
- •Глава I
- •§ 1. Характеристика объекта исследования
- •Глава II
- •§ 4. Классификация электрических методов исследования скважин
- •§ 6. Применение методов потенциалов собственной поляризации горных пород в нефтяных и газовых скважинах
- •§ 7. Применение методов потенциалов собственной поляризации горных пород в рудных и угольных скважинах
- •Глава IV
- •§ 8. Физические основы методов кажущегося сопротивления
- •§ 10. Боковое электрическое зондирование
- •§ 11. Методы специальных зондов кажущегося сопротивления
- •§ 12. Микрозондирование,
- •§ 13. Резистивиметрия
- •§ 14. Методы скважинной электроразведки на постоянном (квазипостоянном) токе
- •Глава V'
- •§ 15. Физические основы методов сопротивления заземления и регистрации тока
- •§ 16. Методы сопротивления заземления без автоматической фокусировки тока
- •§ 18. Метод микрозондов сопротивления экранированного заземления с автоматической фокусировкой тока
- •§ 19. Дивергентный метод
- •§ 20. Метод сопротивления
- •§21. Методы регистрации тока
- •§ 22. Методы потенциалов вызванной поляризации горных пород
- •§ 23. Метод поляризационных кривых
- •Глава VI
- •§ 24. Физические основы индукционных .Методов
- •§25. Обычный низкочастотный индукционный метод с продольным датчиком
- •§26. Другие низкочастотные индукционные методы
- •§ 27. Высокочастотные индукционные методы
- •Глава VII
- •§ 28. Физические основы диэлектрических методов и метода радиоволнового просвечивания
- •§30. Волновой диэлектрический метод
- •Глава VIII
- •§ 32. Физические основы методов
- •§ 33. Метод естественного магнитного поля
- •§ 34. Метод магнитной восприимчивости
- •§35. Ядерно-млгнитный метод
- •§36. Радиоактивность
- •§37. Взаимодействие глммл-квлнтов с веществом
- •§38. Взаимодействие нейтронов с веществом
- •§39. Классификация радиоактивных методов
- •Глава X
- •§ 40. Физические основы методов естественного радиоактивного поля
- •§42. Спектральный гамма-метод
- •Глава XI
- •§ 43. Физические основы методов рассеянного гамма-излучения
- •§ 44. Плотностноя гамма-гамма-метод
- •§45. Импульсный гамма-гамма-метод
- •§ 46. Гамм а-гамма-метод по мягкой компоненте
- •§ 47. Селективный гамма-гамма-метод
- •§ 49. Гамма-нейтронныи метод
- •§ 50. Метод индикации радиоактивными изотопами
- •Глава XII
- •§ 5!. Метод плотности надтепловых нейтронов
- •§ 52. Л1етод плотности тепловых нейтронов Физические основы ннм-т
- •§53. Нейтронный гамма-метод
- •§54. Спектрометрический нейтронный гамма-метод
- •§ 55. Л1етод наведенной активности
- •§ 56. Метод индикации элементами с аномальными нейтронными свойствами
- •Глава XIII
- •§57. Физические основы импульсных нейтронных методов
- •§58. Импульсный нейтрон-нейтронный метод по тепловым нейтронам
- •§59. Импульсный нейтронный гамма-метод радиационного захвата
- •§ 60. Другие импульсные нейтронные методы
- •Глава XIV
- •§62. Физические основы термометрических методов
- •§ 63. Метод естественного теплового поля земли (геотермия)
- •Глава XV
- •§ 65. Физические основы акустических методов
- •§ 66. Ультразвуковой метод
- •§67. Низкочастотный широкополосный акустический л1етод
- •§ 68. Метод акустического телевидения
- •§ 71. Газометрия скважин после бурения Физические основы метода
- •§ 72. Л юм и несцентно-битум миологический метод и метод избирательных электродов
- •§ 73. Комплексные геофизические исследования скважин в процессе бурения
- •Глава XVII
- •§ 74. Инклинометрия
- •§75. Кавернометрия и профилеметрия
- •§ 78. Определение характеристик и дефектов обсадных колонн
- •Глава XVIII
- •§ 79. Исследование процесса вытеснения нефти и газа при заводнении пластов
- •§80. Изучение эксплуатационных характеристик пластов
- •§ 81. Определение состава флюидов в стволе скважины
