
- •1.1. Системы измерения физических величин,
- •1.2. Основные физические свойства жидкостей
- •2.1. Силы, действующие в жидкости.
- •2.2. Дифференциальные уравнения равновесия
- •2.3. Интегрирование дифференциальных уравнений равновесия
- •2.4. Полное (абсолютное) и манометрическое давление.
- •2.5. Давление жидкости на плоские поверхности.
- •2.6. Положение центра избыточного давления
- •2.7. Эпюры гидростатического давления
- •2.8. Давление жидкости на криволинейные (цилиндрические) (цилиндрические) поверхности
- •2.9. Плавание тел
- •Метацентрический радиус определяется по формуле
- •3.1. Два метода изучения движения жидкости
- •3.2. Линии тока, трубка тока, траектории и струйка
- •3.3. Уравнение линии тока
- •3.4. Понятия расхода, средней скорости, живого сечения,
- •3.5. Уравнение неразрывности
- •3.6. Вихревые и безвихревые движения
- •3.7 Уравнение компонентов вихря
- •Глава четвертая основные уравнения гидродинамики
- •4.1. Основные дифференциальные уравнения движения
- •4.2. Дифференциальные уравнения движения
- •4.3. Критерии подобий и моделирование
- •4.4. Интегралы уравнения движения жидкости
- •4.5. Интеграл Лагранжа-Коши
- •4.6. Интеграл л. Эйлера
- •4.7. Интеграл д. Бернулли
- •4.8. Геометрическое и энергетическое истолкование
- •4.9. Уравнение д. Бернулли
- •4.10. Уравнение д. Бернулли
- •4.11. Гидравлический и пьезометрический уклоны
- •Гидравлические сопротивления
- •5.1. Понятие о гидравлических сопротивлениях
- •5.2. Режимы движения жидкости. Число Рейнольдса
- •5.3. Характер зависимости потерь напора
- •Для турбулентного движения
- •5.4. Основное уравнение равномерного движения
- •5.5. Общее выражение потерь напора на трение
- •5.6. Равномерное ламинарное движение жидкости
- •Распределение скоростей по сечению круглой трубы
- •Расход и средняя скорость течения
- •Потери напора на трение в круглой трубе
- •5.7. Структура турбулентного потока
- •5.8. Уравнение Рейнольдса
- •5.9. Гипотезы Буссинеска и Прандтля
- •5.10. Турбулентное движение жидкости
- •5.11. Влияние шероховатости стенки трубы
- •5.12. Местные гидравлические сопротивления
- •5.13. Определение длины влияния местных сопротивлений
- •6.1. Истечение жидкости через малые отверстия
- •6.2. Истечение жидкости из насадков при постоянном напоре
- •6.3. Свободные струи. Общие сведения
- •6.4. Затопленная турбулентная струя
- •6.5. Незатопленная турбулентная струя
- •7.1. Основные зависимости для гидравлического расчета
- •7.2. Гидравлические характеристики трубопроводов
- •7.3. Понятие о длинных и коротких трубопроводах
- •7.4 Гидравлический расчет простого короткого трубопровода
- •7.5. Основные задачи по расчету простых
- •7.6. Гидравлический расчет простого
- •7.7. Гидравлический расчет сложных трубопроводов
- •Параллельно разветвленный трубопровод
- •7.8. Гидравлический расчет простого длинного трубопровода
- •7.9. Расчет распределительной
- •7.10. Основы технико-экономического расчета трубопроводов
- •8.2. Гидравлические расчеты открытых каналов
- •8.3. Допустимые скорости
- •8.4. Движение жидкости в самотечных трубопроводах
- •Движение жидкости в пористой среде
- •9.1 Основные понятия и определения
- •9.2. Основные законы фильтрации
- •9.3. Определение коэффициента фильтрации
- •9.4. Безнапорное движение грунтовых вод
- •Разделив переменные
- •9.5. Напорное движение грунтовых вод
Разделив переменные
и
проинтегрировав это уравнение в пределах
для
от
до
(где
–радиус колодца) и соответственно для
от
до
,
т. е. пренебрегая участком высачивания
,
получим следующее выражение:
,
(9.15)
известное под названием формулы Дюпюи.
Расход, т.е. искомый дебит колодца, определяется выражением
.
(9.16)
Для
определения формы кривой депрессии
необходимо, задаваясь различными
значениями х
(вместо
R),
определить
из уравнения (9.15)
соответствующие им значения h
( вместо
)
и по точкам построить
кривую, которая представляет собой
параболу в координатах
,
.
Опытными проверками установлено, что расход, определяемый по формуле Дюпюи, совпадает с действительным расходом, не смотря на неучет промежутка высачивания; положение же кривой депрессии при этом, естественно, определяется лишь приближенно.
9.5. Напорное движение грунтовых вод
Рассмотрим случай, когда водоносный пласт располагается между двумя водонепроницаемыми слоями и находится под избы точным давлением.
Если в таком пласте заложить колодец (скважину) и из него откачать воду, то толщина водоносного слоя, в отличие от случая, рассмотренного в предыдущем параграфе, не изменится, а изменится давление в пласте, убывая по направлению к колодцу. Отметим, что в тех случаях, когда глубина колодца меньше напора, соответствующего давлению в пласте до начала откачки, колодец будет фонтанировать и вода самоизливаться на поверхность земли.
Рис.7
Подобного рода колодцы (скважины) обычно называют артезианскими. Пусть (рис.7). Толщина водоносного слоя будет А, напор в пласте на расстоянии R (радиус влияния) от оси колодца и высота уровня в колодце после откачки . Тогда, по аналогии с предыдущим, расход воды, проходящей через цилиндрическое сечение водоносного пласта, взятое на расстоянии х от оси колодца, будет
,
где
i
–по-прежнему
гидравлический уклон. Подставляя сюда
вместо i
его
значение,
равное
,
разделяя переменные и интегрируя
выражение
в пределах для х от до и для h от до , получаем
.
При этом дебит артезианского колодца при напорной фильтрации определяется выражением
.
(9.17)
Так как последнее уравнение дает прямую линейную зависимость дебита от понижения уровня воды в колодце, для характеристики напорного водоносного пласта иногда вводят также понятие о так называемом удельном дебите, понимая под последним величину дебита при понижении уровня воды в колодце на 1 м.
Удельный дебит обычно определяется опытным путем на основании пробных откачек:
.
(9.18)