§ 16. Методы сопротивления заземления без автоматической фокусировки тока

В одноэлсктродном методе сопро­тивления заземления определяют со­противление заземления электрода А, перемещаемого по разрезу скважины.

Получаемая при этом кривая назы­вается кривой сопротивления заземления. Сопротивление за­земления электрода А измеряют с по­мощью схемы, состоящей из питаю­щей и измерительной цепей (см. рис. 35, а). Через электрод А пропус­кается ток I постоянной силы. Ре­гистрируется изменение потенциала и₃ электрода А относительно удален­ного электрода N. Постоянство силы тока обеспечивается тем, что сопро­тивление всей токовой цепи гораздо выше сопротивления заземления /?л, т. е. Яо»Яа- При применении неэк-

ранированного метода СЗ поверх- _к;„^с_вы³_х • _<юп^х“^а_ив“_и^а_и^е_я^рси₉™ НОСТЬ электрода А используется ОДНО- ранированного заземления

Рис. 37. Характер распределения токовых силовых линий от заземления электрода Л в случае обычных зондов (а) и при наличии экранирующих заземлений в зондах СЭЗ (б) в пласте большого сопротивления (Рпл>Рвм>Рр)

временно в качестве токового и измерительного электрода М. Электрод А может быть выполнен в виде шара, цилиндра, диска и др.

Для уменьшения влияния скважины и обеспечения более тесной связи эффективного сопротивления с истинным удель­ным сопротивлением пород применяется метод сопротивления экранированного заземления (СЭЗ). При измерении эффектив­ного сопротивления этим методом в скважину опускается зонд, состоящий из основного токового А и двух или нескольких эк­ранных электродов Э, однополярных с основным и расположен­ных по обе стороны от него на равных расстояниях (рис. 36). Экранные заземления препятствуют растеканию тока от элек­трода А по стволу скважины и направляют его в глубь иссле­дуемых пород (рис. 37), что обеспечивает наиболее резкую за­висимость сопротивления заземления /?_л, а следовательно, и эффективного сопротивления р_Эф от удельного сопротивления пород, против которых расположено заземление электрода А.

Метод СЭЗ при изучении разрезов скважин дает несколько лучшие результаты, чем одноэлектродный метод СЗ, но все же влияние скважины на их показания достаточно велико.

§ 17. МЕТОД СОПРОТИВЛЕНИЯ ЭКРАНИРОВАННОГО ЗАЗЕД\ЛЕНИЯ С АВТОМАТИЧЕСКОЙ ФОКУСИРОВКОЙ ТОКА

Метод СЭЗ с автоматической фокусировкой тока в модифи­кации «Латерлог» предложил X. Г. Долль в 1950 г. Модифика­ции метода СЭЗ с фокусировкой тока основаны на использо­вании трех-, семи- и девятиэлектродного зондов.

Трехэлектродный зонд метода СЭЗ с автоматической фоку­сировкой тока представляет собой длинный проводящий цилин­дрический электрод, разделенный изоляционными промежут­ками на три части (рис. 38, а). Центральный короткий элек­трод Ао зонда является токовым, а крайние А\ и Лг, соосные и равные по диаметру первому, но более длинные, — экранные. Экранные электроды соединены между собой и через них про­пускается ток той же полярности, что и через электрод Ао. Вто­рым токовым электродом, на который замыкается цепь источ­ника тока, служит электрод В, расположенный на поверхности или в скважине.

Для записи кривой эффективного сопротивления необходимо обеспечить равенство потенциалов питающего и экранирующих электродов. Это достигается двумя способами: 1) сила тока через экранные электроды автоматически поддерживается та­кой, чтобы разность потенциалов между питающим и экрани­рующим электродами была равна нулю; 2) все три электрода соединяются гальванически через небольшое сопротивление (по­рядка 0,01 Ом); в этом случае при соответствующем подборе размеров центрального и экранных электродов значения их по­тенциалов будут равны {и_Ао=и_А1 — и_Л2). Когда достигается равенство потенциалов всех трех электродов, ток из централь­ного электрода Л не растекается по скважине, а распространя­ется в слое среды, перпендикулярном к оси скважины. Толщина этого слоя приблизительно равна длине центрального элек­трода Ло (рис. 39).

