12. Диффракционная решетка. Условия главных максимумов

Дифракционная решетка состоит из чередующихся прозрачных и непрозрачных полос. Суммарная ширина прозрачной и непрозрачной полосы называется периодом дифракционной решетки d. Пусть на решетку падает плоская волна. Так как ~d, то лучи начинают откланяться от первоначального направления распространения. Щели являются когерентными источниками.

13. Поляризация света при отражении. Закон брюстера

Плоскость, в которой колеблется световой вектор, называется плоскостью поляризации.

При некотором направлении падения луча на кристалл ращипление луча не будет наблюдаться — это называется оптической осью кристалла.

Плоскость, проходящая через оптическую ось называется плоскостью главного отсечения или главной плоскостью. Закон Брюстера : отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения i=iБр, удовлетворяющего условию tg(iБр) = n, где n - относительный показатель преломления отражающей свет среды.

14. Поляризаторы и анализаторы. Закон Малюса

закон Малюса :

I1= Io cos, где Io - интенсивность луча, прошедшего анализатор и поляризатор, когда их плоскости поляризации параллельны; I - интенсивность луча, выходящего из анализатора, без учета потерь в анализаторе в результате поглощения и рассеяния света.

15. Равновесное тепловое излучение. Законы Стефана-Больцмана и Вина

Больцман (1884), исходя из термодинамических соображений, получил теоретически для энергетической светимости абсолютно черного тела следующее значение:

(3.1)

где σ – постоянная величина; Т—абсолютная температура.

Таким образом, заключение, к которому Стефан пришел для нечерных тел (с абсолютно черными телами он не экспериментировал), оказалось справедливым лишь для абсолютно черных тел. Соотношение (3.1) между энергетической светимостью абсолютно черного тела и его абсолютной температурой получило название закона

Стефана – Больцмана. Константу σ называют постоянной Стефана – Больцмана. Вин (1893), воспользовавшись, кроме термодинамики, электромагнитной теорией, показал, что функция спектрального распределения должна иметь вид:

(3.3)

где F – некоторая функция отношения частоты к температуре.

16. Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта. Фотоны

17. Модель атома Резерфорда-Бора.Постулаты Бора

Атом может находиться только в особенных стационарных, или квантовых, состояниях, каждому из которых отвечает определенная энергия. В стационарном состоянии атом не излучает электромагнитных волн.

Электрон в атоме, не теряя энергии, двигается по определённым дискретным круговым орбитам, для которых момент импульса квантуется: m , где n — натуральные числа, а h=h/2п — постоянная Планка. Пребывание электрона на орбите определяет энергию этих стационарных состояний.

При переходе электрона с орбиты (энергетический уровень) на орбиту излучается или поглощается квант энергии , En,mгде — энергетические уровни, между которыми осуществляется переход. При переходе с верхнего уровня на нижний энергия излучается, при переходе с нижнего на верхний — поглощается.

Используя данные постулаты и законы классической механики, Бор предложил модель атома, ныне именуемую Боровской моделью атома[1]. В дальнейшем Зоммерфельд расширил теорию Бора на случай эллиптических орбит. Её называют моделью Бора-Зоммерфельда.