40. Метод общей глубинной точки (могт).
МОГТ - основной вариант МОВ. Основная идея МОГТ: годографы полезных волн и помех (кратные отраженные) различаются по кривизне. Используя это можно ослабить волны-помехи и усилить полезные волны.
РИСУНОК 40.1.
ПВ и ПП находятся на одном расстоянии относительно ОСТ. В результате от одной точки получают информацию на разные приёмники с разной глубины. Годограф ОГТ полученный из n точек - годограф n-ой кратности (n - количество повторных наблюдений).
Годограф ОГТ однократно отраженной волны: t(x)=корень(t0^2+x^2/Vогт^2), где x - расстояние м/у ПВ и ПП, t0 - время прихода 1-ой волны. Он представляет собой гиперболу с min в точке ОСТ. С увелич. угла наклона отражающей границы крутизна уменьшается. Форма годографа ОГТ не зависит от угла наклона отражающей границы.
ОБРАБОТКА ГОДОГРАФА: в каждую трассу ОГТ вводится КНП delta тау к=t(x)-t0, которая приводит времена вступлений на трассах к времени t0. При вводе КНП годографы отднократных волн выпрямляются, а многократных - не дораспрямляются. Затем выполняется суммирование трасс, импульсы полезных волн усиливаются, а волн-помех ослабляются. В результате получаем временной сейсмический разрез, дающий наглядное представление о структурных особенностях сейсмических границ.
МОГТ предназначен для изучения горизонтально залегающих пластов. Единственный метод в с/р для поисков НиГ.
41. Основные законы геометрической сейсмики.
1) Принцип Ферма: форма сейсм. луча должна совпадать с формой траектории, у кот-ой время пробега волны минимально.
2) Принцип Гюйгенса используют для определения положения фронтов волн в среде для разных моментов времени. Согласно ему в момент времени t2=t1+delta t фронт будет представлять серию сферич. поверхностей радиусом delta r=delta t*Vp.
3) Принцип Френеля. Френель на основании принципа Гюйгенса сформулировал подход к оценке размеров части среды, которая активно учувствует в передачи волнового колебания. Зоны Френеля - это концентрированные кольца такой ширины, что при переходе от внутреннего контура к внешнему, время прихода колебаний изменяется на полпериода.
4) Закон отражения - угол падения = углу отражения для монотипной волны (Vpp илиVss). Для обменной не равны.
5) Закон Снеллиуса - позволяет определить углы отражения и преломления волн.
sin alfa0/Vp1=sin alfa1/Vp1 - для отраженных монотипных волн.
sin alfa/Vp1=sin beta/Vp2 - для преломленной волны.
sin alfa0/Vp=sin alfa1/Vs - для обменных волн.
42. Годограф отраженных и головных волн. Система годографов.
1) РИСУНОК 42.1.
Построим мнимый пункт взрыва O*(x*,z*) (зеркальное отражение реального) путем продолжения линии ОВ в нижнее полупространство. Треуг.ОАО* равнобедренный. линия ОАС= О*АС.
Из треуг. ОО*Е расчитаем координаты О*:
х*=-2*h0*sinфи, z*=-2*h0*cosфи.
Расстояние от О* до С: О*С=корень (x-x*)^2+(0-z*)^2.
t(x)=1/V1 * корень (x+2*h0*sinфи)^2+(2*h0*cosфи)^2)=1/V1 * корень(x^2+4*h0*sinфи+4*h0^2) - УРАВ. ГАДОГРАФА ОТРАЖЕННОЙ ВОЛНЫ
2) РИСУНОК 42.2.
Вывод уравнения годографа головной волны. sin i = V1/V2. MM`=h1*tg i, PP`=h2*tg i.
t= О1М/V1 + MP/V2 + PO2/V1 = h1/V1*cos фи + (О1О2*cos фи - (h1+h2)*tg i )/V2 + h2/V1*cos i = l*cos фи/V2 + (h1+h2)*cos i/V1.
h2=h1+l*sin фи.
t(l)=l*sin(i+фи)/V1 + 2*h1*cos i/V1 - уравнение гадографа головной волны.
3) Система годографов делится на:
а) Встречные - пара годографов ОТВ, у кот-ых источники, расположенные на разных сторонах профиля. По встречной системе можно проследить границу на участке N1N2 - расстояние м/у началами годографов. Если встречные годографы не будут иметь общую точку, система окажется неинтерпретируемой.
б) Нагоняющие. Годограф, полученный от ближнего ПВ, называется нагоняемым, от дальнего ПВ - нагоняющим. Зная разницу времён м/у ними можно перенести нагоняемый годограф так, чтобы он совпал с нагоняющим. В результате получим единый сводный годограф от дальнего ПВ.
РИСУНОК 42.3.
43. Соотношение годографов прямой, отраженной и головной волн в случае постоянной средней скорости до горизонтальной границы раздела и соотношение годографов рефрагированной и отраженной волн в случае линейного увеличения скорости с глубиной.
1) Годограф головной волны является касательной годографу отраженной волны в среде, с постоянной скоростью распространения волн до отражающей границы.
РИСУНОК 43.1.
Точка пересечения - точка , где начинаем регистрировать головную волну (отраженной уже нет).
Хтп= 2*h0*tg i, t тп = 2*h0/V1*cos i.
2) Среда, где скорость распространения упругих волн изменяется линейно с глубиной, называется градиентной. В такой среде рефрагированная волна имеет криволинейные лучи и она обязательно отражается на дневной поверхности. Особенность годографа отраженной волны - предельная точка регистрации, после нее регистрации отраженной волны не возможна. Это точка пересечения годографов отраженной и рефрагированной волны.
РИСУНОК 43.2
