В изохорном процессе от степени сжатия и показателя адиабаты

Теоретическая работа рабочего тела в идеализированном цикле Отто равна разности работ расширения 3–4 и адиабатного сжатия 1–2:

Подставляя найденные значения температур, получим:

или

15.3. Цикл двс с подводом теплоты при постоянном давлении (цикл Дизеля)

Двигатели, в основу работы которых положен цикл с подводом теплоты при постоянном давлении (с постепенным сгоранием топлива), имеют ряд преимуществ по сравнению с двигателями, работающими по циклу с подводом теплоты при постоянном объеме. Это связано с тем, что в двигателях с постепенным сгоранием осуществляется раздельное сжатие топлива и воздуха. Поэтому здесь можно достичь значительно более высоких степеней сжатия. Воздух при высоких давлениях имеет настолько высокую температуру, что подаваемое в цилиндр топливо самовоспламеняется без всяких специальных запальных приспособлений. Кроме того, раздельное сжатие воздуха и топлива позволяет использовать любое жидкое топливо – нефть, мазут, смолы и прочее. В двигателях с постепенным сгоранием топлива воздух сжимается в цилиндре, а жидкое топливо распыляется сжатым воздухом от компрессора. Раздельное сжатие позволяет применять высокие степени сжатия ( до ), исключая преждевременное воспламенение топлива. Постоянство давления при горении топлива обеспечивается соответствующей регулировкой топливной форсунки.

Рассмотрим идеальный цикл двигателя с подводом теплоты при постоянном давлении в p, V- и T, S-диаграммах, рис. 55.

V

Рис. 55. Цикл двигателя внутреннего сгорания с изобарным подводом теплоты

Газообразное рабочее тело (идеальный газ) с начальными параметрами , , сжимается по адиабате 1–2. В изобарном процессе 2–3 к рабочему телу от внешнего источника подводится количество теплоты . В адиабатном процессе 3–4 рабочее тело расширяется до первоначального объема В изохорном процессе 4–1 рабочее тело возвращается в исходное состоянии с отводом теплоты в теплоприемник.

Характеристиками цикла являются:

степень сжатия степень предварительного расширения

Количество теплоты, подводимой по изобаре 2–3:

Количество теплоты, отводимой по изохоре 4–1:

Подставляя эти выражения в формулу для термического КПД, получим:

Найдем параметры рабочего тела во всех характерных точках цикла и выразим в последнем уравнении значения температур через температуру и характеристики цикла.

1. Для адиабаты 1–2:

- объем

- давление

- температура

2. Для изобары 2–3:

- объем

- давление

- температура

3. Для адиабаты 3–4:

- объем

- давление

- температура

Так как то

Тогда термический КПД:

Отсюда следует, что с увеличением степени сжатия и показателя адиабаты термический КПД увеличивается, а с увеличением степени предварительного расширения – уменьшается.

Теоретическая работа рабочего тела в идеализированном цикле Дизеля равна разности работ расширения 2–3 и 3–4 и адиабатного сжатия 1–2:

Подставляя найденные значения температур, получим:

или