
- •Цели и задачи дисциплины, её место в учебном процессе
- •Содержание
- •1 Введение
- •Новые технологии и общественный риск
- •Физика реактора
- •Деление ядра 236u после захвата нейтрона ядром u235. Возникающая при этом деформация приводит к разрыву ядра
- •Спектр нейтронов деления
- •Сечения деления чётно-чётных изотопов урана и тория
- •Зависимость сечений деления и радиационного захвата естественной смеси изотопов урана от энергии нейтронов Среднее число нейтронов при делении тепловыми нейтронами
- •Выделение энергии при цепной реакции деления При одном акте деления выделяется около 200 МэВ 3,1*10-11 Дж.
- •Радиоактивность
- •Виды радиоактивного распада
- •Прохождение излучения через вещество
- •Устройство ядерного энергетического реактора
- •Принципиальные причины опасности ядерных реакторов:
- •Условия возникновения и развития цепной реакции деления. Коэффициент размножения.
- •Где sf и sa - микроскопические сечения деления и поглощения
- •Сечения поглощения и деления для тепловых нейтронов
- •Захват n0 в уране приведет к испусканию Noh быстрых нейтронов в
- •Замедление и диффузия нейтронов в реакторе. (нужна для вычисления p)
- •Тепловые нейтроны
- •Описание месторождения
- •Вероятность избежать резонансного поглощения
- •Функционирование
- •Нестационарный ядерный реактор Уравнения кинетики и реактивность.
- •Точечная модель кинетики реактора
- •Обратные связи по реактивности
- •0 5 10 20 30 T часы
- •Управление реактором
- •Тепловыделение и отвод тепла в ядерных реакторах
- •Механизмы переноса тепла
- •Теплоотдача
- •D Tжид Tстен
- •Неуправляемая цепная реакция.
- •Почему прекратилась сцр ?
- •Ядерная энергетика и окружающая среда
- •238U (период полураспада 4,47109 лет),
- •232Тh ( период полураспада 1, 411010 лет ),
- •235U (период полураспада 7,04108лет).
- •Космогенные радионуклиды.
- •Ядерный топливный цикл
- •Уровни загрязнения почвы за счёт деятельности аэс не отличаются от загрязнений от глобальных выпадений Пример комбината «Маяк»
- •1970 Г 90Sr в донных отложениях до 108 Бк/г, a-активность до 105 Бк/г
- •2000 Г 90Sr, 137Cs в воде - 2104 Бк/г, a-активность 1102 Бк/г
- •Л10 13 05 13 (понедельник!)
- •155 Лейкозов, из которых 50 радиационных;
- •55 Раков щж, из которых 12 радиационных:
- •26 МГр/год (допустимая доза професcионалов 20 мГр/год)
- •Ядерная энергетика и общественный риск
- •Число несчастных случаев в России на 1000 занятых в 1999
- •Офэкт - Гамма камера
- •Сцинтилляционные детекторы с кристаллом NaJ(Tl)
- •Позитронно-эмиссионная томография (пэт)
- •Принцип пэт
- •Пэт камера Принцип конструкции
- •Сцинтилляторы
- •Электроника
- •События, регистрируемые камерой пэт
- •Размеры отдельного кристалла
- •Пример изображения
- •Типы ускорителей заряженных частиц и принципы их работы.
- •Рентгеновская трубка
- •Ускорители прямого действия
- •Циклические ускорители
- •Циклотрон
- •Фокусировка.
- •Ip внутри камеры - единицы мА и ограничивается условиями теплосъема. С нее. Выводится 10—20% Ip,
- •Синхротрон и изохронный циклотрон
- •Синхротроны
- •Линейные ускорители (лу)
- •Линейный ускоритель электронов (луэ)
- •Общий вид линейного ускорителя электронов луэр-20м
Прохождение излучения через вещество
Заряженные частицы характеризуются конечным пробегом
осколки деления и -частицы - доли мм
β-частицы – до 1-2 см
Для параллельного пучка -квантов, падающих на слой вещества в форме узкого цилиндра число -квантов dN , удаляемых из пучка при прохождении поглотителя толщиной dx, будет пропорционально толщине слоя dx и числу -квантов no , падающих на поглотитель:
dN = -Ndx
где - коэффициент пропорциональности, называемый линейным коэффициентам ослабления. Размерность - см-1 или см2/г, если dx выражен в г/см2.