- •§ 82. Изучение технического состояния эксплуатационных и нагнетательных скважин
- •Глава XIX
- •§ 83. Перфорация
- •§ 84. Торпедирование
- •§ 85. Другие виды взрывных работ Воздействие на пласт пороховыми газами
- •§ 86. Отбор образцов пород, проб пластовых флюидов и испытание пластов
- •Глава XX
- •§ 87. Лаборатории
- •§ 89. Подъел!ники
- •§ 90. Блок-балансы
- •§ 91. Кабели
- •§92 Подготовительные работы на базе и на буровой
- •§ 93. Спуск - подъем приборов и кабеля
- •Глава XXII
- •Глава XXIII
- •§ 97. Принципы автоматизации сбора геофизической информации
- •§98. Принципы автоматизированной системы
- •Глава XXIV
- •§99. Особенности производства геофизических работ в скважинах
- •§ 100 Организация геофизических работ в скважинах и порядок их проведения
- •§ 101 Планирование геофизических работ в скважинах
- •Глава XXV
- •§ 102. Основные правила техники безопасности при ведении геофизических работ в скважинах
- •§ 103. Работы электрическими методами
- •§ 105 Прострелочные и взрывные работы
- •§ 107. Охрана окружающей природной среды
§59. Импульсный нейтронный гамма-метод радиационного захвата
При работе со стационарным источником нейтронов в НГМ регистрируются гамма-кванты, образовавшиеся при неупругом рассеянии и радиационном захвате нейтронов породой. Однако эти два процесса взаимодействия нейтронов с веществом разделяются во времени: процесс неупругого рассеяния нейтронов протекает лишь в начальной стадии их замедления, а процесс радиационного захвата нейтронов — в конце их жизни.
В связи с этим при применении импульсных генераторов нейтронов появляется возможность раздельной регистрации гамма-квантов, возникающих при неупругом рассеянии и радиационном захвате нейтронов породой, и более тщательного изучения разреза скважины. Кроме того, можно проследить пространственно-временное распределение гамма-квантов радиационного захвата в горной породе, которое зависит от ее плотности и эффективного порядкового номера.
Гамма-кванты, образующиеся при неупругом рассеянии и радиационном захвате нейтронов породой, разделяются путем изменения времени задержки. При регистрации гамма-квантов радиационного захвата время задержки должно быть больше времени замедления нейтронов в исследуемой среде.
Однако с увеличением времени задержки уменьшается абсолютная величина интенсивности гамма-квантов радиационного захвата и возрастает вклад фонового гамма-излучения, обусловленного естественным гамма-излучением горных пород и их наведенной активностью. Если регистрировать жесткую составляющую гамма-излучения (>1,5 МэВ), то фон естественного гамма-излучения и гамма-излучения наведенной активности почти полностью исключается.
В измерительной установке импульсного метода га мм а-излучения радиационного захвата (ИНГМ) используются индикаторы гамма-излучения. В остальном методика скважинных исследований ИНГМ аналогична методике измерения ИНЫМ-Т.
Импульсный нейтронный гамма-метод радиационного захвата имеет ряд преимуществ перед его стандартной модификацией (НГМ). Он характеризуется повышенной чувствительностью к изменению поглощающих свойств горных пород, большим радиусом исследования, на его показания меньше влияют скважинные условия измерения. Кроме того, существует принципиальная возможность оценивать по данным ИНГМ коэффициент диффузии и время жизни нейтронов в исследуемых горных породах.
Импульсным нейтронным гамма-методом решаются те же задачи, что и стационарным нейтронным гамма-методом (см. § 53).
Регистрируемая величина 1пу в ИНГМ, кроме параметров £ и Тпп, зависит от гамма-лучевых свойств горных пород (их плотности и эффективного порядкового номера), поэтому по данным этого метода в комплексе с кривыми ИННМ можно разделять газоносные коллекторы и пласты горных пород с близкими значениями тПп, по разными плотностями.
По результатам спектроскопии гамма-излучения ИНГМ можно идентифицировать элементы-поглотители нейтронов и оценивать их концентрацию в горных породах, что особенно важно для рудной геологии.
§ 60. Другие импульсные нейтронные методы
Импульсный нейтронный гамма-метод неупругого рассеяния нейтронов. В основу импульсного нейтронного гамма-метода неупругого рассеяния нейтронов (ИНГМР) положена зависимость энергии гамма-квантов, возникающих при неупругом рассеянии быстрых нейтронов горной породой, от ее элементного состава. Это позволяет по замеренному спектру гамма- лучей неупругого рассеяния нейтронов определять состав элементов и их концентрацию в горной породе. В связи с этим появляется возможность выделять в породах углерод (4,42 МэВ), кислород (6,1 МэВ), магний (1,39 МэВ), кремний (1,78 МэВ), серу (2,32 МэВ) и некоторые другие легкие элементы с про- стымн н характерными спектрами гамма-излучения неупругого рассеяния.
Как уже указывалось, процесс неупругого рассеяния нейтронов породой протекает лишь в начальный момент облучения ее потоком быстрых нейтронов. Следовательно, время облучения породы потоком быстрых нейтронов Ат и время задержки т3 должны быть минимальными, иначе на спектр гамма-излучения неунругого рассеяния будет накладываться спектр гамма-лучей радиационного захвата нейтронов. В связи с этим длительность нейтронного импульса не превышает времени замедления нейтронов в исследуемой среде, и возникающее гамма-излучение неупругого рассеяния обычно регистрируют в период испускания нейтронов генератором. По этой же причине ИНГМР исследуется только энергетическое распределение гамма-квантов, т. е. спектроскопия гамма-излучения неупругого рассеяния.
Большой практический интерес представляет ИНГМР для определения водонефтяного контакта по содержанию углерода при низкой минерализации пластовых вод, выделения в разрезах каменных углей, оценки содержания магния, серы и других элементов с простыми и характерными спектрами гамма- излучения неупругого рассеяния нейтронов.
Однако радиус зоны исследования ИНГМР мал (8—12см). На его показания большое влияние оказывают скважинные условия, поэтому этим методом целесообразно исследовать незакрепленные скважины.
Импульсный нейтронный гамма-метод наведенной активности. Использование импульсного генератора нейтронов позволяет проводить активационный анализ горных пород, содержащих элементы, при активации которых потоком нейтронов образуются радиоактивные изотопы с периодом полураспада от долей до нескольких минут.
В импульсном нейтронном методе наведенной активности (ИНГМ-НА) горная порода облучается потоком нейтронов в течение времени т0бл, затем через время задержки т3 в течение времени т„3.м измеряется наведенная гамма-актнвность. Импульсный режим работы генератора нейтронов позволяет проводить исследования с регистрацией наведенной гамма-активности в интервалах между импульсами нейтронов. Это исключает влияние фона, обусловленного гамма-излучением неупругого рассеяния и радиационного захвата, на регистрируемую активность наведенной активности и тем самым позволяет проводить измерения зондами малой длины, что существенно повышает чувствительность ИНГМ-НА.
При активации горных пород импульсами нейтронов энергией до 14 МэВ использование ускорительной трубки (¿, Т) позволяет определять кислород, фтор, кремний и другие элементы. Применение ускорительной трубки й) обеспечивает получение нейтронов с начальной энергией около 2,5 МэВ, что дает возможность идентифицировать алюминий, ванадий, медь, фтор и некоторые другие элементы в результате активации их преимущественно тепловыми нейтронами; при этом исключается мешающее влияние гамма-излучения, связанного с активацией быстрыми нейтронами.
При исследовании разрезов нефтяных и газовых месторождений наибольший практический интерес представляет определение содержания кислорода с целью выделения продуктивных отложений, так как объемное кислородосодержание достигает больших значений (значений коэффициента пористости и выше) в водоносной части разреза и минимальных — в нефтегазоносных пластах. При облучении устойчивого изотопа кислорода "Ю потоком быстрых нейтронов происходит реакция активации 160(л, р),6Ы. Ядра ,бЫ распадаются с периодом полураспада 7,35 с испусканием весьма интенсивных линий гамма-квантов с энергией 6,1 МэВ, поэтому водоносная часть пласта в ИНГМ-НА фиксируется повышенным по сравнению с нефтегазонасыщенной частью гамма-излучением наведенной активности. Наиболее благоприятными по условиям при этом являются сухие скважины, так как активация кислорода, находящегося в заполняющей скважину жидкости, мешает определению кислорода в породе.
