
- •Раздел I Динамика механической системы
- •Теорема Штейнера - Гюйгенса.
- •Дифференциальные уравнения движения твёрдого тела
- •Решение:
- •Принцип Даламбера (метод кинетостатики)
- •Раздел II Основы аналитической механики
- •Методика решения задач
- •Решение:
- •Уравнение лагранжа II рода
- •6. Методика применения уравнений Лагранжа II рода проста:
- •8. Уравнения Лагранжа II рода описывают не только механические движения но и, нередко, движения немеханической природы.
- •Общее уравнение динамики (принцип Даламбера - Лагранжа)
- •Пример 47.5 и 47.14.
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение:
Решение:
Вариант
I
решения: Рассматриваемый механизм
находится под действием следующей
системы уравновешивающихся сил: силы
упругости
,
сил тяжести
вала 1 с шестерней 2,
шестерни 3,
ползуна В,
груза и реакций опор.
Составим
уравнение работ, выражающее принцип
возможных перемещений:
Связи
наложенные на механизм, допускают
следующие возможные перемещения его
звеньев: поворот вала 1 с шестерней 2 на
угол
,
поворот шестерни 3 на угол
и поступательное перемещение груза по
вертикали на
.
Ползун В может иметь перемещение
(перемещение по горизонтали), а точка А
– перемещение
(отрезок
перпендикулярен ОА).
Уравнение работ, выражающее принцип
возможных перемещений, получает вид
(1).
Найдем зависимость между возможными
перемещениями точек системы. Поскольку
нить, к которой привязан груз весом
,
нерастяжима и скольжение между нитью
и валом 1 отсутствует, перемещение груза
равно перемещению точки обода колеса
1. Поэтому угол поворота вала 1 и шестерни
2:
.
Перемещение точки К обода колеса 2:
.
Так как скольжение между шестернями 2
и 3 отсутствует, то возможные перемещения
точек касания этих шестерен равны и
угол поворота шестерни 3:
.
Перемещение точки А кривошипа, жестко соединенного с колесом,
.
Д
ля
определения зависимости между возможными
перемещениями
и
найдём положение мгновенного центра
вращения звена АВ – точки Р:
,
тогда
.
Из
получаем соотношение:
.
Теперь:
.
Сила
упругости пружины пропорциональна её
деформации:
.
Подставив в уравнение работ (1) выражения
силы упругости и возможных перемещений
точек системы, получим
,
откуда
.
Следовательно, пружина сжата на 1,74 см.
Вариант
II
решения: Решим эту же задачу
составлением уравнения мощностей,
выражающего принцип возможных скоростей:
или
.
Сообщим валу 1 с шестерней 2 возможную
угловую скорость
вокруг оси О1, допустим, по часовой
стрелке (рис. 175). Груз
получит вертикальную скорость
.
Шестерня 3 вместе с жёстко соединённым
с нею кривошипом ОА приобретает угловую
скорость
вокруг оси О. Звено АВ будет иметь угловую
скорость
,
которую покажем вокруг мгновенного
центра скоростей
,
находящегося на пересечении перпендикуляров
к скоростям
и
точек А и В звена АВ (скорость
точки А, принадлежащей кривошипу ОА,
направлена перпендикулярно его
направляющим). Составим уравнение
мощностей:
,
или
.
Здесь
неизвестными являются деформация
пружины
,
а также скорости
и
.
Скорсть груза равна скорости точек
обода колеса, так как нить, к которой
подвешен груз, нерастяжима, и поэтому
.
Скорости точек касания К шестерен 2 и
3 выражаются соответственно следующим
образом:
и
,
они равны между собой так как проскальзывание
в месте контакта шестерен отсутствует.
Скорость
точки А можно выразить двояко, поскольку
она принадлежит кривошипу ОА и звену
АВ одновременно:
и
.
Скорость
точки В звена АВ:
.
Таким образом,
,
,
откуда
,
.
Скорость
точки В:
.
Из
имеем
.
Следовательно:
.
Итак,
уравнение мощностей приобретает вид:
.
Разделив все члены этого уравнения на , найдём искомую деформацию пружины:
. Тоесть результат совпадает с вариантом
I.
-------------------------------------------------------------------------------------------------
ПРИНЦИП ВОЗМОЖНЫХ ПЕРЕМЕЩЕНИЙ В СЛУЧАЕ ДВИЖЕНИЯ СИСТЕМЫ. ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ДИНАМИКИ
Если
система получает возможное перемещение,
при котором каждая
точка имеет возможное перемещение
,
(рис. 253), то сумма работ
этих сил на перемещении
,
должна быть равна нулю:
(117.3)
Уравнение (117.3) называемое общим уравнением динамики, показывает, что в любой момент времени сумма работ всех задаваемых сил и сил инерции материальных точек несвободной механической системы с двусторонними идеальными связями на любом возможном ее перемещении равна нулю.
Дифференциальные уравнения движения механической системы в обобщённых координатах.