При узком пучке интегрирование N=Nоe-x.
(где N0 - число -квантов , падающих на поглотитель. Для нейтронов
N=Nоe-x.
Средний пробег -кванта до первого взаимодействия - 1/ , нейтрона - 1/. 1/ и 1/ до десятка см, хотя 1/ может быть и очень малым
Устройство ядерного энергетического реактора
пар
Пар (274CC)
Подпитка
Схема технологических контуров АЭС с реактором ВВЭР -1000
1—реактор: 2—парогенератор: 3—турбогенератор; 4 — эжектор; 5—конденсатор: 6— система водоочистки второго контура: 7 — деаэратор; 8—питательный насос; 9—байпасная очистка; 10 – главный циркуляционный насос
Первый контур окружён радиационной защитой
Принципиальные причины опасности ядерных реакторов:
мощность реактора при аварии может увеличиться в тысячи раз;
после прекращения цепной реакции энерговыделение поддерживается за счет радиоактивного распада осколков
деления.
Зависимость отношения мощности, выделяемой всеми продуктами радиоактивного распада W(t) к полной мощности реактора W0:
где t – время после остановки реактора в секундах.
В реакторе, работающем на мощности 3 ГВт, генерируется 2.21020 нейтронов в 1 с, (массой 0,37 мг ).
Оценка энерговыделения после остановки реактора ВВЭР-1000
Зависимость отношения мощности, выделяемой всеми продуктами радиоактивного распада W(t) к полной мощности реактора W0, который долгое время работал на этой мощности, может быть представлена формулой для оценок W(t) в интервале 1 - 105 с
где t – время после остановки реактора в секундах.
Тепловая мощность ВВЭР-1000 3109 Вт
t |
1с |
1 мин |
1 час |
1 сутки |
1 месяц |
W МВт |
200 |
88 |
39 |
20 |
10 |
Задача 1.3. Оценить накопленную активности в активной зоне реактора ВВЭР-1000 через месяц после остановки. Тепловая мощность ВВЭР-1000 3109 Вт
W = 3109*6,610-2/(30*24*3.6103)0,2 = 107 Вт
Для грубой оценки только распад со средней энергией E = 1 МэВ
А = W/E = 107/1,610-19*106 = 6,21019 Бк = 1,7109 Ки
Л4 11 03 13
Условия возникновения и развития цепной реакции деления. Коэффициент размножения.
Аналогия:
Поколения в биологической популяции « Поколения нейтронов в среде.
Коэффициент размножения kэф - отношение числа нейтронов в последующем поколении к числу нейтронов в предыдущем
Последующий анализ для безграничной (бесконечной) среды - k¥
Коэффициент размножения в ограниченной среде
kэф = k∞P
Р – вероятность избежать ухода (утечки) из среды
(Не считая китайцев и среднеазиатов)
Система (реактор):
при k¥ = 1 – критическая,
при k¥ > 1 – надкритическая,
при k¥ < 1 – подкритическая
В естественном уране k¥ < 1 из-за:
неупругого рассеяния - sine,
радиационного захвата - sn,g на уране-238
Роль деления урана-238 быстрыми нейтронами невелика.
Гомогенная смесь урана и замедлителя (вещества с малой атомной массой и малым сечением захвата нейтронов)
Идея: за счёт быстрого сброса энергии нейтроном при упругом рассеянии на ядрах замедлителя уменьшить вероятность резонансного поглощения нейтронов и увеличить вероятность деления урана-235
Исходные данные
Среднее число нейтронов при делении тепловыми нейтронами
нуклид |
n |
h |
233U |
2,49 |
2,29 |
235U |
2,42 |
2,07 |
h
= n