В рудной геофизике ИНГМ-НА успешно может применяться при поисках и количественной оценке промышленных скоплений магния, алюминия, кремния, фтора, калия, железа, меди, фосфора и других элементов.
Импульсный нейтрон-нейтронный метод резонансного поглощения тепловых нейтронов. Элементы редкоземельной группы, а также марганец, золото, ртуть, вольфрам, индий и др. обладают резонансным сечением поглощения нейтронов определенных энергий. Энергетические уровни резонансов поглощения нейтронов для разных элементов различны. Однако между энергией резонансно поглощаемых нейтронов и средним временем замедления нейтронов до этой энергии существует связь (с увеличением времени замедления энергия нейтронов уменьшается), благодаря которой, задавшись известной энергией нейтронного резонанса на определенные элементы, подбирают соответствующее время замедления генерируемых нейтронов, т. е. время задержки.
Пласты, содержащие элементы с резонансным сечением поглощения нейтронов, регистрируются минимальными показаниями /„т на диаграммах импульсного нейтрон-нейтронного метода резонансного поглощения тепловых нейтронов (ИННМП-Т).
Существенный недостаток ИННМП-Т — невозможность однозначно идентифицировать искомые элементы. В комплексе с другими методами радиометрии скважин ИННМП-Т позволяет успешно решать эту задачу.
$ 61. ИСКАЖЕНИЯ ДИАГРАММ РАДИОАКТИВНЫХ МЕТОДОВ
На диаграммах радиоактивных методов исследования разрезов скважин могут наблюдаться аномалии, связанные не с изменением радиоактивных свойств горных пород, а с помехами производства радиометрических работ. К основным помехам относятся флуктуация интенсивности измеряемого излучения, нестабильный режим работы аппаратуры, утечки тока в кабеле, скважинных приборах и наземных панелях, космическое излучение, непостоянство скважинных условий.
Регистрируемые радиоактивные излучения носят неравномерный статистический характер, поэтому замеряемые интенсивности нейтронного излучения и гамма-излучения подвержены статистическим флуктуациям, характеризующимся средней квадратической погрешностью
к = ± V/срИ/Л и относительной погрешностью измерения
8= ± д/^срЛ ,
где /ср — средняя скорость счета регистрируемого излучения против изучаемого пласта; /г — мощность пласта; V — скорость подъема скважинного прибора.
Влияние статистических флуктуаций легко обнаружить по резкой изрезанности кривых и неповторяемости их при контрольных измерениях. Средняя квадратическая погрешность измерений в нефтяных, газовых и рудных скважинах при поисковых исследованиях не должна превышать 5 %. при летальных — 3%. Снизить статистические флуктуации измерения можно путем увеличения постоянной интегрирования тя, а также использования нейтронных источников и гамма-источников с большим выходом излучаемых частиц.
Искажения кривых радиометрии, связанные с режимом работы аппаратуры, могут быть обусловлены недопустимо большой скоростью подъема скважинного прибора, большим собственным фоном газоразрядных счетчиков и их разбросом по чувствительности, неправильным выбором уровня дискриминации и предела измерений наземной панели, неточностью градуировки и т. д. Искажения диаграмм, связанные с утечками тока, выражаются в завышении или занижении регистрируемой интенсивности, вплоть до полной потери скорости счета в канале.
Влияние технического состояния скважины на кривые радиометрических исследований скважин подробно рассмотрены при описании каждого метода радиометрии.
Аномалии, обусловленные космическим излучением, могут наблюдаться при регистрации гамма-излучения в верхних участках разреза скважин (20—30 м).
Искажение диаграмм радиоактивных методов исследования скважин обнаруживаются при сопоставлении их с диаграммами типового геолого-геофнзического разреза и при контрольных замерах. Помехи и меры их предотвращения подробно описаны в работе [16].