
- •1. Електрохімічними джерело
- •2. Перетворення теплової енергії в електричну
- •3. Перетворення променистої енергії в електричну
- •5. Метод еквівалентного генератора
- •6. Статичне і динамічний опір нелінійного елемента
- •7. Послідовне з'єднання двох нелінійних елементів
- •8. Паралельне з'єднання двох нелінійних елементів
- •9. Електричне поле відокремленого зарядженого тіла
- •12. Поляризація діелектрика
- •13. Поляризованность діелектрика
- •14. Теорема Гаусса для електричної індукції (електричне зсув)
- •15. Ємність плоского конденсатора
- •16. Ємність конденсатора циліндричного
- •17. Ємність двопровідній лінії
- •18. Поле кругового струму
- •19. Поле прямого струму
- •20. Розрахунок симетричних магнітних полів
- •21. Обчислення індуктивності
- •22. Індуктивність двопровідній лінії
- •24. Напруженість магнітного поля
- •26. Магнітний гістерезис
- •29. Магнітне опір
- •32. Вузлові і контурні рівняння магнітного ланцюга
- •33. Графічний розрахунок розгалуженою ланцюга
12. Поляризація діелектрика
Розрізняють діелектрики з полярними і неполярних молекулами. Полярні молекули в електричному щодо можна уподібнити електричного диполю (мал. 7.9, а). Електричним диполей називають сукупність двох точкових заряджених тіл, що володіють рівними за величиною і протилежні за знаком зарядами, відстань між якими дуже мало в порівнянні з відстанню від них до точок, в яких розглядається поле диполя.
Електричної
характеристикою диполя є його електричний
момент р, числове значення якого дорівнює
добутку величини заряду точкових тел
на відстань між ними:
Вектор електричного моменту спрямований від негативного заряду до позитивного.
Полярні молекули в діелектрику розташовані так, що електричні моменти їх спрямовані безладно. Тому тіла, до складу яких входять полярні молекули, в цілому нейтральні, хоча кожна полярна молекула створює своє електричне поле.
Розглянемо діелектрик, поміщений в рівномірний електричне поле з напруженістю Е між двома зарядженими металевими пластинами (мал. 7.9).
У зовнішньому електричному полі полярна молекула (диполь) відчуває дію пари сил, яка повертає її таким чином, що електричний момент диполя виявляється спрямованим так же, як і напруженість поля (мал. 7.9, б).
У неполярних молекулах діелектрика під дією зовнішнього електричного поля відбувається зміщення заряджених частинок
уздовж його напрями, в результаті чого вони набувають властивість диполів. Це явище називається поляризацією діелектрика.
13. Поляризованность діелектрика
Ступінь поляризації
діелектрика оцінюють вектором п о л
я-ризованности Р. Для однорідного за
всіма напрямами діелектрика величина
вектора поляризованности представляє
геометричну суму електричних моментів
р молекул, укладених в одиниці об'єму:
Поляризованность
тим більше, чим сильніше електричне
поле. Залежить і від якості діелектрика.
Тому поляризованность можна виразити
твором
де -діелектрична сприйнятливість (відносна) - величина, що характеризує здатність діелектрика поляризуватися під дією електричного поля.
В результаті поляризації діелектрика диполі прагнуть розташовуватися уздовж ліній напруженості електричного поля. При цьому всередині діелектрика в будь-якому обсязі, не меншому обсягу молекули, зберігається рівність загальних зарядів того й іншого знака, так що діелектрик залишається нейтральним. По поверхнях діелектрика, прилеглих до металевих пластин, розподілені частинки, які мають заряд одного знака: негативний - на кордоні з позитивною пластиною і позитивний - на кордоні з негативною пластиною (мал. 7.9, е).
На обох поверхнях заряд рівномірно розподілений з однаковою щільністю про. Таким чином, на кордоні між металевою пластиною і діелектриком розподілені два види заряджених частинок: вільні частки металевої пластини із загальним зарядом і пов'язані частки діелектрика із загальним заряд протилежного знака.
Електричне
поле в діелектрику відповідає загальному
заряду частинок
фізично існує в просторі між молекулами
діелектрика. Це поле можна також
представити як результат накладення
двох полів - зовнішнього (напруженість
Е0) і внутрішнього (напруженість Еп).
В даному випадку зовнішнім називається поле вільних заряджених частинок металевих пластин при відсутності діелектрика, а внутрішнім - поле пов'язаних заряджених частинок діелектрика, що існує незалежно від зовнішнього поля. Незалежне існування внутрішнього поля діелектрика до деякої міри умовно, оскільки воно виникає лише при наявності зовнішнього поля і в більшості випадків зникає при його відсутності.
Однак є такі діелектрики, які, будучи поляризованими зовнішнім електричним полем, зберігають залишкову поляризацію (сегнетоэлектрики і электреты).