Схемы измерения эффективного сопротивления трехэлектрод­ным фокусированным зондом, основанные на двух принципах

Рис. 38. Схемы трехэлектродного (а), семиэлектродного (б), девятиэлектродного нормализованного (в). девятиэлектродного псевдоэкранироваиного (г) зондов метода СЭЗ с автоматиче­ской фокусировкой тока

-V
	а*	г
	м,
	V'1	V©' <> ■О |

д-ъ

±[*■4

Рис. 39. Характер распределения Рис. 40. Схемы измерения методом СЭЗ токовых силовых линий в одно- с автоматической фокусировкой тока родной среде для трехэлектрод- с применением трехэлектродного зонда ного зонда метода ¿33 с авто- с автокомпенсатором (а) и с шунтиру- матичсской фокусировкой тока ютим сопротивлением /?о (б).

/о. /₉—токи. питающие соответственно цент­ральный электрод А₀ и экранные элект­роды ¿1 и А_г; РУ — регулирующее устрой­ство силы тока, протекающего через экран­ные электроды

установления равенства потенциалов электродов, приведены на рис. 40. Центральный токовый электрод А₀ является одно­временно измерительным М. Регистрируется изменение потен­циала электрода М относительно удаленного электрода Ы, на­ходящегося в скважине. Характерными размерами трехэлек­тродного фокусированного зонда СЭЗ являются длина ¿₃—рас­стояние между серединами интервалов, изолирующих централь­ный электрод от экранных электродов; общий размер зонда /-об — расстояние между внешними концами электродов А\нА2\ диаметр зонда с1_л (см. рис. 40, а). За точку записи кривой эф­фективного сопротивления условно принимается середина цен­трального электрода Л₀.

Электроды трехэлектродного фокусированного зонда в от­личие от электродов обычных зондов методов КС представляют собой объемные тела, поэтому расчеты электрического поля та­кого зонда более сложные, чем в случае точечных электродов. Общая длина трехэлектродиого фокусированного зонда выби­рается равной примерно 3,2 м; минимальная мощность пласта, которая выделяется этим зондом, 0,5 м при длине центрального электрода 0,15 м. Днаметр зонда исходя из условия проходи­мости прибора по стволу скважины принят равным 70 мм.

Кривые трехэлектродного фокусированного зонда обладают высокой расчленяющей способностью, по ним достаточно уве­ренно выделяются пласты мощностью 0,5—1,0 м. Применение трехэлектродного фокусированного зонда исключает экранные эффекты одного пласта другим. В связи с этим метод СЭЗ с трехэлектродным фокусированным зондом весьма эффективен при изучении тонкослоистых разрезов и неоднородных пластов, а также высокоомных разрезов.

Радиус исследования трехэлектродного фокусированного зонда сравнительно небольшой и составляет 1—2 м. Недоста­ток трехэлектродного фокусированного зонда: невозможно уве­личить радиус исследования путем изменения его размеров.

Применение семиэлектродного зонда

Семиэлектродный зонд метода СЭЗ с автоматической фоку­сировкой тока состоит из питающего электрода Л₀, двух экран­ных электродов А\ и Л 2 и двух измерительных электродов М\ и /М₂, N1 и Д^2- Одноименные электроды расположены симмет­рично относительно центрального электрода и соединены между собой попарно (см. рис. 38, б). Через электрод Л₀ пропускают ток силой /о, величина которого в процессе записи поддержива­ется постоянной. Через экранные электроды А\ и Л₂ сила тока /_э автоматически поддерживается такой, чтобы разность потен­циалов между электродами М\ и N1 (или М2 и N2) была равна нулю:

Удп-У* 1=0. (58)

Отсутствие тока на участках скважины ММ и М₂М₂ озна­чает, что среды над электродом Л₀ и под ним как бы заменены изолятором, препятствующим растеканию тока из центрального электрода по скважине. Благодаря такому фокусирующему уст­ройству ток из электрода Л₀ распространяется в пласт почти горизонтально (рис. 41), что позволяет получить значение эф­фективного удельного сопротивления, более близкое к истин­ному удельному сопротивлению, чем при измерениях сопротив­ления пород обычными зондами КС.

