс
|
|
Формально, зарегистрированный энергетическим приемником сигнал имеет вид:
|
(7.26) |
Таким образом, интерферограмма, полученная
в таком опыте, по своему физическому
смыслу есть не что иное, как прямая
запись зависимости от времени амплитуды
характеристического колебания. Если
эту запись перевести в переменный по
плотности транспарант, пропускание
которого будет пропорционально
,
то при освещении его
-импульсом
можно воспроизвести соответствующую
волну. Эта возможность в более общем
виде была рассмотрена нами в разделе
3.2.1.
Когда несколько раньше я отметил, что метод связан со сложностями настойки интерферометра и высокой его чувствительностью к внешним помехам, то подспудно имел в виду, что в лабораторной практике он еще может сказать свое веское слово. Дело в том, что исследователями, разрабатывавшими метод амплитудной фурье-спектроскопии, был сделан лишь первый шаг: были получены амплитудные и фазовые спектры поглощения веществ. Мы же, в соотношении (7.26) делаем второй шаг – даем интерпретацию этого спектра как фурье-образа специфического для данной системы колебания и указываем на возможность воспроизведения поля, соответствующего такому колебанию. Для этого нужен генератор ультракоротких импульсов. Отсутствие соответствующих лазеров в 60-е годы прошлого века (никто представить себе не мог тогда возможность их существования) не позволило сформулировать подобную задачу.