- •Цели и задачи дисциплины, её место в учебном процессе
- •Содержание
- •1 Введение
- •Новые технологии и общественный риск
- •Физика реактора
- •Деление ядра 236u после захвата нейтрона ядром u235. Возникающая при этом деформация приводит к разрыву ядра
- •Спектр нейтронов деления
- •Сечения деления чётно-чётных изотопов урана и тория
- •Зависимость сечений деления и радиационного захвата естественной смеси изотопов урана от энергии нейтронов Среднее число нейтронов при делении тепловыми нейтронами
- •Выделение энергии при цепной реакции деления При одном акте деления выделяется около 200 МэВ 3,1*10-11 Дж.
- •Радиоактивность
- •Виды радиоактивного распада
- •Прохождение излучения через вещество
- •Устройство ядерного энергетического реактора
- •Принципиальные причины опасности ядерных реакторов:
- •Условия возникновения и развития цепной реакции деления. Коэффициент размножения.
- •Где sf и sa - микроскопические сечения деления и поглощения
- •Сечения поглощения и деления для тепловых нейтронов
- •Захват n0 в уране приведет к испусканию Noh быстрых нейтронов в
- •Замедление и диффузия нейтронов в реакторе. (нужна для вычисления p)
- •Тепловые нейтроны
- •Описание месторождения
- •Вероятность избежать резонансного поглощения
- •Функционирование
- •Нестационарный ядерный реактор Уравнения кинетики и реактивность.
- •Точечная модель кинетики реактора
- •Обратные связи по реактивности
- •0 5 10 20 30 T часы
- •Управление реактором
- •Тепловыделение и отвод тепла в ядерных реакторах
- •Механизмы переноса тепла
- •Теплоотдача
- •D Tжид Tстен
- •Неуправляемая цепная реакция.
- •Почему прекратилась сцр ?
- •Ядерная энергетика и окружающая среда
- •238U (период полураспада 4,47109 лет),
- •232Тh ( период полураспада 1, 411010 лет ),
- •235U (период полураспада 7,04108лет).
- •Космогенные радионуклиды.
- •Ядерный топливный цикл
- •Уровни загрязнения почвы за счёт деятельности аэс не отличаются от загрязнений от глобальных выпадений Пример комбината «Маяк»
- •1970 Г 90Sr в донных отложениях до 108 Бк/г, a-активность до 105 Бк/г
- •2000 Г 90Sr, 137Cs в воде - 2104 Бк/г, a-активность 1102 Бк/г
- •Л10 13 05 13 (понедельник!)
- •155 Лейкозов, из которых 50 радиационных;
- •55 Раков щж, из которых 12 радиационных:
- •26 МГр/год (допустимая доза професcионалов 20 мГр/год)
- •Ядерная энергетика и общественный риск
- •Число несчастных случаев в России на 1000 занятых в 1999
- •Офэкт - Гамма камера
- •Сцинтилляционные детекторы с кристаллом NaJ(Tl)
- •Позитронно-эмиссионная томография (пэт)
- •Принцип пэт
- •Пэт камера Принцип конструкции
- •Сцинтилляторы
- •Электроника
- •События, регистрируемые камерой пэт
- •Размеры отдельного кристалла
- •Пример изображения
- •Типы ускорителей заряженных частиц и принципы их работы.
- •Рентгеновская трубка
- •Ускорители прямого действия
- •Циклические ускорители
- •Циклотрон
- •Фокусировка.
- •Ip внутри камеры - единицы мА и ограничивается условиями теплосъема. С нее. Выводится 10—20% Ip,
- •Синхротрон и изохронный циклотрон
- •Синхротроны
- •Линейные ускорители (лу)
- •Линейный ускоритель электронов (луэ)
- •Общий вид линейного ускорителя электронов луэр-20м
Пример изображения
Динамика изменения распределения активности 13N- аммиака в сердце и легких собаки, проведенное за приблизительно 3 минуты. Каждое изображение представляет результат регистрации в течении 10 секунд, два последних изображения - результаты 30-60 секундной регистрации.
ПЭТ томограф
Ускорители заряженных частиц
Релятивистские соотношения
Для частицы: E – полная энергия, p – импульс, m0 - масса покоя, c - скорость света, b = v/c, v – скорость
Электрическое поле
Напряженность
[В/м], Сила, действующая на заряд F
= qE
Закон Гаусса
Для точечного
заряда
Поле внутри проводника равно 0
Потенциал
U(∞)
= 0 Для сферы R
Магнитное поле
Сила, действующая на заряд F = qv´B , где B – вектор магнитной индукции- Тесла [Тл].
Магнитный
поток F
- Вебер [Вб]
ЭДС
=
Введение
Движение заряда в электрическом поле.
E = U/d.
F = eE
Ee/m.
Электрическое поле производит работу при перемещении заряда в нем, посколку сила, действующая на заряд и вектор смещения заряда лежат в одной плоскости. (dA = Fdy)
Задача 2.1 Найти скорости протона и электрона с кинетическими энергиями 10 МэВ
Условие использования нерелятивистского приближения:
E << m9c2
Протон mpc2 = 1,510-10 Дж = 938 МэВ Þ протон почти нерелятивистский
По Ньютону vp = (2Ep кин/mp)1/2 =
(2*10*1,610-13Дж/1,6710-27кг)1/2 = 4,38107 м/с
точное значение 4.34107 м/с
Электрон mec2 = 0,8210-13 Дж = 0,511 МэВ Þ электрон релятивистский
По Эйнштейну
1-
b2
= 0,00236 b
= 0,9987 ve
= 2,996 м/с
(2*10*1,610-13Дж/9,110-31кг)0,5 = 6108 м/с
Задача 2.2. Найти импульсы протона и электрона с энергиями 10 МэВ
pp = vpmp = 4,38107м/с *1,6710-27кг = 7,310-20кгм/с
pe = (E2 – me 2c4)1/2 /c » E/c = 10,5*1,610-13/3108 =5,610-21кгм/с
Часто внесистемная единица МэВ/с (pe = 10,5 МэВ/c)
Типы ускорителей заряженных частиц и принципы их работы.
Ускорители заряженных частиц — устройства для получения заряженных частиц (электронов, протонов, атомных ядер, ионов) больших энергий. Ускорение производится с помощью электрического поля, способного изменять энергию частиц, обладающих электрическим зарядом. Магнитное поле может лишь изменить направление движения заряженных частиц, не меняя величины их скорости, поэтому в ускорителях оно применяется для управления движением частиц (формой траектории).
Источник заряженных частиц (инжектор) - формирует пучок частиц, который характеризуется
средней начальной энергией,
током пучка,
поперечными размерами и средней угловой расходимостью.
Эмиттанс (Э) - произведение радиуса пучка r на его угловую расходимость DW. (мм*мрад) Чем меньше эмиттанс, тем выше качество конечного пучка.
Яркость пучка = j/Э (j –плотность тока)
Электронная пушка
Схема электронной пушки: 1 — катод; 2 — модулятор; 3 — первый анод; 4 — второй анод; е — траектории электронов.
Площадь сечения сформированного пучка в сотни раз меньше площади эмитирующего катода, а плотность тока достигает сотен А/см2.
Источники ионов (положительных однозарядных, отрицательных, многозарядных) - плазменные и с поверхностной ионизацией.
В плазменных ионы образуются в газе или паре (около 10% элементов – газы при комнатной температуре) в разрядной камере с давлением от 10-2 до I0-1 Па. Ионы возникают при ионизации нейтральных атомов или молекул электронами и в процессе ионно-атомных соударений. Извлечение ионов осуществляется с помощью системы вытягивающих, а формирование - системой фокусирующих электродов. В плазменных источниках достигнуты токи пучка в десятки А
В источниках с поверхностной ионизацией эммитером ионов служит поверхность накаленного материала, работа выхода которого превышает потенциал ионизации падающих на него атомов. Рекордные плотности потока ионов достигают 0,1 А/см2
