- •Днепродзержинск
- •Глава 1. Теплопровідність. Основні поняття
- •Глава 2. Конвективний теплообмін як феномен………………
- •Глава 3. Теплообмін шляхом випромінювання………………….
- •Глава 4. Нестаціонарні температурні поля………………………….
- •Глава 5. Теплообмінні апарати…………………………………………..
- •Глава 6. Основи теорії масообміну…………………………………….
- •Передмова
- •Глава 1 теплопровідність. Основні поняття і визначення
- •1.1 Теплопровідність
- •Температурне поле
- •1.2 Градієнт температури
- •1.3. Закон Фур,є
- •Стаціонарна теплопровідність одномірної плоскої стінки
- •1.5 Стаціонарна теплопровідність багатошарової плоскої стінки
- •1.6. Стаціонарна теплопровідність одношарової циліндричної стінки
- •1.7 Диференційне рівняння теплопровідності
- •Глава 2 конвективний теплообмін як феномен
- •2.1 Загальні відомості про конвективний теплообмін
- •2.2 Теоретичне визначення коефіцієнта тепловіддачі
- •2.3 Експериментальне визначення коефіцієнта тепловіддачі
- •2.4 Диференційне рівняння теплопровідності
- •2.5. Рівняння руху
- •2.6 Рівняння суцільності потоку
- •2.7 Крайові умови
- •2.8 Визначення подібності
- •2.9 Аналіз розмірностей. - теорема
- •2. 10 Умови гідромеханічної подібності
- •2.11 Умови теплової подібності
- •2.12 Критеріальні рівняння конвективного теплообміну
- •2.13 Критеріальні рівняння гідромеханіки потоку
- •2.14 Критеріальні рівняння теплової подібності потоку
- •2.15 Тепловіддача від шарів, вертикальних труб і плит при
- •2.16 Вільна тепловіддача в обмеженому просторі
- •2.17 Тепловіддача при вимушеному русі в трубах
- •2.17.1 Турбулентний режим [1]
- •2.17.2 Ламінарний режим [1]
- •2.18 Теплопередача через стінку
- •Глава 3 теплообмін шляхом випромінювання
- •3.1 Основні визначення теорії випромінювання
- •3.2 Основні закони випромінювання
- •3.2.1. Закон Планка
- •3.2.2 Закон Віна
- •3.2.3 Закон Стефана-Больцмана
- •3.3 Види спектрів випромінювання
- •3.3.2 Випромінювання несірих тіл
- •3.4 Закон Кірхгофа
- •3.5 Закон Ламберта
- •3.6 Теплообмін між двома паралельними абсолютно чорними
- •3.7 Теплообмін між двома сірими, паралельними поверхнями ( рис.3.8)
- •3.8 Променистий теплообмін між двома плоско-паралельними
- •3.9 Кутові коефіцієнти
- •3.10 Теплообмін між сірими поверхнями, довільно орієнтований у
- •3.11 Випромінювання газів
- •Глава 4 нестаціонарні температурні поля
- •4.1 Нестаціонарні температурні поля
- •4.2 Тіла з необмеженою теплопровідністю
- •4.3 Тіла з обмеженою теплопровідністю
- •4.4 Нагрів тонких тіл постійним тепловим потоком
- •4.5 Нагрів тонкого тіла при постійній температурі печі ( )
- •4.6 Вплив форми тіла на тривалість процесу нагріву
- •4.7 Нагрів тіл з обмеженою теплопровідністю
- •4.8 Розв,язання диференційного рівняння теплопровідності
- •Глава 5 теплообмінні апарати
- •Глава 6 основи теорії масообміну
- •6.1 Основні визначення теорії масообміну
- •6.2 Визначення величини густини потоку маси
- •6.2.1 Молекулярна дифузія
- •6.2.2 Конвективна дифузія
- •6.3 Диференціальне рівняння конвективного масообміну
- •Література
- •Укладач: професор, доктор технічних наук Яловий Микола Іванович
- •51918, М. Дніпродзержинськ,
2. 10 Умови гідромеханічної подібності
Гідромеханічна подібність визначає умови при яких в геомерично подібних системах відбуваються подібні рухи.
Розглянемо дві подібні системи. Маємо для першої системи:
рівняння суцільності
(
2.56 )
рівняння руху
(
2.57 )
для другої системи
рівняння суцільності:
(
2.58 )
рівняння руху
.
( 2.59 )
Із визначення подібності маємо:
Всі змінні другої системи можуть бути виражені через змінні першої системи:
та
ін. ( 2.60 )
Підставляючи (2.60) в рівняння (2.58) і (2.59), маємо
(2.61)
Тепер обидві системи, виражені через змінні першої системи. Прирівнюючи рівняння руху цих систем, отримаємо
Розглядаючи попарно ці співвідношення, знаходимо
(
2.62 )
(
2.63 )
(
2.64 )
.
( 2.65 )
Надалі можна отримати критерії гідромеханічної подібності. Для цього замість констант подібності необхідно підставити їх значення
;
де
Но – критерій гомохронності (безрозмірний час);
Fr – критерій Фруда;
Eu – критерій Ейлера;
Re – критерій Рейнольдса.
Як згадувалось раніше, при гідромеханічній подібності двох потоків мають однакове значення критерії Ho, Eu, Fr, Re.
2.11 Умови теплової подібності
Теплова подібність передбачає подібність теплових потоків температурних полів. При цьому мають бути також геометрична та гідромеханічна подібність.
Припускаємо дві подібні системи. Маємо для першої системи
рівняння теплопровідності
(
2.66 )
рівняння теплообміну
(
2.67 )
для другої системи
рівняння теплопровідності
(
2.68 )
рівняння теплообміну
.
( 2.69 )
Маємо коефіцієнт подібності
Використовуючи ці коефіцієнти, запишемо рівняння другої системи
(
2.70 )
(
2.71 )
Із умови тотожності рівнянь (2.66) і (2.67) з рівняннями (2.70) і (2.71) маємо
Після попарного порівняння маємо
Підставляючи замість констант їх значення, маємо
-
критерій Фурье;
-
критерій Пекле;
-
критерій
Нуссельта.
Якщо
в останньому виразі під
розуміється характерний розмір потоку,
то використовують критерії Нуссельта.
Якщо мається на увазі твердий об,єкт,
то цей вираз вважають за критерій Біо
(Bi).
Таким чином, при тепловій відповідно подібності двох чи більше потоків критерії подібності Fo, Пекле та Nu повинні бути однакові.
Критерій Пекле може бути перетворений таким способом
де
-
критерії Прандтля.
