
- •1) Электромагнитное поле
- •2) Свойства векторных полей (поток и циркуляция).
- •3) Уравнения Максвелла в интегральной форме
- •4) Электростатика и магнитостатика, как частные случаи электромагнитного поля. Их основные характеристики.
- •5) Понятие о заряде.
- •6) Распределение зарядов в пространстве (плотность зарядов).
- •6) Теорема Остроградского Гаусса и ее применение для вычисления напряженности простейших полей.
- •7) Проводники в электрическом поле. Условия равновесия зарядов на поверхности проводника.
- •8 ) Напряженность поля вблизи поверхности заряженного проводника.
- •9) Генератор Ван Де Графа.
- •1 0) Электроемкость проводников.
- •11) Конденсаторы.
- •12) Энергия электрического поля.
- •13) Диэлектрики в электрическом поле.
- •14) Опыт Фарадея.
- •15) Поляризация диэлектриков.
- •16) Свободные и связанные заряды.
- •17) Вектор поляризации.
- •18) Напряженность поля внутри диэлектрика.
- •19) Теорема Остроградского Гаусса при наличии диэлектрика.
- •20) Сегнетоэлектрики и их свойства.
- •20) Ток проводимости. Вектор плотности тока.
- •21) Закон Ома в дифференциальной и интегральной форме.
- •22) Сопротивление. Закон Джоуля Ленца.
- •23) Классическая электронная теория электропроводимости металлов и ее трудности.
- •24) Магнитное поле в вакууме
- •25) Опыты Эйхенвальда и Иоффе.
- •26) Сила Ампера.
- •2 7) Закон Био-Сава-Лапласа и его применение
- •28) Поток и циркуляция вектора магнитной индукции.
- •29) Магнитное поле кругового тока.
- •30) Сила Лоренца.
- •31) Случаи движения заряженной частицы в магнитном поле.
- •3 2) Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •33) Магнитное поле в веществе.
- •34) Намагничивание вещества.
- •35) Магнетики.
- •36) Закон полного тока в магнетиках.
- •37) Природа диамагнетизма. Теорема Лармора.
- •38) Парамагнетики, ферромагнетики и их свойства.
- •39) Явление электромагнитной индукции. Закон фарадея. Правило Ленца
- •40) Самоиндукция и взаимоиндукция.
- •41) Опыты Фарадея.
- •42) Уравнения фарадея и их физический смысл. Ток смещения.
- •43) Значение теории Максвелла.
- •42) Интерференция волн. Условия когерентности.
- •43) Полосы равной толщины и равного наклона.
- •44) Явление дифракции. Принцип Гюйгенса-Френеля.
- •45) Метод зон Френеля.
16) Свободные и связанные заряды.
Свободные заряды имеются в любом проводнике, они могут достаточно свободно перемещаться в пределах проводника.
В диэлектриках нет «свободных» зарядов, которые могли бы перемещаться по всему образцу. Заряды, входящие в состав молекул диэлектрика, прочно связанны между собой и способны перемещаться только в пределах своей молекулы на расстояние порядка 10-7 -10-8 см.
Некомпенсированные заряды, появляющиеся в результате поляризации диэлектрика, называют поляризационными или связанными.
Последним термином хотят подчеркнуть, что свобода перемещения таких зарядов ограничена. Они могут смещаться лишь внутри электрически нейтральных молекул.
Свойства поляризационных зарядов:
Способность возникать и существовать благодаря полю свободных зарядов (которое находится на конденсаторе);
В отличии от свободных зарядов обладающих способностью свободно перемещаться по телу, связанные же заряды не могут перемещаться, они могут лишь сдвигаться на небольшое расстояние;
В отличии от свободных зарядов связанные не разделимы;
Связанные заряды появляются в диэлектрике обоего знака поэтому диэлектрики заряда не приобретают поскольку он равен 0;
Связанные заряды образуют в диэлектриках свое поле направленное на встречу основному полю и поэтому ослабляет его.
17) Вектор поляризации.
Способность диэлектриков поляризоваться – одно из их фундаментальных свойств. Физические механизмы поляризации могут быть разными.
Если диэлектрик поместить в электростатическое поле, то в нём произойдёт поляризация атомов, т.е. смещение разноимённых зарядов в самом атоме, но не разделение их. Поляризованный атом может рассматриваться как электрический диполь, в котором «центры тяжести» положительных и отрицательных зарядов смещаются.
Следует подчеркнуть, что во всех указанных
случаях поляризация приводит к
возникновению макроскопического
электрического момента, а диэлектрик
оказывается поляризованным в целом. В
качестве величины, характеризующей
степень поляризации, используется
вектор поляризации
(называемый
также поляризованностью), представляющий
собой электрический дипольный момент
единицы объема вещества
где
–
дипольный момент молекулы;
– физически бесконечно малый объем; N
– количество молекул в этом объеме.
Читается: Вектор поляризации совподает с суммарным моментом диполей.
Для изотропных диэлектриков вектор
поляризации
связан
с напряженностью внешнего электрического
поля соотношением:
,
где χ – диэлектрическая
восприимчивость, не зависящая от
,
–
электрическая постоянная, равная
8,85·10-12 Ф/м.
18) Напряженность поля внутри диэлектрика.
19) Теорема Остроградского Гаусса при наличии диэлектрика.
20) Сегнетоэлектрики и их свойства.
Сегнетоэлектрики – это вещества, у которых спонтанная поляризация может менять свое направление под действием внешнего электрического поля.
Свойства:
Необычно высокое значение проницаемости ( );
Необычная зависимость проницаемости ( ) от температуры;
Зависимость проницаемости ( ) от напряженности поля (Е);
Необычная зависимость электрической индукции (D) от напряженности (Е);
Зависимость вектора поляризации (Р) от напряженности (Е);
Диэлектрический гистерезис (Запаздывание);
Точка Кюри: Точка Кюри это характерная для каждого типа сегнетоэлектриков температура, выше которой их необычные электрические свойства исчезают. При этом сегнетоэлектрик превращается в обычный полярный диэлектрик. При охлаждении материала сегнетоэлектрические свойства восстанавливаются. Как правило, сегнетоэлектрики имеют только одну точку Кюри; исключение составляют лишь сегнетова соль (—18 и +24 °С) и изоморфные с нею соединения;
Все сегнетоэлектрики являются пироэлектриками: т.е. являются кристаллическими диэлектрики, на поверхности которых при изменении температуры Т возникают электрические заряды. Появление электрических зарядов связано с изменением спонтанной поляризации;
В сегнетоэлектриках наблюдается пьезоэлектрический эффект: возникновение электрической поляризации в веществе в отсутствие электрического поля при упругих деформациях (прямой пьезоэлектрический эффект) и появление механических деформаций под действием электрического поля (обратный пьезоэлектрический эффект).