
- •Вопросы, тесты и задания для промежуточного контроля знаний
- •1. Уравнения электромагнитного поля
- •1.1. Уравнения электромагнитного поля в дифференциальной форме
- •1.2. Система уравнений электромагнитного поля
- •1.3. Граничные условия на поверхностях раздела сред с различными свойствами
- •2. Переменное электромагнитное поле в диэлектрике
- •2.1. Плоская электромагнитная волна в диэлектрике
- •2.2. Вектор Пойнтинга
- •2.3. Вихревая и потенциальная составляющие электромагнитного поля
- •2.4. Передача электромагнитной энергии вдоль проводов линии
- •3. Переменное электромагнитное поле в проводящей среде
- •3.1. Плоская электромагнитная волна в проводящей среде
- •3.2. Активное и индуктивное сопротивления проводов
- •3.3. Неравномерное распределение переменного магнитного потока и электрического тока
- •3.4. Эффект близости. Электромагнитное экранирование
2. Переменное электромагнитное поле в диэлектрике
2.1. Плоская электромагнитная волна в диэлектрике
1. На большом расстоянии от источника электромагнитного поля напряженность магнитного поля в диэлектрике пропорциональна функции 1/r. Каков характер зависимости E(r) в этой области?
2. Затухает ли электромагнитная волна, распространяясь в идеальном диэлектрике?
3. При каких условиях в диэлектрике наряду с прямой волной существует и обратная?
Ответ.
Обратная волна возникает при отражении прямой волны электромагнитного поля от среды, электромагнитные свойства которой отличны от свойств диэлектрика, в котором распространяется волна.
4. Уравнению
удовлетворяет,
как нетрудно проверить, функция
Ex(z,t) = Emsinkz sinkvt,
которая,
однако, не имеет аргументом ни z-vt,
ни
z+vt.
Означает
ли это, что решение уравнения, представленное
в виде Ex(z,t) = F1(z-vt)+
F2(z+vt),
не
является общим?
Ответ.
Решение волнового уравнения, имеющее своим аргументом функции z-vt и z+vt, может в частных случаях содержать произведения функций с аргументами kz, kvt. Действительно, функцию Emsinkz sinkvt можно преобразовать к виду 0,5Em[cos k(z-vt) – cos k(z+vt)]. В длинной линии без потерь, процессы в которой также описываются волновым уравнением, при наложении незатухающих бегущих волн возникают стоячие волны, которые описывают функциями с аргументами x, t. Аналогичные явления могут иметь место и при распространении электромагнитных волн в диэлектрике.
2.2. Вектор Пойнтинга
1. Имеет ли смысл понятие вектора Пойнтинга внутри проводников и на их поверхностях?
2. Направление вектора Пойнтинга в некоторой точке задано. Каково направление вектора скорости электромагнитной волны в этой точке?
3. Какова размерность вектора Пойнтинга?
4. Какова частота изменения вектора Пойнтинга при синусоидальном законе изменения во времени напряженности электрического и магнитного поля с частотой ?
5. Вектор Пойнтинга имеет касательную и нормальную составляющие на поверхности некоторого объема. Какая из составляющих определяет электромагнитную энергию, поступающую в объем или исходящую из объема?
6. Проводящее тело помещено в переменное электромагнитное поле. В энергию какого вида преобразуется электромагнитная энергия, поступающая внутрь тела сквозь его поверхность?
7. Какой
смысл имеют величины
2.3. Вихревая и потенциальная составляющие электромагнитного поля
1. В каких случаях в электромагнитном поле может отсутствовать а) вихревая б) потенциальная составляющая?
Ответ.
Вихревая
составляющая напряженности электрического
поля обращается в
нуль, когда векторный магнитный потенциал
не изменяется во времени. Например,
при перемещении с постоянной скоростью
проводящего тела в однородном
магнитном поле векторный магнитный
потенциал в любой точке объема тела
сохраняет одно и то же значение. Однако
при этом потенциальная составляющая
напряженности электрического поля
отлична от нуля в окружающем тело
диэлектрике. Ее существование обусловлено
появлением на поверхности проводника
индуцированных электрических зарядов.
Заряды не создают электрического
поля внутри проводника, если тело
изолировано и к нему не присоединена
электрическая цепь. Таким образом,
выполнено условие
во
всем пространстве, условие grad U = 0
- внутри проводящего тела и grad U 0
- в окружающем
тело диэлектрике.
Если к проводящему телу присоединена электрическая цепь, то под действием индуцированной в нем ЭДС в цепи может протекать электрический ток, и тогда получаем условие grad U 0 не только в диэлектрике, но и в объеме тела.
Потенциальная составляющая напряженности электрического поля обращается в нуль, когда действие электрических зарядов, распределенных в пространстве (например, в проводящем теле), компенсируется, заряды одного знака не обнажаются и их электрическим полем можно пренебречь.
Например, в плоском проводящем тонкостенном диске, помещенном в нормальное к его плоскости однородное переменное магнитное поле, напряженность электрического поля не содержит потенциальной составляющей, если диск однороден в отношении электрической проводимости вещества, из которого он изготовлен.
2. Можно ли вместо потенциалов A, Uэ использовать для описания электромагнитного поля скалярный магнитный Uм и скалярный электрический потенциалы?
Ответ.
Переменное электромагнитное поле нельзя в общем случае описать с помощью только электрического и магнитного скалярных потенциалов, так как при этом имеем E = -grad Uэ, H = -grad Uм и, следовательно, rot Е = rot H = 0, что неверно.
3. Две среды характеризуются различными значениями проницаемостей и . В какой из сред время запаздывания электромагнитной волны на одном и том же расстоянии r оказывается большим?
4. По двухпроводной линии передачи протекает переменный ток. Существуют ли вихревая и потенциальная составляющие напряженности Е поля в а) окружающем ее диэлектрике, б) внутри проводов?
5. Линии электрического тока должны быть замкнутыми. По каким путям замыкается линия тока проводимости, протекающего по проводнику при соединении им тел с электрическими зарядами +q и –q?