
- •Экзаменационные вопросы по физике
- •2.Закон Кулона.
- •3. Электростатическое поле. Напряженность электростатического поля. Принцип суперпозиции.
- •4. Графическое изображение электростатического поля. Поток вектора напряженности.
- •5. Электрический диполь. Поле диполя.
- •7. Расчет напряженности электростатического поля бесконечной плоскости.
- •10. Потенциал электростатического поля.
- •11.Связь потенциала с напряженностью электростатического поля.
- •13.Поляризованность вещества. Поле плоского конденсатора с диэлектриком. Диэлектрическая проницаемость вещества.
- •14.Электрическое смещение. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике.
- •15.Сегнетоэлектрики. Зависимость поляризованности от напряженности в них.
- •20.Энергия системы неподвижных точечных зарядов.
- •23.Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
- •25.Сторонние силы. Электродвижущая сила, напряжение.
- •30. Закон Ома для неоднородного участка цепи. Следствия из него.
- •34.Ионизация газов. Несамостоятельный газовый разряд.
- •35.Самостоятельный газовый разряд, его типы и применение.
- •37.Магнитное поле. Опыты Эрстеда. Магнитный момент витка с током.
- •38.Вектор магнитной индукции. Его связь с магнитной напряженностью.
- •39.Графическое изображение магнитного поля. Отличие линий магнитного поля от линий электростатического поля.
- •40.Закон Био-Савара-Лапласа. Магнитное поле прямого тока.
- •42.Взаимодействие проводников с током. Закон Ампера.
- •43.Магнитное поле движущегося заряда
- •44.Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца.
- •45.Движение заряженных частиц в магнитном поле. Ускорители элементарных частиц.
- •47.Циркуляция вектора магнитной индукции. Ее сравнение с циркуляцией напряженности электростатического поля.
- •48.Магнитный поток. Теорема Гаусса для магнитного поля.
- •49.Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле.
- •50.Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. Правило Ленца.
- •51.Вывод закона Фарадея из закона сохранения энергии.
- •52.Индуктивность контура. Самоиндукция. Э.Д.С. Самоиндукции.
- •53.Явление взаимной индукции. Принцип работы трансформатора.
- •54.Энергия магнитного поля. Плотность энергии магнитного поля.
- •55.Магнетики. Молекулярные токи. Магнитные моменты атомов.
- •57.Природа ферромагнетизма. Свойства ферромагнетиков.
- •58.Напряженность магнитного поля. Магнитная проницаемость вещества.
- •59.Типы жидких кристаллов, их поведение в электрическом и магнитном полях. Применение жидких кристаллов.
- •60.Вихревое электрическое поле.
- •61.Ток смещения.
- •65.Вынужденные колебания в электрических цепях.
- •66.Дифференциальное уравнение электромагнитной волны. Плоские электромагнитные волны
- •67.Энергия и импульс электромагнитных волн. Вектор Умова-Пойнтинга.
- •68.Излучение диполя. Применение электромагнитных волн.
20.Энергия системы неподвижных точечных зарядов.
Так как электростатические силы взаимодействия консервативны, то система зарядов обладает потенциальной энергией. Найдем потенциальную энергию системы двух неподвижных точечных зарядов q1 и q2, находящихся на расстоянии r друг от друга. Каждый из этих зарядов в поле другого обладает потенциальной энергией:
W1=ql2, W2=q21,
где 2 и 1 — соответственно потенциалы, создаваемые зарядом q2 в точке нахождения заряда q1 и зарядом q1 в точке нахождения заряда q2. Согласно
и
поэтому
W1=W2=W и
W=q12=q21=1/2(q12+q21).
Добавляя к системе из двух зарядов последовательно заряды q3, q4, ..., можно убедиться в том, что в случае n неподвижных зарядов энергия взаимодействия системы точечных зарядов равна
где i — потенциал, создаваемый в той точке, где находится заряд qi, всеми зарядами, кроме i-го.
21.Энергия заряженного уединенного проводника.
Пусть имеется уединенный проводник, заряд, емкость и потенциал которого соответственно равны q, С, . Увеличим заряд этого проводника на dq. Для этого необходимо перенести заряд dq из бесконечности на уединенный проводник, затратив на это работу, равную
dA=dq=Cd.
Чтобы зарядить тело от нулевого потенциала до , необходимо совершить работу
Энергия заряженного проводника равна той работе, которую необходимо совершить, чтобы зарядить этот проводник: W=C2/2=q2/(2C).
22.Конденсаторы. Энергия заряженного конденсатора.
Конденсаторы – устройства для накопления зарядов.
Конденсатор состоит из двух проводников (обкладок), разделенных диэлектриком. Поэтому в зависимости от формы обкладок конденсаторы делятся на плоские, цилиндрические и сферические.
Как всякий заряженный проводник, конденсатор обладает энергией, которая равна
W = C ()2/2=q/2=q2/(2C),
где q — заряд конденсатора, С — его емкость, — разность потенциалов между обкладками.
Найдем механическую силу, с которой пластины конденсатора притягивают друг друга. Изменим расстояние между пластинами на величину dх. Тогда действующая сила совершает работу
dA=Fdx
вследствие уменьшения потенциальной энергии системы
Fdx=-dW,
откуда
F= - dW/dx.
W
= q2/(2C)
и
=>
Производя дифференцирование при конкретном значении энергии найдем искомую силу:
,
где знак минус указывает, что сила F- сила отталкивания, пластины притягиваются.
23.Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
Энергия электростатического поля
=Ed
W = C ()2/2=С(Ed)2/2
C = 0/d, тогда получим
где V=Sd — объем конденсатора. Формула показывает, что энергия конденсатора выражается через величину, характеризующую электростатическое поле,— напряженность Е.
Объемная плотность энергии электростатического поля – это энергия, сосредоточенная в объеме пространства.
w=W/V=0E2/2 = ED/2.
Это выражение справедливо только для изотропного диэлектрика, для которого выполняется соотношение Р=0Е.
Объемная плотность энергии.
Это
физическая величина, численно равная
отношению потенциальной энергии поля,
заключенной в элементе объема, к этому
объему. Для однородного поля объемная
плотность энергии равна
.
Для плоского конденсатора, объем которого
Sd, где S - площадь пластин, d - расстояние
между пластинами, имеем
С
учетом, что
и
или
24.Электрический ток и его характеристики (сила и плотность тока). Связь между ними. Единицы измерения.
Электрическим током называется любое упорядоченное движение электрических зарядов.
Для
возникновения и существования
электрического тока необходимо, с одной
стороны, наличие свободных носителей
тока — заряженных частиц, а с другой
— наличие электрического поля. За
направление тока условно
принимают
направление движения положительных
зарядов.
Количественной мерой электрического тока служит сила тока I — скалярная физическая величина, определяемая электрическим зарядом, проходящим через поперечное сечение проводника в единицу времени:
I=dq/dt.
Ток, сила и направление которого не изменяются со временем, называется постоянным. Для постоянного тока
I=q/t,
где q — электрический заряд, проходящий за время t через поперечное сечение проводника.
Единица силы тока — 1A.
Физическая величина, определяемая силой тока, проходящего через единицу площади поперечного сечения проводника, перпендикулярного направлению тока, называется плотностью тока:
j=dI/dS┴.
Единица плотности тока — 1A/м2.
За время dt через поперечное сечение S проводника проходит заряд dq=ne<v>S dt, где n-концентрация электронов в единице объема.
Сила тока I=dq/dt=ne<v>S,
а плотность тока j=ne<v>.
Сила
тока сквозь произвольную поверхность
S
определяется как поток вектора j