Модуляция и демодуляция оптического излучения

16.1. Общие положения

В общем случае модуляция - это изменение параметров света, главным образом его амплитуды или фазы, но можно говорить об изменении поляризации, направления распространения, частоты распределения мод и т. д. в зависимости от управляющего сигнала. Модулирующий сигнал может быть электрическим (ток, напряжение), акустическим, механическим и даже оптическим.

Существуют разные способы получения модулируемого оптического излучения. Первый из них - это прямая модуляция, при которой модуляция излучения ЛД или СИД достигается путем изменения тока накачки (рис.16.1, а). Второй способ - модуляция излучения немодулированного источника света. Это - внешняя модуляция (рис. 16.1, 6). И, наконец, внутренняя модуляция, при которой модулятор вводят в лазерный резонатор (рис. 16.1, в). Внутренняя модуляция является по существу разновидностью прямой модуляции. При внешней модуляции управляющий сигнал воздействует на оптическое излучение. Для этого используют оптический модулятор, в котором происходит взаимодействие света с веществом. В этих модуляторах используются кристаллы из материала, у которых либо показатель преломления, либо поглощение световой волны изменяется модулирующим сигналом. Управление показателем преломления основывается либо на электрооптическом, либо на магнитооптическом, либо на пьезооптическом эффектах. В модуляторах оптической связи используется преимущественно электрооптический эффект. Материалы с выраженным магнитооптическим эффектом непрозрачны для света. Пьезооптические модуляторы получаются сложнее, чем электрооптические, и более громоздки. При демодуляции используется в основном два вида приема оптических сигналов: непосредственный прием фотодетектором (некогерентный прием) и когерентный прием, в котором применяется гетеродинное или гомодинное преобразование частоты, осуществляемое на промежуточной частоте.

16.2. Прямая модуляция и демодуяция Прямая модуляция лазерного диода

П рямая модуляция интенсивности излучения ЛД током накачки может производиться с высокой скоростью. Это достоинство определяется малым спонтанным временем жизни электронов τ_сп≈10^-9 с и соответственно возможностью быстрого «включения» инверсной населенности. Переходная характеристика многомодового лазера, показанная на рис. 16.2, отражает процесс установления стационарного режима.

П ри возбуждении лазера скачком тока наблюдается задержка начала генерации на время τ_з, необходимое для возрастания плотности неравновесных носителей до порогового уровня:

.

Естественно, что τ_з может быть уменьшено, если через лазер протекает ток смещения I_см:

.

Быстрое включение инверсной населенности приводит к появлению затухающих колебаний интенсивности излучения, инверсной населенности около их стационарных значений. Частота этих релаксационных колебаний f_p в идеальном одномодовом лазере описывается приближенной формулой:

,

где τ_ф≈10^-12 с - время жизни фотона в резонаторе, определяемое потерями в нем. Релаксационным колебаниям в переходной характеристике лазера соответствует резонанс вблизи f_p на частотной характеристике (рис. 16.3).

Таким образом, можно считать, что при импульсной модуляции током накачки с длительностью и при аналоговой модуляции с частотами f << f_p в каждый момент времени интенсивность принимает стационарное значение в соответствии со статической ватт-амперной характеристикой лазера. При и f ≈ f_p существенное влияние начинают оказывать переходные процессы. Расчеты показывают, что при использовании многомодовых лазеров достаточно просто реализуется импульсно-кодовая модуляция со скоростью 400 Мбит/с. Применяя одномодовые ЛД, можно получить скорость передачи порядка нескольких ТГц. В настоящее время существуют лазеры, позволяющие работать со скоростью передачи 14 ГГц и более.