При регистрации кривой эффективного сопротивления семи­электродным фокусированным зондом фиксируется потенциал одного из измерительных электродов относительно удаленного электрода М. Эффективное удельное сопротивление рассчиты­вается по известной формуле

РшЪ—КчЬиН»

где /С7 — коэффициент семиэлектродного фокусированного зон­да; /о — сила тока, проходящего через центральный электрод Ло; АV — разность потенциалов между одним из измерительных электродов зонда и удаленным электродом N.

Поскольку равенство по­тенциалов на электродах М\ и №| (М₂ и N2) достигается автоматической регулировкой силы тока экранных электро­дов по отношению к силе то­ка, протекающего через цент­ральный электрод А₀. а также путем подбора соответствую­щих расстояний между всеми электродами зонда, следует установить соотношения ме­жду значениями /₀, /_э и гео­метрическими размерами се- миэлектродного фокусиро­ванного зонда.

П

Рис. 41. Характер распределения токовых силовых линий в однород­ной среде для семиэлектродного зонда метода СЭЗ с автоматической фокусировкой тока

ри решении задачи пола­гаем, что электроды зонда яв­ляются точечными и находятся в однородной изотропной сре­де удельного сопротивления р_п при бесконечно малом диа­метре скважины (г/с-^0). Зна­чения потенциалов точечных электродов М\ и в силу адди­тивности электрических полей определяются суммой потенци­альных функций от источников токов /₀ и /_э> расположенных в точках До, А\ и Л₂ на определенных расстояниях от электро­дов А/| и М).

В соответствии с формулами (41) и (42)

и

(59)

(60)

-1^рп\{ ^/о - (/э/2) (/>/2) \ ^АИ V 4л) V А₀М₁ ^П А₁М₁ А_гМ_г ) ’

1. ⁷° л (/э/2) (/_э/2) \

^и"> - Ы⁺^ ⁺^жг

где У»/2 — сила тока, проходящего через каждый экранный электрод.

На основании соотношения (58) приравниваем правые ча­сти выражений (59) и (60) и после соответствующих преобра­зований имеем

19. А_гМ_х■А^^,_Х(А₁Ы₁ — А_ХМ_Х) + А_ХМ_Х А_х1\^,₁(А_гМ_г- А_гМ_г) 2 АхМуАхИуА^А^х

^

(61)

А$М\ — Ар №_х

^{= 0} АоМх-АоМх

Учтя выражения Л₀М|—Л₀Л^ = —М1Л/1, А\Ы|—А_ХМ1 =—М\И\ и А₂М\—Л₂М| —М|Л^ и сократив равенство (61) на после

их подстановки, получим выражение для соотношения токов,

проходящих через экранные и основной электроды:

/»/2 A_xM_x^AxN_x^A_гM_x^A_iN_x

/о Л₀М|ч4о^1 М,Л1_Г ^2^1 — АхМу А\И^

Для обеспечения фокусировки тока, проходящего через ос­новной электрод, необходимо поддерживать в соответствии с (62) постоянным отношение токов /, и /о, которое определя­ется только конструкцией семиэлектродного фокусированного зонда.

