
- •Тема Основные законы, элементы и параметры электрических цепей
- •1.1. Общие сведения об элементах цепи
- •1.2. Топологические понятия электрической цепи
- •1.3. Основные законы электротехники
- •Первый закон Кирхгофа
- •1.4. Преобразование линейных электрических схем
- •М етоды расчета электрических цепей
- •1.5. Метод преобразования (свертывания) цепей
- •1.6. Метод контурных токов
- •1.7. Потенциальная диаграмма
- •1.8.Метод эквивалентного генератора
- •Тема линейные электрические цепи однофазного синусоидального тока
- •2.1.Периодические напряжения и токи.
- •2.2 Синусоидальные величины и их символическое изображение
- •2.3.Расчет линейных цепей с гармоническими источниками электрической энергии Синусоидальный ток в резистивном элементе
- •Синусоидальный ток в индуктивности
- •Синусоидальный ток в емкости
- •Закон Ома в комплексной форме
- •Комплексное сопротивление двухполюсника
- •Комплексная проводимость двухполюсника
- •Комплексная мощность двухполюсника
- •Треугольник сопротивлений, треугольник проводимостей и треугольник мощностей
- •2.4 Двухполюсник в цепи переменного тока. Расчет цепей синусоидального тока при последовательном соединении элементов цепи
- •Расчет цепей синусоидального тока при параллельном и смешанном соединении элементов
- •2.5 Резонансные режимы двухполюсника
- •Тема Линейные трехфазные цепи с гармоническими напряжениями и токами
- •4.1. Общие сведения
- •Соединение в звезду
- •Соединение в треугольник
- •Активная, реактивная и полная мощность трехфазной системы
- •Трехфазные цепи с несколькими приемниками в симметричном режиме
- •Симметричный режим работы трехфазной цепи
- •Несимметричный режим работы трехфазной цепи
- •Тема анализ цепей постоянного тока с нелинейными резистивными элементами
- •Некоторые виды характеристик нелинейных элементов
- •Тема магнитные цепи
- •Свойства ферромагнитных материалов
- •Основные законы магнитных цепей
- •Законы Кирхгофа и Ома для магнитных цепей
- •Неразветвленная магнитная цепь
- •Катушка индуктивности с магнитопроводом в цепи синусоидального напряжения
- •Тема трансформаторы Устройство и принцип действия
- •Идеализированный трансформатор
- •Реальный трансформатор
- •Потери в трансформаторе
- •Режимы работы трансформатора
- •Нагрузочные характеристики трансформатора
- •Тема Электрические машины
- •Электрические машины постоянного тока
- •Электрические машины переменного тока
- •Электропривод
- •Тема переходные процессы в электрических цепях
- •Законы коммутации
- •Расчет переходных процессов в электрических цепях классическим методом
- •Тема линейные электрические цепи с периодическими несинусоидальными сигналами
- •Мощность в линейных электрических цепях с негармоническими напряжениями и токами
- •Расчет линейной цепи с несинусоидальными сигналами
- •Тема электроника
- •Электронные приборы
- •Электронные устройства
- •Усилители электрических сигналов на транзисторах
- •Операционные усилители
- •Конспект лекций
Катушка индуктивности с магнитопроводом в цепи синусоидального напряжения
Основным элементом конструкции различного рода электрических машин и аппаратов, устройств электроавтоматики, промышленной электроники, вычислительной техники является катушка индуктивности.
При наличие магнитопровода в катушке индуктивности (такая катушка называется дросселем) значительно возрастает магнитный поток, так как магнитная проницаемость ферромагнитного сердечника на несколько порядков больше магнитной проницаемости воздуха.
При
подключении катушки с магнитопроводом
к источнику синусоидального напряжения
по обмотке катушки протекает переменный
ток i,
магнитодвижущая сила F
= iw
создает магнитное поле, индуктивность
которого характеризуется магнитной
индукцией B
и магнитным потоком Ф.
В
реальном дросселе большая часть магнитных
линий замыкается по сердечнику (основной
магнитный поток). Другая часть магнитных
линий охватывает отдельные витки и
группы витков обмотки, замыкается по
воздуху и, частично, по магнитопроводу
(поток рассеяния
рис.4.19).
Рис.4.19. Катушка индуктивности с магнитопроводом.
Переменный
магнитный поток индуктирует в обмотке
ЭДС самоиндукции
.
Если
пренебречь сопротивлением обмотки
и потоком рассеяния
,
то по второму закону Кирхгофа ЭДС
самоиндукции уравновешивается величиной
входного напряжения
или
.
Из этого уравнения получаем закон изменения во времени магнитного потока:
или
,
т.е. при синусоидальном напряжении на входе катушки, магнитный поток в магнитопроводе также синусоидален.
