Тема: «Полупроводниковые приборы»

3. Виды примесей и проводимостей

в полупроводнике

Полупроводники – это материалы, которые по свойствам электропроводности занимают промежуточное положение между проводниками и диэлектриками. Характерной особенностью полупроводников является сильная зависимость их проводимости от температуры и химических прим есей. Основные представители полупроводников: германий (Ge), кремний (Si), которые на внешнем энергетическом уровне имеют 4 валентных электрона.

Рассмотрим химически чистые полупроводники, которые называются собственными. При температурах близких к абсолютному нулю Т = О×К (t = - 273°С), недостающие 4-е электрона каждый атом кремния, берет от 4-ех соседних атомов, одновременно отдавая им свои, т.е. при образовании кристаллической решетки валентные электроны вступают в ковалентные связи.

Ковалентная связь – это химическая связь, обуславливаемая образованием общей пары электронов на одной орбите. Собственный полупроводник при низких температурах не подводит ток, т.к. нет свободных носителей заряда, его сопротивление наибольшее. При повышении температуры ковалентные связи разрушаются и появляются свободные электроны и дырки. Дырка – это вакантное место, оставляемое после ухода электрона. Считают, что дырка заряжена положительно и имеет массу электрона. При столкновении электрона и дырки ковалентная связь восстанавливается, и такое явление называют рекомбинацией. Проводимость, обусловленная направленным движением электронов, называется электронной или n-типа. Проводимость, обуславливаемая направленным перемещением дырок, называется дырочной или р-типа. Собственная проводимость полупроводника при повышении температуры (Т>ОК) равна нулю, т.к. концентрация электронов и дырок одинакова. В технике применяют примесные полупроводники. Для того чтобы получить примесный полупроводник n-типа к кремнию нужно добавить элементы из V группы таблицы Менделеева (сурьму, мышьяк). Эти элементы называются донорами. Чтобы получить полупроводник р-типа добавляют элементы из III группы (индий) – называют акцептером. В примесном полупроводнике различают основные носители (т.е. которые определяют тип проводимости) и неосновные носители.

Величина проводимости примесного полупроводника при постоянной температуре зависит от концентрации вводимой примеси.

4. Электронно–дырочный (р-n) переход

Р ассмотрим контакт двух примесных полупроводников р и n-типа. В результате диффузии основных носителей дырки перемещаются из полупроводника р-типа в n-тип, а электроны из n-типа в р-тип. При этом в области контакта полупроводников возникает контактная разность потенциалов, которая создает электрическое поле потенциального барьера. И силы этого поля препятствуют диффузии основных носителей. Когда силы, вызывающие диффузию, уравновешиваются силами поля потенциального барьера, переход основных носителей прекратится. В области контакта р–n перехода возникает слой связанных электронов, обусловленный рекомбинацией основных носителей. Этот слой обладает свойством диэлектрика. Иногда его называют запирающим. Электронно-дырочным переходом называют область, которая отделяет примесный полупроводник n-типа от примесного полупроводника р-типа, образовавшаяся при контакте двух полупроводников р и n-типа в результате диффузии и рекомбинации основных носителей.

Свойства р-n перехода:

П одключим к р-n переходу источник в прямом направлении, т.е. к полупроводнику р-типа подключаем положительный зажим источника, а к n-типа – отрицательный. Такое включение р-n перехода называют прямым. При этом основные носители смещаются к р-n переходу, его толщина и сопротивление уменьшается и через р-n переход проходит прямой ток, обусловленный движением основных носителей. При включении р-n перехода в обратном направлении, основные носители смещаются к краям пластин, толщина и сопротивление р-n перехода увеличиваются и через р-n переход проходит обратный ток, обусловленный движением неосновных носителей, который практически равен нулю. Р-n переход обладает свойством односторонней проводимости: проводит ток только в прямом направлении, или вентильными свойствами.

При больших обратных напряжениях происходит резкое увеличение обратного тока. Такое явление называют пробоем

р-n перехода.

Различают:

• обратимый пробой, к нему относится лавинный и туннельный пробой;

• необратимый пробой (тепловой).