Выражения (59) и (62) позволяют определить коэффициент семиэлектродного фокусированного зонда /(7. Для этой цели обозначим правую часть уравнения (62) через постоянную С, т. е. /_э/2 = /оС. Предположим, что измеряется разность потен­циалов АС/дг.л- электрода М\ относительно удаленного элек­трода N. имеющего нулевой потенциал. Тогда в соответствии

с (58)

После преобразований (63) с учетом соотношения Л2М1 + -1- А |М | ** А\А₂

дЦ— . А_ХМ_Х-А^М_Х -г С-АгА^-АрМх 4 я А₉М_Х-АхМу А_гМ_х

Из (64) определяем

р_п = 4я ^А'^МУ А_хМ_х-А_гМ__х ЬЦ_ (65)

АхМг-А^г + С’АхАгА^ /₀

После подстановки значения С в (65) имеем

4

(66)

я■ ЛрМ_г. ЛрЛ^ (А₀М_Х 4- ЛрЛМ М/ (А₀А_х)*-\-А₀М₁А₀Ы₁ /₀

Первый сомножитель в правой части выражения (66) есть коэффициент семиэлектродного фокусированного зонда

К _1л -Лр0,)

⁷ (АсА_х)^г + А_ЩМ_Х А^_х

Эффективное сопротивление р*ф для неоднородной среды оп­ределяется по формуле (66).

Характерными размерами семиэлектродного фокусирован­ного зонда являются его длина ^ = 0\0₂—расстояние между серединами интервалов М|Л^ и М₂М₂ и общий размер Аоб = *=А\А₂ — расстояние между экранными электродами (см. рис. 38, б). За точку записи кривой р_Эф условно принимается электрод А₀. Важная характеристика зонда — параметр фоку­сировки ^ф₇= (¿об—¿7)/^7- Параметр ?ф7 влияет на форму слоя токовых линий, выходящих из основного электрода. В случае однородной среды с увеличением */ф7, т. е. с приближением

измерительных электродов к основному* слой выходящих из электрода Ло токовых линий но мере удаления от оси скважины сжимается, а при уменьшении величины <7ф₇ расширяется.

Влияние скважины и зоны проникновения на р_Эф можно ис­ключить в том случае, если общий размер семиэлектродного фо­кусированного зонда значительно больше диаметра скважины (£об>^с). Однако увеличение длины зонда ухудшает выделе­ние тонких пластов. Обычно выбирается зонд общим размером

2. 3 м. Для неоднородной среды в зависимости от скважинных условий измерения выбирается зонд с 1₀е> — 2 м и ^_ф7=1,5 либо с ¿об = 3 м и <7ф7=4. На практике используются два зонда — с большим радиусом исследования (Л, 1,1Л^;10,2М|0,2Л₀0,2х ХМ₂0,2ЛГ₂1,1 Л₂)н с малым (Л₁0,5уУ₁0,2/И₁0,3 Ло0,ЗУИ₂0,2А^₂0,5 Л₂).

Применение девятиэлектродных зондов

Для увеличения радиуса исследования в методе СЭЗ приме­няются девятнэлектродные фокусированные зонды, в которых между основными экранными Л\ и Л₂ и измерительными Ы\ и N2 электродами установлены дополнительные экранные элек­троды ВI и В₂ (см. рис. 38, в).

Фокусировка тока центрального электрода в этом зонде может производиться двумя способами: 1) через электроды В\ и В2 пропускают ток обратной полярности и постоянной силы, в несколько десятков раз превышающей силу тока, проходя­щего через электрод Л₀; ток, протекающий через электроды А\ и А₂, регулируют так, чтобы разность потенциалов между из­мерительными электродами М\ и Л^(.М₂ и N2) равнялась нулю; 2) поддерживают постоянной амплитуду тока, проходящего через электроды А\ и Л₂, а равенство нулю разности потенциа­лов между М\ и Л^1 (М₂ и #₂) обеспечивается регулировкой силы и направления тока, протекающего через электроды £1 и В₂.

При первом способе фокусировки тока /₀ радиус исследова­ния девятиэлектродного зонда заметно увеличивается по срав­нению с семиэлектродным зондом в пластах большой мощно­сти, при втором способе фокусировки девятиэлектродный зонд приобретает более благоприятные характеристики и радиус его исследования в пластах большой мощности еще больше возрас­тает. Этот зонд предложен венгерскими геофизиками и назван нормализован ны м. Он позволяет регистрировать величину р_Эф, пропорциональную истинному удельному сопротивлению по­род, до очень больших значений р_п.

