
35. Дифференциальные уравнения Пуассона и Лапласа. Оператор набла.
Дифференциальные уравнения Пуассона и Лапласа.
Возьмём равенство (1.15), связывающее дивергенцию вектора электрической индукции с плотностью пространственного заряда, подставим в него выражение электрической индукции через напряжённость поля (1.4) и градиент потенциала (1.26), в результате получим уравнение, которое описывает зависимость электрического поля от распределения электрического заряда и граничных условий:
div(ε gradU ) = −ρ , |
(0.1) |
где ε=ε’ε0 – абсолютная диэлектрическая проницаемость, вообще говоря, зависящая от координат. В однородной изотропной среде (1.27) превращается в уравнение Пуассона:
¶2U |
+ |
¶2U |
+ |
¶2U |
= - |
ρ |
|
|
¶x2 |
¶y2 |
¶z2 |
|
. |
(0.2) |
|||
ε |
В случае равенства нулю объёмного заряда получаем уравнение Лапласа:
¶2U + |
¶2U + |
¶2U = 0 , |
(0.3) |
¶x2 |
¶y2 |
¶z2 |
|
которое описывает зависимость электрического поля от граничных условий.
Оператор набла.
Символическая запись операций над скалярными и векторными полями:
Ñ = |
|
|
∂ |
+ |
|
|
∂ |
+ |
|
|
∂ |
, |
(0.4) |
i |
|
j |
|
k |
|||||||||
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
¶x |
|
¶y |
|
¶z |
|
оператор набла понимается как символический вектор, к которому применяются операции скалярного и векторного произведений. Тогда:
gradU = ÑU , divgradU = Ñ2U .