2.Выборочное среднее и его погрешность. Доверительная вероятность и доверительный интервал.

3.Ядерные реакции по действием заряженных частиц. Выход.

1. Наличие электрического заряда у частицы и ядра-мишени вызывает между ними кулоновское отталкивание. Чтоб заряженная частица а и ядро-мишень А могли вступить в ядерное взаимодействие, она должна иметь кинетическую энергию Т_а, больше высоты кулоновского барьера В_k 2.При движении в мишени заряженная частица испытывает многократные взаимодействия с атомными электронами, в результате которых кинетическая энергия частицы расходуется на ионизацию и возбуждение атомов мишени. считается толстой, если средний пробег R частиц меньше толщины мишени. Число реакций на единице площади мишени в слое dx на глубине x в единицу времени равно а в результате ионизационных процессов сами частицы не исчезают, а только уменьшается их энергия.: то

Полное число реакций в мишени на единице площади в единицу времени

Учитывая, что T = T(x),замену переменной х на переменную Т:

При записи (4.6.4) учтено, что функция удельных потерь энергии dT/dx < 0.

Тогда выход ядерной реакции под действием заряженных частиц равен

Зависимость Y(T₀) - называется функцией возбуждения реакции.

Если экспериментально определить функцию Y(T), то из (4.6.5) следует, что

Если известна зависимость удельных потерь dT/dx от кинетической энергии заряженных частиц в веществе мишени, зависимость сечения реакции от кинетической энергии бомбардирующих частиц:

Билет 19

1.Прохождение электронов через ве-во.

2.Кинематика ядерной реакции. Векторная диаграмма импульсов.

3.Воспроизводство ядерного топлива. Первые трансурановые элементы.

В таблице 5.2.1 приведены характеристики наиболее распространенных тяжелых нуклидов, способных делиться под действием нейтронов.

Таблица 5.2.1

Нуклид	232Th	233U	235U	238U	239Pu
Составное ядро	233Th	234U	236U	239U	240Pu
Энергетический барьер Wf, МэВ	5,9	5,5	5,75	5,85	5,5
Энергия связи нейтрона εn, МэВ	5,07	6,77	6,4	4,76	6,38

Из этой таблицы видно, что нуклиды ²³³U, ²³⁵U и ²³⁹Pu являются топливными нуклидами, а ²³²Th и ²³⁸U – сырьевыми. Переработка сырьевых нуклидов в топливные основана на реакции радиационного захвата нейтрона (4.9.11):

n + 232Th → γ + 233Th  ,	(5.2.5)
n + 238U → γ +  .	(5.2.6)

В реакции (5.2.6) были получены первые трансурановые элементы.

Билет 20