Существует также девятиэлектродный так называемый псевдоэкранный зонд, который отличается от семиэлек­тродного фокусированного зонда тем, что обратный токовый электрод В в нем приближен к зонду и расположен в виде раз­двоенных электродов £1 и В₂ с внешней стороны электродов А\ и Л₂, симметрично относительно центрального электрода Л₀ (см. рис. 38, г). Через электроды Л₀, А\ и Л₂ замыкается токовая цепь. В связи с малым расстоянием от обратных токовых элек­тродов до зонда создается такое распределение токовых линий центрального электрода, при котором значительная часть по­тенциала падает в непосредственной близости от скважины. В связи с этим радиус исследований девятнэлектродного псев- доэкранного зонда значительно меньше, чем семиэлектродного, и с его помощью можно изучать удельное сопротивление только ближней к скважине зоны пласта. По принципу работы этот зонд аналогичен семиэлектродному и к нему применимы те же теоретические расчеты. Условием фокусировки тока централь­ного электрода является также равенство потенциалов на элек­тродах Mi и JVi(AJ₂ и N₂). Характерные размеры зонда: L_A — расстояние Л\А₂\ L_B — расстояние В\В₂\ L₃ — расстояние 0j0₂. Параметр фокусировки q^= {L_A—Ц)Щ.

Наилучшие результаты при изучении ближней зоны пласта можно получить с помощью зонда £|0,94i0>2iVi0,2Aii0,2i4d0,2x ХМ₂0,2№₂0,2Л₂0,9/?₂. Этот зонд обладает хорошей вертикальной характеристикой и его показания в пластах без проникновения фильтрата промывочной жидкости линейно зависят от их удель­ных сопротивлений. При исследовании пластов с проникнове­нием фильтрата и, следовательно, повышением их удельных со­противлений показания зонда определяются в основном удель­ным сопротивлением зоны проникновения. Использование* девя­тиэлектродного псевдоэкраиного зонда в комплексе с семиэлек­тродным дает возможность более точно установить истинные сопротивления пластов.

Таким образом, модификации метода СЭЗ с автоматической фокусировкой тока позволяют существенно уменьшить влияние скважины на результаты измерений эффективного сопротивле­ния. При использовании трехэлектродного фокусированного зонда жидкость в стволе скважины заменяется высокопроводя- щим металлическим телом, в случае применения семиэлектрод­ного и девятиэлектродного зондов в зоне измерений р_Эф имити­руется непроводящая среда.

Аппаратура метода СЭЗ с автоматической фокусировкой тока

Существует несколько типов аппаратуры методов СЭЗ с ав­томатической фокусировкой тока, схемы которых выполнены на основе двух принципов измерения р_Эф: 1) автокомпенсатором; 2) с раздельной регистрацией силы тока и разности потенциа­лов и последующим делением сигналов одного на другой.

Аппаратура АБК-3. В аппаратуре этого типа применена схема с автокомпенсатором (рис. 42). Сила тока через цен­тральный электрод Л₀ поддерживается постоянной и контроли­руется с помощью шунта Rq. Через экранные электроды сила тока регулируется напряжением, возникающим между централь­ным и экранными А\ и Л₂ электродами. Как известно, условием

1с=И^

7

777777Х

⁷77///////_л

7777777777?,

ц

-ок

л.

жк-

||

Г]

и.

Р

Рис. 42. ЛБК'З

Блок-схема аппаратуры

ис. 43. Схема семи- и девятиэлек- тродного зондов аппаратуры типа БКС

фокусировки тока У₀ трехэлектродиого зонда является равен­ство потенциалов всех трех электродов. При появлении между электродами А₀, А\ и /Ь напряжения сила тока на выходе авто­компенсатора изменяется так. чтобы это напряжение было скомпенсировано.

