35. Дифференциальные уравнения Пуассона и Лапласа. Оператор набла.

Дифференциальные уравнения Пуассона и Лапласа.

Возьмём равенство (1.15), связывающее дивергенцию вектора электрической индукции с плотностью пространственного заряда, подставим в него выражение электрической индукции через напряжённость поля (1.4) и градиент потенциала (1.26), в результате получим уравнение, которое описывает зависимость электрического поля от распределения электрического заряда и граничных условий:

div(ε gradU ) = −ρ ,

(0.1)

где ε=εε0 – абсолютная диэлектрическая проницаемость, вообще говоря, зависящая от координат. В однородной изотропной среде (1.27) превращается в уравнение Пуассона:

2U

+

2U

+

2U

= -

ρ

 

x2

y2

z2

 

.

(0.2)

ε

В случае равенства нулю объёмного заряда получаем уравнение Лапласа:

2U +

2U +

2U = 0 ,

(0.3)

x2

y2

z2

 

которое описывает зависимость электрического поля от граничных условий.

Оператор набла.

Символическая запись операций над скалярными и векторными полями:

Ñ =

 

 

+

 

 

+

 

 

,

(0.4)

i

 

j

 

k

 

 

 

 

 

 

 

x

 

y

 

z

 

оператор набла понимается как символический вектор, к которому применяются операции скалярного и векторного произведений. Тогда:

gradU = ÑU , divgradU = Ñ2U .

Соседние файлы в папке Новая папка