- •II. Теория линейных электрических цепей постоянного тока.
- •I. Основные понятия.
- •2. Источники напряжения.
- •3. Простейшая цепь постоянного тока.
- •4. Реальные источник напряжения.
- •5. Последовательное и параллельное соединение сопротивлений.
- •5. Источники тока.
- •7. Измерение токов и напряжений.
- •8. Законы Кирхгофа.
- •8. Расчет смежных цепей с помощью законов Кирхгофа.
- •9.Потенциальная диаграмма.
- •10. Метод контурных токов.
- •13. Входные и взаимные проводимости ветвей.
- •14. Теорема обратимости (взаимности).
- •15. Теорема о компенсации.
- •16. Линейные соотношения между напряжениями и токами в цепи.
- •17. Эквивалентные преобразования ветвей цепи.
- •18. Теорема об активном двухполюснике.
18. Теорема об активном двухполюснике.
Эта теорема иначе называется теоремой об эквивалентном генераторе.
В
ыделим
из электрической цепи какую л либо ветвь
с сопротивлением R:
Покажем, что активный двухполюсник, показанный на схеме, можно заменить эквивалентным генератором с эдс и внутренним сопротивлением, которые находятся по известным правилам.
Р
азомкнем
ветвь R. Тогда на месте разрыва возникнет
напряжение холостого хода
:
Тока в ветви не будет.
Если
в разрыв включить эдс
,
направленную, как показано на следующей
схеме, то тока по-прежнему не будет:
Принцип наложения позволяет это объяснить тем, что эдс двухполюсника А и эдс Е вызывают в ветви R частичные токи, которые взаимно компенсируются (их алгебраическая сумма равна нулю). Теперь включим еще одну эдс, направленную в противоположную сторону, ток в цепи восстановится. Он будет таким же как в первоначальной схеме, так как сумма эдс
Но его можно рассматривать как результат действия только одной эдс, включенной в последнюю очередь, ибо остальные источники компенсируют друг друга в ветви R:
З
начит,
приравняв нулю все источники эдс и тока
в двухполюснике (это показано заменой
обозначения А на П) и оставив в схеме
только одну эдс, получим прежний ток в
ветви R. Но это значит, что
Где
-
входное
сопротивление цепи со стороны зажимов
ветви R.
Мы заменили всю цепь эквивалентным генератором с и, определяемым, как указано выше.
П
ример.
Н
айдем
ток по теореме об активном двухполюснике.
В том виде, как мы ее доказали, эта теорема называется также теоремой Гельмгольца - Тевенена или теоремой 9евенена.
Эквивалентный генератор с эдс можно заменить также генератором с источником тока:
Здесь
В таком виде теорема называется теоремой Нортона.
О
пределение
величин
и может производиться с помощью опытов
холостого хода и короткого замыкания,
как и определение параметров любого
генератора.
Измерив
и
, мы найдем любую пару параметров,
определяющую эквивалентный генератор
по Тевенену или по Нортону.
Поэтому теорему частот называют методом холостого хода и короткого замыкания.
Пример.