Электронная схема скважинного прибора питается с поверх­ности постоянным стабилизированным током силой около 250 мА. Через электроды зонда пропускается переменный ток частотой 500 Гц от находящегося в скважинном приборе авто- регулируемого генератора Г. Равенство потенциалов всех трех электродов зонда достигается соединением их между собой. На­пряжение на выходе генератора автоматически регулируется так, чтобы сила тока, протекающего через центральный элек­трод, оставалась постоянной независимо от электрических и геометрических параметров окружающей зонд среды. Регули-

рование производится по напряжению, снимаемому с сопротив­ления #о=0,01 Ом, которое включено между центральным и эк­ранными электродами.

Разность потенциалов Д1/, снимаемая с экранных электро­дов зонда и удаленного электрода М, усиливается измеритель­ным усилителем У и по кабелю передается на поверхность, где сигнал выпрямляется усилительно-выпрямительной схемой УВ и подается на регистрирующий прибор. Поскольку Ди пропор­циональна р_Эф, а сила тока, протекающего через центральный электрод, постоянна, то фиксируемая на регистраторе кривая представляет собой диаграмму эффективного удельного сопро­тивления в соответствующем масштабе. В качестве обратного токового электрода В используется броня кабеля. Удаленный электрод N располагается на изолированном участке кабеля не ближе чем в 20 м от экранного электрода А\.

Аппаратура АБК-3 получила в нашей стране наибольшее распространение.

Для трехэлсктродного фокусированного зонда создана также аппаратура ТБК- По функциональной схеме и конструкции она аналогична аппаратуре АБК-3, но отличается устройством ком­мутации скважинного прибора и схемой измерительной назем­ной панели.

Аппаратура Б КС-1. Эта аппаратура предназначена для из­мерения р_Эф в нефтяных и газовых скважинах двумя зондами — семиэлектродным и девятиэлектродным. Кривые р_Эф каждого зонда регистрируются раздельно. Эффективное сопротивление измеряется как отношение разности потенциалов Д£/ между электродом М_Х{М₂) и удаленным электродом N к стабилизиро­ванной силе тока питания /о электрода Ао. Электроды зондов смонтированы на корпусе скважинного прибора / и изолиро­ваны от корпуса и друг от друга (рис. 43). Удаленный элек­трод N расположен на изолированном участке кабеля (косе) 2 Обратным токовым электродом В в случае сем и электродного зонда служит корпус кабельного наконечника 3, а для девятн- электродного зонда — крайняя пара электродов В\ и В₂.

В процессе измерений через электрод А₀ пропускается ста­билизированный ток частотой 400 Гц. Сила тока экранных электродов А\ и Л₂ регулируется автоматически компенсацион­ным усилителем, управляемым разностью потенциалов в цепи электродов М\ и Л^(М₂ и Л₂). Измеряемая разность потенциа­лов между электродами М\{М₂) и N. пропорциональная р_Эф, пе­редается на поверхность по двум каналам (грубому и точному) телеизмерительной системы с частотной модуляцией при несу­щих частотах 14 и 25,7 кГц. Для переключения зондов и изме­нения рода работы (измерение рэф, стандарт-сигнала, нуль-сиг­нала) служит скважинный переключатель, управляемый с по­верхности через блок управления БУ.

Частотно-модулированные сигналы на поверхности разде­ляются и демодулируются в канале частотной модуляции ЧМ

и затем поступают на регистратор РП. Питание аппаратуры БК.С-1 обеспечивается универсальным выпрямителем УВП.

Аппаратура БКС-2. Предназначена для исследования неф­тяных и газовых скважин диаметром 140—300 мм двумя зондо- выми установками — семи- и девятиэлектродными при темпера­туре до 150 °С и давлении до 100 МПа.

Кривые эффективного сопротивления

Кривые р_Эф, записанные всеми фокусированными зондами метода СЭЗ против одиночных пластов высокого и низкого со­противления при равенстве сопротивлений вмещающих пород, симметричны относительно середины пласта (рис. 44). По форме они напоминают кривые КС, полученные при измерениях обычным потенциал-зондом. В случае значительной мощности пластов (/1:>16^/_с) на кривой р_эф против середины пласта на­блюдается зона пониженного эффективного сопротивления. Сни­жение р_Эф не превышает 10—15 % от максимального ее значе-

а б в

Рис. 44. Кривые р_Эф против одиночных пластов высокого сопротивления разной мощности, полученные трехэлектродным (а), семиэлектродным (б) и девятнэлектродным (в) зондами метода СЭЗ с автоматической фокуси­ровкой тока.

/ —кривые Рэф; 2— графики р_пЛ; 3 — высокоомные пласты. Трехэлектродный зонд — ¿_об-15 _с. ¿з-0.75 </_с. </₃ — 0.43: семнэлсктродный зонд — ¿_об -8.25 <*_с. ¿т-2.37 (¡_с. Аф. -2.47: дсвятнэлектродный зонд —¿д-16 <*_с, ¿д-6.1. <7^-1. Р_пЛ *=100 р_р; Р_вм ** = 10 р_р

ния (рис. 44, а, б). На кривых р_Эф, полученных девятиэлектрод- ным зондом, такого уменьшения эффективного сопротивления не наблюдается.

Границы пластов высокого сопротивления на кривых р₉ф, полученных трехэлектродным фокусированным зондом, опреде­ляют по началу максимального возрастания р_Эф. В случае мно­гоэлектродных зондов положение границ пласта устанавлива­ется по точкам с максимальным градиентом р_Эф, которые при­урочены примерно к половине высоты аномалии р_Эф против пла­ста. От этих точек откладывают в направлении более низкого значения рвм расстояние ¿₇/2=Л₀О в масштабе глубин. Следо­вательно, мощность пласта будет равна ширине аномалии кри­вой р_Эф на половине ее высоты плюс Ьт = 0\02 (см. рис. 38, б, 44, б). Границы пластов низкого сопротивления устанавливают так же, как при использовании потенциал-зондов.

В качестве характерных значений эффективного сопротивле­ния против одиночных однородных пластов принимаются экс­тремальные отклонения кривой р_Эф — максимальные в случае высокого сопротивления пласта, минимальные при низком со­противлении. Против неоднородного пласта отсчитывается среднее значение р_Эф.

Области применения метода СЭЗ с автоматической фокусировкой тока и решаемые им геологические задачи

Методы СЭЗ с автоматической фокусировкой тока предна­значены для изучения высокого сопротивления разрезов сква­жин, заполненных соленой промывочной жидкостью (р_р<0,1-т- 4-0,5 Ом'м). При проникновении в пласт жидкости высокой минерализации сопротивление прискважинной части пласта по­нижается, что практически не влияет на показания р_Эф, заре­гистрированные зондами СЭЗ с автоматической фокусировкой тока. В случае проникновения фильтрата промывочной жидко­сти, повышающего сопротивление пласта, использование р₉ф для определения истинного удельного сопротивления пласта становится малоэффективным.

Весьма удовлетворительные результаты получают при ис­следовании фокусированными зондами СЭЗ малопористых по­род, например карбонатов, для которых отмечаются высокие значения р_п/рр. В таких разрезах фокусированные зонды позво­ляют получить достаточно дифференцированную кривую р_Эф, а эффективное сопротивление линейно зависит от истинных зна­чений р„ в достаточно широком диапазоне их изменения. Это позволяет определять истинное удельное сопротивление пласта в таких разрезах более точно, чем, например, по данным БЭЗ градиент-зонда м и.

Девятиэлектродные фокусированные зонды с повышенным радиусом исследования предназначены для изучения пластов с большой зоной проникновения фильтрата промывочной жидкости. С помощью девятнэлектродного нсевдоэкраиного зонда можно определят!» параметры зоны проникновения.

Данные методов СЭЗ с автоматической фокусировкой тока позволяют более детально расчленить геологический разрез, ус­тановить его литологию, выделить пласты-коллекторы и уточ­нить их строение, определить параметры зоны проникновения фильтрата промывочной жидкости и истинное удельное сопро­тивление пластов. Пример кривых р_Эф, полученных методом СЭЗ с фокусировкой тока, приведен на рис. 30.