
- •Введение
- •1.Основные законы геометической оптики
- •Явление полного отражения.
- •2. Волновой характер световых волн.
- •2.1. Интерференция когерентных волн
- •2.1.1. Условия максимума и минимума интерференции когерентных волн
- •2.1.2. Интерференция при отражении света от тонких пластинок
- •2.1.3. Интерференция в тонком клине
- •2.1.4. Интерферометр Майкельсона
- •2.1.5. Интерференционные рефрактометры
- •2.2. Дифракция света
- •2.2.1. Принцип Гюйгенса-Френеля
- •2.2.2 Зоны Френеля
- •2.2.3 Дифракция Фраунгофера от щели.
- •2.2.4. Дифракционная решетка
- •2.2.5. Дифракция рентгеновских лучей
- •2.2.6. Голография
- •2.3. Поляризация света
- •2.3.1. Естественный и поляризованный свет
- •2.3.2. Способы получения поляризованного света
- •2.3.3 Закон Брюстера
- •2.3.4 Закон Малюса
- •2.3.5 Вращение плоскости поляризации
- •3. Взаимодействие электромагнитного излучения с веществом
- •3.1 Взаимодействие света с веществом
- •3.2. Классическая теория дисперсии
- •3.3 Тепловое излучение, его характеристика Абсолютно черное тело
- •3.4. Тепловое равновесие, закон Кирхгофа
- •3.5. Закономерности излучения абсолютно черного тела
- •3.6. Рассеяние света. Закон Рэлея
- •3.7 Поглощение света. Закон Бугера-Ламберта
- •3.8 Фотоэлектрический эффект и природа электромагнитного излучения
- •3.9.Эффект Комптона
- •4. Элементы квантовой механики
- •4.1 Гипотеза де Бройля (Волновые свойства микрочастиц. Дуализм материи)
- •4.2. Дифракция электронов. Опыт Дэвисона и Джермера
- •4.3. Соотношение неопределенностей
- •4.4. Волновая функция. Уравнение Шредингера
- •4.5 Операторы физических величин. (Самостоятельно)
- •Электрон в «потенциальной яме» Квантование энергии
- •(Теория атома водорода по Бору. Модель атома Резерфорда. Линейчатый спектр атома водорода. Строение атома. Постулаты Бора. Спектр атома водорода по Бору. Опыт Франка и Герца.)
- •5.Теория атома водорода по бору
- •5.1.Модель атома Резерфорда
- •5.2. Линейчатый спектр атома водорода
- •5.3. Строение атома. Постулаты Бора
- •5.4. Спектр атома водорода по Бору
- •5.5. Опыт Франка и Герца
- •Лекция 13
- •6. Физика атомного ядра
- •6.1.Состав атомного ядра и энергия связи ядра Законы радиоактивных превращений
- •6.2.Кинетика естественного радиоактивного распада
- •6.3. Ядерные реакции и их классификация
- •6.4.Управляемая реакция деления ядер
- •6.5. Использование ядерных превращений
- •6.5.1.Ядерная энергетика
- •6.5.2.Атомная бомба
- •6.5.3.Реакция синтеза атомных ядер
- •Библиографический список
2.1.3. Интерференция в тонком клине
П
редставим
себе, что плоская световая монохроматическая
волна падает на тонкий клин, изготовленный
из оптически прозрачного вещества,
перпендикулярно к его основанию (см.
рис. 2.4).
Клин настолько тонок, что отраженные лучи 1 и 3 идут практически параллельно друг другу вертикально вверх. Рассматриваемый сверху в отраженном свете клин представится нам «полосатым», причем световые полосы, чередуемые с темными полосами, будут параллельны острой кромке клина и будут находиться на равном расстоянии друг от друга - х.
Для двух соседних максимумов интерференции (двух соседних полос) можем записать:
2nd - (λ0/2) = mλ0
2n(d+h) - (λ0/2) = (m+1)λ0
Вычитая из одного равенства другое, получим:
2nh = λ0
Т.к. h = х·tgφ ≈ х·φ,
то 2nхφ = λ0.
Откуда следует:
х = λ0/2nφ,
следовательно, расстояние между соседними светлыми (темными) полосами тем больше, чем тоньше клин. В пределе при φ → 0 поверхность клина представляется нам либо равномерно освещенной, либо равномерно затемненной.
Явление интерференции в оптически прозрачном клине нашло очень важное применение в технологии изготовления оптических линз. Ведь линза представляет своеобразный клин (хотя его поверхности не являются плоскими). Наблюдая за поверхностью линзы в отраженном свете можно по искривлению интерференционных полос обнаружить очень незначительные дефекты - неровности поверхности, неоднородность стекла.
2.1.4. Интерферометр Майкельсона
Рекордная точность в измерениях длины линейных отрезков (перемещений) достигается с помощью интерферометра Майкельсона, схема которого изображена на рис. 2.5.
П
учок
света от источника S
падает на полупрозрачную пластинку P1,
покрытую тонким слоем серебра. Половина
упавшего светового потока отражается
пластиной Р1
в направлении луча 1, половина проходит
сквозь пластинку и распространяется в
направлении луча 2. Пучок 1 отражается
от зеркала З1,
и возвращается к P1.
Пучок 2, отразившись от зеркала З2,
тоже возвращается к пластине Р1.
Прошедшие через пластинку Р1
лучи 1/
и 2/
когерентны между собой и имеют одинаковую
интенсивность. Результат интерференции
этих пучков зависит от оптической
разности хода от пластинки Р1
до зеркал 31
и З2
и обратно. Луч 2 проходит толщину пластинки
трижды, луч 1 - только 1 раз. Чтобы
скомпенсировать возникающую за счет
этого разную (вследствие дисперсии) для
различных длин волн и различных температур
оптическую разность хода, на пути луча
1 ставится точно такая, как Р1,
но не посеребренная пластинка Р2.Тем
самым уравниваются пути лучей 1 и 2 в
стекле. Интерференционная картина
наблюдается с помощью зрительной трубы
Т. Вращая микрометрический винт В, можно
плавно перемещать зеркало 32,
тем самым можно изменять оптическую
разность хода между лучами 1/
и 2/.
2n·∆L=2·N·λ0/2 (max) , где n = 1.
Пусть в результате вращения микрометрического винта зеркало З2 переместилось вдоль измеряемого отрезка на ∆L, при этом наблюдая в зрительную трубу, мы зафиксировали N интерференционных миганий. Нетрудно получить ∆L=N·λ0/2. Откуда следует, что цена деления измерительного прибора составляет λ0/2, т.е. для зеленого света она равна 0,27 мкм.