1. Электри́ческая цепь и ее элементы

Элем. электрическая цепь состоит-источник электрич.

тока, (нагрузка) потребитель ,провода(линии)

Электри́ческая цепь   — совокупность  устройств, элементов, предназначенных  для протекания электрического тока, электромагнитные  процессы  в  которых могут  быть описаны  с  помощью  понятий сила тока,  напряжение  и  ЭДС.Элементами  электрической цепи наз-ют  отдельные  устройства  вход  в  электрич. цепь. В  источнике  различные  виды  энергии  преобразуются в электрическую энергию. Нагрузки электрической энергии преобразовываются в др. виды энергии(тепловую,световую и.т.д.)Электрическая цепь изображ. на бумаге с помощью УГО.

2. Емкость в цепи синусоидального тока

Если к конденсатору емкостью C подключить синусоидальное напряжение, то в цепи протекает синусоидальный ток;.    (6.13)

     Из анализа выражений 6.13 следует, что ток опережает напряжение по фазе на 90^o.

     Выражение (6.13) в комплексной форме записи имеет вид:,    (6.14)

      где  - емкостное сопротивление, фиктивная расчетная величина, имеющая размерность сопротивления.

       Если комплексное сопротивление индуктивности положительно

      , то комплексное сопротивление емкости отрицательно

       .

      На рис. 6.7 изображена векторная диаграмма цепи с емкостью.

      Вектор тока опережает вектор напряжения на 90^o.

3. Активная, реактивная и полная мощность-под активной мощностью трехфазной системы понимают сумму активных мощностей фаз нагрузки и активной мощности в сопротивлении включенном в нулевой провод: Р=Ра+Рв+Рс+Ро,Полная мощность ,

       Реактивная мощность трехфазной системы представляет собой сумму реактивных мощностей фаз нагрузки и реактивной мощности в сопротивлении, включенном в нулевой провод:

Активная мощность P=I²R=U²/R(Вт), Реактивная мощность Q=Q_L*Q_C (ВАр), Q_L=I²/X_L , Q_C=I²*X_C  , Q=I²(X_L-X_C) .  Полная мощность S=UI=I²Z=U²/Z (ВА).

4. Метод наложения

В основе метода лежит принцип суперпозиции (наложения): ток в любой ветви сложной электрической цепи, содержащей несколько ЭДС, может быть найден как алгебраическая сумма токов в этой ветви от действия каждой ЭДС в отдельности.

   Это весьма важное положение, справедливое только для линейных цепей, вытекает из уравнений Кирхгофа и утверждает независимость действия источников энергии. Основанный на нем метод сводит расчет цепи, содержащей несколько ЭДС, к последовательному расчету схем, каждая из которых содержит только один источник.

   Например, токи в схеме на рис. 1.10, а находятся как алгебраические суммы частичных токов, определяемых из схем 1.10, б и в.

   При расчете подобных схем очень удобным оказывается следующий прием. Пусть требуется определить токи в параллельных ветвях при известном суммарном токе (рис. 1.11).

   Из полученной формулы вытекает правило: ток в одной из двух параллельных ветвей равен произведению общего тока на сопротивление соседней ветви, деленному на сумму сопротивлений параллельных ветвей.

      

   Применение этого правила избавляет от необходимости определять напряжения Uab` и Uab`` в схемах на рис. 1.10, б и 1.10, в. Так, после определения тока I1`, токи I2` и I3` можно найти по формулам: