1)Рабочие тела. Параметры состояния

Рабочие тела – в технической термодинамике рассматриваются системы(тела), при помощи которых происходит взаимное преобразование теплоты и работы(процессы в тепловых машинах)

В качестве рабочих тел, как правило используют газы и пары, которые способны значительно изменить свой объем при изменении внешних условий.

Г аз можно рассматривать как пар соответствующей жидкости, находящийся далеко от состояния(сильно перекрытый пар), а пар- как реальный газ, близкий к состоянию сжижения.

Параметры состояния:Термические: PV=u(нью)(M)RT терм. Уравнение состояния отношение силы к площади, на которую действует Pбар<Pабс (“+”) Pабс=Pизб+Pбар.

Pа – абсолютное давление [Па; H/м^2]

V – удельный объем [м^3/кг; V/m]

Ta – абсолютная температура [K(t+273)] является мерой интенсивности теплового движения молекул тела и окружающей среды кинетической энергией движения молекул газа.

Калорические: H=U+PV (зависит только от начального и конечного состояния) [Дж/кг]

H- энтальпия h(i). При постоянном давлении изменении энтальпия равно количеству теплоты, подведенной к системе.

S – энтропия [кДж/К*кг] мера упорядоченности системы.

U – внутренняя энергия, напряжение [кДж/кг]

2) Первый закон термодинамики. Внутренняя энергия. Энтальпия.

Первый закон термодинамики

Q=A+дельтаU (первая форма записи с учетом дельтаU)

В термодинамическом процессе подведенная теплота в общем случае расходится на изменении внутренней энергии и на совершении внешней работы.

Вторая форма, исходя из понятия энтальпии.

h=U+pV

dh>=d(U+pV)

Q=0 адиабата dq=0; S=const, PV=const. A=-дельтаU осуществляется без теплообъема.

A=0 dV=0 изохора V=const. подача жидкости насосом

дельтаU=0 изотерма (T=const) A=Q

3)Теплоемкость

Подвод теплоты к рабочему телу или отвод от него в каком –либо процессе приводит в общем случае к изменению температуры тела

Отношение количества теплоты q подведенной или отведенной в процессе, к соответствующему изменению температуры дельтаt=t2-t1 называется теплоемкостью тела

C=q/дельта T [кДж/К]

Массовая, отнесенная к 1кг рабочего тела

Cm=q/mдельтаT [кДж/К*кг]

Объемная, отнесенная к 1м^3 при нормальных условиях Cv=q/VдельтаT [кДж/м^3*К]

Мольная, отнесенная к 1 молю вещества

	MCv	MCp
1	3	5
2	5	7
3	7	9

4)Второй закон термодинамики. Энтропия тела.

dQ/T=pdV+dU/T

dQ=dS=TdS

Создание вечного двигателя второго рода невозможна.

Теплота не может сама собой переходить от менее нагретого тела к более нагретому.

Процесс расширения рабочего тела с подводом теплоты q, будет сопровождаться увеличением энтропии

Процесс возвращения рабочего тела в начальное состояние по часовой стрелке сопровождается уменьшением энтропии, т.е. отводом теплоты q2

Отношение превращенной в работу теплоты q0 к теплоте, подведенной к рабочему телу за цикл (затраченной) q, называется термическим КПД

n(с хвостиком))t=(q1-q2)/q1=1-q2/q1=Ац/q1

Ац-работа цикла