30. Закон Кулона. Напряжённость электрического поля.

Закон Кулона.

Два точечных электрических заряда q1 и q2, находящиеся в точках 1 и 2, взаимодействуют друг с другом с силой, направленной по прямой, соединяющей эти заряды, сила взаимодействия пропорциональна величинам зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстояния между зарядами и зависит от свойств среды, в которой они находятся, заряды разных знаков притягиваются, заряды одного знака отталкиваются.

 

 

=

q1q2

 

 

,

 

 

 

=

q1q2

 

 

,

 

 

(0.1)

F

F

 

r

r

4πε r3

4πε r3

12

12

21

 

21

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

где: q1 и q2

величины зарядов, r - расстояние между ними,

 

 

 

 

r12 ,

r21 - векторы, равные

расстоянию между зарядами и направленные от точки 1 к точке 2, и от точки 2 к точке 1, соответственно, F12 - сила, приложенная к заряду 2, F21 - сила, приложенная к заряду 1 и

направленная в противоположную сторону, ε – диэлектрическая проницаемость (коэффициент, учитывающий свойства среды).

Во всех средах сила взаимодействия между электрическими зарядами меньше, чем в вакууме, поэтому абсолютную диэлектрическую проницаемость удобно представить в виде произведения относительной диэлектрической проницаемости среды ε и электрической постоянной (диэлектрической проницаемости вакуума) ε0:

ε = ε ¢ε

 

,

ε

 

= (μ

c2 )1

=

107

= 8.85418782*10-12 Ф× м-1 .

 

 

4π c2

 

0

 

 

0

0

 

 

 

В однородных средах относительная диэлектрическая проницаемость является константой, в неоднородных средах относительная диэлектрическая проницаемость зависит от координат. В изотропных средах в окрестности каждой точки свойства среды одинаковы по всем направлениям, в анизотропных средах свойства среды зависят от направления.

Напряжённость электрического поля.

Заряды, произвольно расположенные в пространстве, вызывают появление электрического поля. На пробный электрический заряд q’ действует равнодействующая сила всех зарядов.

Напряжённостью электрического поля называется сила, действующая на единичный положительный заряд.

Точки истока – точки, в которых находятся источники поля (электрические заряды), Точки наблюдения – точки, в которых исследутся поле (в них вносится пробный заряд). Положительным считается направление радиуса-вектора от точки истока к точке наблюдения.

Пусть в точке xq, yq, zq находится заряд q, создающий электрическое поле. Найдём напряжённость поля в точке a с координатами xa, ya, za. На пробный заряд в этой точке действует сила:

F =

qq

(0.2)

4πε r3 r

где:

r = (xq xa )2 + ( y q ya )2 + (zq za )2

Рис. 1. Электрическое поле точечных зарядов +q и – q. В соответствии с о пределением напряжённости поля, найдём:

 

 

=

F

=

q

 

 

(0.3)

E

 

r

 

q

4πε r3

 

 

 

 

 

 

 

Напряжённость поля точечного заряда прямо пропорциональна величине заряда и обратно пропорциональна квадрату расстояния до точки наблюдения. Вектор напряжённости поля совпадает с радиусом-вектором, если заряд создающий поле положительный и противоположен радиусу-вектору, если заряд отрицательный. На рис. 1. показаны силовые линии поля для обоих случаев.

Из формулы (1.3) следует, что при приближении точки наблюдения к точке истока напряжённость поля стремится к бесконечности. Это означает, что формула (1.3) справедлива только для больших расстояний от точки истока, которые намного больше линейных размеров заряж енного тела. Понятие точечного заряда – абстрактное. Для расстояний, близких к размерам носителя заряда оно неприменимо.

Соседние файлы в папке Новая папка