
- •Содержание
- •Общие сведения о процессах горения
- •1.1. Основные понятия физики горения и взрыва
- •1.2. История развития знаний о горении
- •Основные области применения горения
- •Горение и окисление
- •1.5. Условия, необходимые для горения
- •Продукты горения
- •Углекислый газ
- •Оксид углерода
- •Сернистый газ
- •2. Воспламенение
- •2.1. Основные понятия химической кинетики
- •2.2. Тепловая теория самовоспламенения
- •2.3. Область самовоспламенения
- •2.4. Период индукции
- •2.5. Температура самовоспламенения газов и жидкостей
- •2.6. Температура самовоспламенения твердых тел
- •2.7. Математическая теория теплового взрыва
- •Адиабатический тепловой взрыв
- •Тепловой взрыв в неадиабатических условиях
- •3. Распространение пламени в газовых смесях
- •3.1. Скорость распространения пламени
- •Метод определения скорости распространения пламени с использованием мыльного пузыря
- •Метод определения скорости распространения пламени в трубке
- •3.3. Физика процесса распространения пламени
- •3.4. Влияние диаметра трубки на скорость распространения пламени
- •3.5. Детонация в газовых смесях
- •Возникновение ударной волны
- •Возникновение детонации
- •4. Материальный баланс процессов горения
- •4.1. Состав атмосферного воздуха
- •4.2. Составление уравнения горения
- •4.3. Расчет количества воздуха, необходимого для горения
- •Горючее вещество – определенное химическое соединение
- •Горючее вещество – смесь газов
- •Горючее вещество – смесь сложных химических соединений
- •4.4. Расчет количества и состава продуктов горения
- •Горючее вещество – определенное химическое соединение
- •Горючее вещество – смесь газов
- •Горючее вещество – смесь сложных химических соединений
- •5.Тепловой баланс горения
- •5.1. Теплота горения
- •Связь между теплотой горения и теплотворной способностью топлива
- •Формула Менделеева
- •Теоретическая температура горения
- •Расчет теоретической температуры горения
- •6. Взрывчатые вещества
- •6.1. Классификация взрывов
- •6.2. Характеристики взрывчатых веществ
- •6.3. Классификация взрывчатых веществ
- •Инициирующие взрывчатые вещества
- •Бризантные взрывчатые вещества
- •Пиротехнические составы
- •6.4. Обращение с взрывчатыми веществами
- •7. Воздействие взрыва на окружающую среду
- •7.1. Оценка фугасности взрывчатого вещества
- •Расчетные методы оценки фугасности взрывчатого вещества
- •Экспериментальные методы оценки фугасности взрывчатого вещества
- •Метод свинцовой бомбы
- •Метод эквивалентных зарядов
- •Метод баллистического маятника
- •М етод баллистической мортиры
- •Параметры ударных волн
- •7.2. Оценка бризантности взрывчатого вещества
- •Теоретическая оценка бризантности
- •Экспериментальное определение бризантности взрывчатого вещества
- •7.3. Расчет характеристик взрыва
- •8.Взрывы газовых смесей
- •8.1. Взрывчатые смеси
- •8.2. Концентрационные пределы взрыва
- •8.3. Экспериментальное определение концентрационных пределов взрыва
- •8.4. Расчетное определение концентрационных пределов взрыва
- •8.5. Расчет температуры и давления взрыва
- •9. Горение и взрыв пылевых смесей
- •9.1. Химическая активность пыли
- •9.2. Температура самовоспламенения пыли
- •9.3. Распространение горения в пылевых смесях
- •9.4. Пределы взрыва
- •9.5. Давление при взрыве пыли
- •9.6. Факторы, влияющие на взрыв пыли
- •Источник воспламенения
- •Влажность пыли и воздуха
- •Дисперсность пыли
- •Температура пылевоздушной смеси
- •10. Ядерные взрывы
- •10.1. Ядерные боеприпасы Виды ядерных зарядов
- •Конструкция и способы доставки ядерных боеприпасов
- •Мощность ядерных боеприпасов
- •Виды ядерных взрывов
- •10.2. Поражающие факторы ядерного взрыва
- •Литература
2.7. Математическая теория теплового взрыва
Протекание экзотермической химической реакции в любой изолированной (замкнутой) системе должно привести к взрыву.
Адиабатический тепловой взрыв
Рассмотрим предельный случай – адиабатическую (теплоизолированную) систему, в которой протекает экзотермическая химическая реакция. Скорость реакции описывается кинетическим уравнением
, (2.1)
где С, С1, С2 – концентрации продуктов реакции и реагентов;
z, E – предэкспонент и энергия активации;
Т – абсолютная температура;
R0 – универсальная газовая постоянная;
n1, n2 – порядок реакции по первому и второму реагентам.
Пусть q – тепловой эффект реакции на один моль продукта С, образующегося в ходе реакции. Поскольку система теплоизолирована и занимает постоянный объем, то скорость изменения температуры Т в системе определяется уравнением
, (2.2)
где
– удельная теплоемкость при постоянном
объеме;
ρ – плотность смеси.