Если величину амплитудного значения магнитного потока выразить через действующее значение напряжения и линейную частоту f, то
.
Поскольку действующие значения напряжения U и ЭДС самоиндукции EL одинаковы, то
.
Данное соотношении применяют для расчетов ЭДС, индуктируемых в обмотках трансформаторов и называют уравнением трансформаторной ЭДС
Выясним, какова зависимость между током катушки индуктивности и магнитным потоком при синусоидальном питающем напряжении.
По
заданной петле гистерезиса и зависимости
построим кривую тока (рис.4.20).
Рис.4.20. Форма кривой тока.
Из графика видно, что при синусоидальном потоке из-за нелинейности характеристики B(H), т.е. Ф(i) ток несинусоидален. Ток и магнитный поток достигают максимальных значений одновременно, но ток опережает магнитный поток по фазе на угол α.
Следовательно, при питании синусоидальным напряжением ток в катушке с ферромагнитным сердечником искажает свою форму и является несинусоидальным во времени.
Для упрощения расчетов несинусоидальный ток заменяют эквивалентным синусоидальным, имеющим одинаковое с несинусоидальным током действующее значение и развивающим одинаковую с ним активную мощность.
Схема замещения и векторная диаграмма реальной катушки с магнитопроводом
Обмотка реальной катушки с сердечником обладает активным сопротивлением Rобм. Магнитный поток является векторной суммой основного потока в магнитопроводе и потока рассеяния
.
Величина
основного потока Ф
определяется свойствами материала
магнитопровода. Поток рассеяния Фσ
зависит от конструкции обмотки, взаимного
расположения витков, их сечения и
составляет
от основного потока. Потокосцепление
рассеяния пропорционально току:
,
где Lрас – индуктивность рассеяния обмотки.
С
учетом активного сопротивления обмотки
и потокосцепления рассеяния
напряжение на входе катушки
.
Таким
образом, реальную катушку с магнитопроводом
можно представить схемой замещения в
виде последовательного соединения
,
и идеализированной катушки (рис.4.21). У
идеализированной катушки обмотка не
имеет сопротивления и рассеяния. Свойства
идеализированной катушки зависят только
от параметров магнитопровода и режима
его намагничивания.
Рис.4.21. Схема замещения катушки индуктивности с сердечником.
Напряжение
u0
уравновешивает ЭДС индукции идеализированной
катушки eL
и опережает магнитный поток на
.
Переход к эквивалентным синусоидам тока дает возможность записывать все соотношения в комплексной форме и пользоваться векторными диаграммами.
Комплексное действующее значение входного напряжения запишется в виде
.
Схема
замещения идеализированной катушки
зависит от параметров магнитопровода
и режима его намагничивания. Если
предположить, что магнитопровод
изготовлен из ферромагнетика с линейной
зависимостью
,
то
и выражение напряжения на входе катушки:
,
где
- индуктивность идеализированной
катушки.
Схема замещения реальной катушки для этого случая представлена на рис.4.20.а), соответствующая ей векторная диаграмма на рис.4.22.б).
Рис.4.22. Схема замещения реальной катушки индуктивности и реальная векторная диаграмма.
При учете потерь, обусловленных гистерезисом и вихревыми токами в сердечнике (зависимость B(H) петлевая), ток в обмотке катушки опережает магнитный поток на угол потерь α и может быть разложен на две составляющие.
Активная составляющая тока совпадает по фазе с напряжением U0 и называется током потерь Ia = In, она определяется через мощность потерь в стали.
Реактивная составляющая тока отстает от напряжения U0 на , называется током намагничивания Ip = Iμ и определяется из закона полного тока.
В
комплексной форме ток
.
Комплексное полное сопротивление идеализированной катушки:
.
Заменив
идеализированную катушку последовательным
соединением
и
получаем схему замещения реальной
катушки для рассматриваемого случая
(рис.4.23,а)
Рис.4.23. Последовательная и параллельная схема замещения нелинейной катушки индуктивности.
Переход от последовательной схемы замещения идеализированной катушки к параллельной (рис.4.23,б) проводится по формулам:
.
Векторная диаграмма реальной катушки индуктивности с магнитопроводом, имеющим петлевое намагничивание представлена на рис.4.24.
Рис.4.24. Векторная диаграмма реальной нелинейной катушки индуктивности.
При
расчетах полное сопротивлении катушки
индуктивности с магнитопроводом находят
по закону Ома
.
Оно определяется главным образом
индуктивным сопротивлением xL
= ω
L
(xL
>> R
обм).
Приближенно,
пренебрегая активным сопротивлением
обмотки и рассеянием магнитного потока,
можно определить индуктивность L
из соотношения
или вычислить по потокосцеплению:
,
где
.
Эквивалентное активное сопротивление катушки определяется по значению активной мощности и току: