5.4.6. Постепенный поворот трубы

Постепенный поворот трубы (русла) или закругленное колено называется отводом (рис. 5.13).

Плавность поворота значительно уменьшает интенсивность вихреобразования, а следовательно, и сопротивление отвода по сравнению с коленом. Это уменьшение тем больше, чем больше относительный радиус кривизны отвода , и при достаточно большом его значении срыв потока и связанное с ним вихреобразование устраняются полностью.

Рис. 5.13

Коэффициент сопротивления отвода ζ_отвода зависит от отношения , угла δ, а также от формы поперечного сечения трубы.

Для круглых отводов с углом δ = 90º и ≥ 1 при турбулентном течении можно пользоваться эмпирической формулой

.

Для углов δ ≤ 70º коэффициент сопротивления

,

а при δ ≥ 100º

.

Эти коэффициенты учитывают лишь дополнительное сопротивление, обусловленное кривизной русла. Потери на трение учитываются обычным образом, т. е. длина отвода включается в общую длину трубопровода, по которой рассчитываются потери на трение.

23. Общая формула для гидравлического расчета трубопроводов.

Гидравлический расчет коротких трубопроводов.

Принципиальный подход к расчету коротких трубопроводов тот же, что и к расчету длинных: необходимо составить уравнение Бернулли для сечения, проведенного через питающий водоем, и конечного сечения трубопровода.

При этом, конечно, необходимо учитывать особенности, отличающие баланс энергии в коротких трубопроводах от баланса энергии в длинных трубах. Наиболее важное отличие состоит в том, что существенное место в балансе энергии коротких трубопроводов составляют потери энергии на местных сопротивлениях. Кроме того, при расчетах коротких трубопроводов, как правило, нельзя пренебрегать кинетической энергией потока в выходном сечении трубы. Если жидкость вытекает из трубы в атмосферу, то кинетическая энергия учитывается в балансе энергии как скоростной напор, если жидкость вытекает из трубы под уровень жидкости в водоеме, то кинетическая энергия в выходном сечении «теряется» и входит в сумму местных потерь.

.

(6.10)

Короткий трубопровод может иметь участки с разными диаметрами, и полная величина потерь энергии по длине представляет в этом случае сумму потерь на отдельных участках.

Рассмотрим трубопровод без разветвлений, состоящий из n участков различного диаметра, на каждом из которых имеется некоторое количество местных сопротивлений. Для определения потерь напора, как по длине, так и местных, используем формулу Вейсбаха (5.1). При этом следует помнить, что потери на трение по длине и потери на местных сопротивлениях рассчитываются по скоростям движения жидкости на тех участках трубопровода, на которых эти сопротивления возникают. Тогда, суммируя потери напора на рассматриваемом трубопроводе, запишем

.

(6.11)

где n – число участков трубопровода;

m_i – количество местных сопротивлений на i-ом участке трубопровода;

и – соответствующие коэффициенты сопротивления.

Обратим внимание на то обстоятельство, что при отсутствии утечек и отбора жидкости из трубопровода, а именно такой случай и рассматривается, расход жидкости на всех участках будет одинаковым, т. е.

.

С другой стороны

,

.

Для проведения расчетов удобно с использованием этой формулы выразить скорости на участках трубопровода через скорость на каком-то одном участке. Обычно все скорости выражаются через скорость на последнем (выходном) участке. Такой участок называют «приведенным». Скорость на любом участке трубопровода можно выразить через скорость и площадь на приведенном участке: .

Тогда можно записать

.

(6.12)

Подставляем выражение (6.12) в формулу (6.10):

.

Отсюда

Обозначим

Коэффициент называется приведенным коэффициентом расхода, отнесенным к некоторому (в нашем случае – к выходному) участку трубопровода. Тогда окончательно получаем

.

(6.13)

С помощью этой формулы можно решить любую из трех основных типов задач гидравлического расчета трубопровода.

В качестве примера рассмотрим трубопровод, состоящий из двух участков труб, диаметром d₁ и d₂ и соответствующих длин l₁ и l₂. На конце второго участка установлен короткий конический насадок, имеющий выходное отверстие диаметром d₃. Трубопровод подключен к резервуару, в котором поддерживается постоянный уровень жидкости (рис. 6.3).

Запишем уравнение Бернулли для двух сечений:

• сечение 0–0, проходящее по поверхности уровня в резервуаре;

• выходное сечение насадка 3–3.

Так как уровень жидкости в резервуаре постоянен (H = const), то , кроме того, резервуар открыт, т. е. p₀ = p_атм, истечение происходит в атмосферу, значит, p₃ = p_атм.

Тогда

Если в качестве плоскости сравнения взять ось трубопровода, то z ₀ = H, z ₃ = 0. В итоге получаем

(6.14)

Рис. 6.3

Оценим потери напора. Они будут складываться из потерь напора на трение на первом и втором участках и потерь на местных сопротивлениях. Местными сопротивлениями в нашем примере будут

• вход в трубу из резервуара,

• внезапное сужение трубопровода на стыке первого и второго участков,

• конический насадок.

Их коэффициенты сопротивления обозначим соответственно , , .

Перепишем уравнение (6.14), раскрывая h_пот:

Так как расход жидкости постоянен, то

.

Выразим скорости на участках трубопровода через скорость на выходе :

Тогда

Выражение в квадратных скобках (помимо коэффициента α₃) можно рассматривать как суммарный коэффициент сопротивления трубопровода, приведенный к выходному сечению 3–3. Он называется приведенным коэффициентом сопротивления .

Итак, получаем

Отсюда выражаем скорость

и, следовательно, расход

Выражение обозначается через , это и есть приведенный коэффициент расхода. Тогда, окончательно имеем:

(6.15)