Предположим, что q >> сV T0 (начальной энергии системы). Тогда протекание экзотермической реакции в изолированной системе будет приводить к существенному повышению температуры даже при малом выгорании исходных компонентов смеси.
Уравнение (2.2) с учетом (2.1) можно представить в виде
, (2.3)
где
.
Интегрируя уравнение (2.3) с учетом начального условия Т (t = 0) = T0, получим
или
, (2.4)
где
.
Результаты расчетов по уравнению (2.4), приведенные на рис. 2.7, показывают, что с ростом времени t температура Т плавно возрастает до момента времени t/β = 1, а затем рост температуры резко ускоряется. Это явление называется тепловым взрывом. Промежуток времени tв = называется периодом индукции (временем задержки воспламенения) теплового взрыва в теплоизолированной системе с экзотермической реакцией:
Рис. 2.7. Зависимость температуры адиабатической системы от времени
для разных значений параметра Е/(R0T0)
Из графиков, приведенных на рис. 2.7, следует, что с увеличением начальной температуры Т0 время задержки воспламенения (период индукции) tв снижается.
Тепловой взрыв в неадиабатических условиях
В реальных системах всегда происходят потери теплоты за счет теплопроводности через стенки, конвекции, излучения и т.д. При этом экзотермическая реакция будет либо ускоряться, приводя к взрыву, либо протекать с постоянной скоростью при постоянной температуре T = const, определяемой тепловым балансом системы. Так, в частности, протекают экзотермические реакции горения в газовых печах, котельных топках и других теплотехнических агрегатах.
При наличии тепловых потерь уравнение (2.2) примет вид
, (2.5)
где V – объем реактора;
S – площадь поверхности стенок реактора;
Tс – температура стенок реактора;
α – коэффициент теплопередачи.
Первое
слагаемое в правой части уравнения
(2.5) описывает скорость выделения тепла
в системе за счет химической реакции.
Второе слагаемое – скорость отвода
тепла за счет теплопроводности стенок,
которая линейно зависит от температуры
реагирующей смеси. Скорость притока
тепла растет по степенному закону с
ростом начальной концентрации компонентов
,
и экспоненциально растет с ростом
температуры T
в соответствии с законом Аррениуса.
Обозначим
через
.
Графики зависимости скорости тепловыделения
Q+
и скорости теплопотерь Q-
от температуры Т
приведены на рис. 2.8 для трех значений
D:
D1 > Dкр > D2.
Из анализа приведенных графиков, которые представляют собой диаграмму Семенова, следует, что при D = D1, кривые Q+, Q- не имеют точек пересечения; при D = Dкр, кривые Q+, Q- имеют одну точку касания; при D = D2, кривые Q+, Q- имеют две точки пересечения.
В первом случае (D = D1) скорость тепловыделения всегда превышает скорость теплопотерь, и в системе обязательно произойдет тепловой взрыв, так как температура смеси будет неограниченно возрастать.
Второй случай (D = Dкр), когда имеет место касание кривых тепловыделения и теплопотерь, определяет максимальное значение концентрации реагентов (параметра D), при котором скорость тепловыделения равна скорости теплопотерь.
Рис. 2.8. Влияние температуры неадиабатической системы на скорость тепловыделения и скорость теплопотерь
Все остальные кривые Q+ для более низких значений концентрации реагентов пересекают кривую Q- дважды. Причем, устойчивому состоянию системы отвечает только нижняя точка с более низкой температурой Туст.
Таким образом, если концентрация реагентов не превышает определенного критического для данной системы значения, то температура реагирующей смеси в реакторе будет постоянной T = Туст = const, причем Туст > Тс. При выполнении этого условия после некоторого переходного периода в химическом реакторе устанавливается стационарный режим, при котором скорость экзотермической реакции будет иметь постоянное значение u = const.
На рис. 2.9 приведены три режима работы реактора в виде зависимости температуры от времени T = f(t).
Рис. 2.9. Режимы работы реактора
Температура Т2 соответствует максимальной температуре в реакторе, при которой возможно устойчивое протекание химической реакции (при заданных значениях С1, С2, Тс). Можно показать, что величина Т2 определяется формулой
.
Температура Т2 связана с параметрами реактора следующим соотношением:
.
Это уравнение позволяет определить взрывобезопасность каждого конкретного реактора.
Обозначим
Z1
=
,
Z2
=
.
Если Z2 Z1, то реактор взрывобезопасен, если Z2 Z1, то ситуация является критической, то есть можно ожидать взрыва; при Z2 Z1 в реакторе обязательно произойдет тепловой взрыв.
Для расчета давления в реакторе по известной скорости роста температуры dT/dt используется уравнение состояния (уравнение Менделеева-Клапейрона)
,
где p, , T, R – давление, плотность, абсолютная температура и газовая постоянная продуктов сгорания в реакторе. Газовая постоянная продуктов сгорания R рассчитывается по формуле
R = cp – cv,
где cp , cv – удельные теплоемкости продуктов сгорания при постоянном давлении и постоянном объеме, соответственно.