25. Паропроницание ок: пар-ры, з-н диффузии водяного пара ч/з ок. Коэффициент паропроницаемости, сопр. Паропроницанию.

Разность величин парциального давления водяного пара с одной и другой стороны ОК вызывает поток водяного пара через ОК от внутренней к наружной стороне. Это явление называется диффузия водяного пара.

Процесс диффузии водяного пара через слои строительного материала или через ОК в целом называется паропрницанием.

Между процессами диффузии газов и процессами теплопроводности имеется полная аналогия (процессы тепло-и массоперноса)

К оличество диффундирующего водяного пара через 1м2 однородной ОК за 1 ч

μ -- коэффициент паропроницаемости, мг/(м·ч·Па)

Коэф. паропроницаемости μ характериз. спос-ть м-ла проп-ть диффундирующий ч-з него вод-й пар и зависит от физ. св-тв м-ла

При диффузии через слой материала водяной пар на своем пути встречает сопротивление материала ОК

Это сопротивление аналогично термическому сопротивлению при теплопередаче и называется сопротивление паропроницанию

Для многослойной ОК:

Полное сопротивление паропроницанию:

26. Перемещение пара и расчет влажностного режима ок.

Парц. давление водяного пара при его диффузии ч/з ОК понижается от величины ев до ен вследствие сопротивления паропроницанию м-ов ОК

Для построения линии падения парц-го давления, в произвольном сечении ОК пл-

тью х вычисляем парц-ое давление в этой плоскости:

ех – парциальное давления водяного пара в плоскости х ОК

Д ля расчета задаемся значениями

1)На разрезе выбираем несколько плоскостей сечения в толще ОК (для однородной стенки 4-5, для многослойной в каждом слое 3-4); 2)Вычисляем температуру в каждом сечении и строим линию падения температуры в ОК (линия t); 3)Исходя из температур выбираем значения парц-ого давления насыщенного водяного пара, строим линию изменения (линия Е); 4)Вычисляем парц-ое давление водяного пара исходя из заданных условий, строим линию изменения (линия е)

Делаем выводы: А. Если внутри ОК линия Е и линия е не пересекаются, то конденсация внутри ОК невозможна (т.к. в любой плоскости ОК е<Е, следовательно φ<100 %); В. Если линии Е и е пересекаются, то конденсация возможна; 5. Опр. область конденсации

1.Все строймат. обладают способностью поглощать влагу; 2.Весовая влажность м-лов огражд. в рез-те сорбции водяного пара повышается даже в отсутствие конденсации. Влажность м-ла оказывается max-ой в центральной обл. стены; 3)Пл-ть возможной конденсации в однородной (однослойной) ОК находится на расстоянии около 0,66 толщины ОК от её внутренней поверхности, а в многослойной ОК – совпадает с пов-тью теплоизоляционного слоя, ближайшей к наружной поверхности ОК. (На этом основан расчет требуемого сопротивления паропроницанию, приведенный в ТКП «Строительная теплотехника»); 4)Влажность кирпичных стен повышается к концу холодного периода года; 5)В многослойных ОК влажностный режим зависит от порядка расположения слоев. К внутренней поверхности ОК следует располагать материалы плотные, теплопроводные (малое R) и малопаропроницаемые (большое RП),к наружной – пористые, теплоизоляционные с большой паропроницаемостью. (Такое расположение также повышает теплоустойчивость ОК).

29. Хар-ки звука (длина волны, скорость, частота, полосы частот) и их субъективное восприятие.

Звуковые колебания частиц упругой среды имеют сложный характер и могут быть

представлены в виде функции времени a = a(t)

Колебания частиц воздуха.

Простейший процесс описывается синусоидой

где amax - амплитуда колебаний; w = 2πν, w- угловая частота; ν - частота колебаний.

Длина волны λ равна длине пути, проходимого звуковой волной за один период Т:

где с - скорость звука, Т = 1/f.

Р азность между давлением, существующем в возмущенной среде pср в данный момент, и атмосферным давлением pатм, называется звуковым давлением pзв = pср - pатм.

Скорость звука в любой среде вычисляется по формуле:

где β — адиабатическая сжимаемость среды; ρ — плотность.

Частота́ — физическая величина, характеристика периодического процесса, равная числу полных циклов, совершённых за единицу времени.

Длина волны —

Ширина полосы частот —