11. Электрический диполь
Совокупность
двух равных по величине разноименных
точечных зарядов q, расположенных на
некотором расстоянии 
друг
от друга, малом по сравнению с расстоянием
до рассматриваемой точки поля называется
электрическим диполем.
Плечо
диполя —
вектор 
,
направленный по оси диполя (прямой,
проходящей через оба заряда) от
отрицательного заряда к положительному
и равный расстоянию между
зарядами.
Электрический
момент диполя (дипольный момент):
Поле диполя – система двух разноименных равных по модулю точечных заряда.
Напряженность
поля диполя в
произвольной точке (согласно принципу
суперпозиции):
где 
и 
—
напряженности полей, создаваемых
соответственно положительным и
отрицательным зарядами.
12. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в вакууме.
Поток вектора напряжённости электрического поля через любую произвольно выбранную замкнутую поверхность пропорционален заключённому внутри этой поверхности электрическому заряду.
для
одного заряда 
для
нескольких зарядов 
13. Применение теоремы остроградского-гаусса для расчета полей равномерно заряженной бесконечной плоскости. (в тетради) стр.5
14. Поле равномерно заряженной сферической поверхности.
а.Заключим нашу сферическую поверхность в симметричную поверхность S с радиусом r>R. Поток вектора напряженности через поверхность S будет равен
По теореме Гаусса
Следовательно
Сравнивая это соотношение с формулой для напряженности поля точечного заряда, можно прийти к выводу, что напряженность поля вне заряженной сферы такова, как если бы весь заряд сферы был сосредоточен в ее центре.
в.
Для точек, находящихся на поверхности
заряженной сферы радиуса R, по аналогии
с вышеприведенным уравнением, можно
написать
с.
Проведем через точку В, находящуюся
внутри заряженной сферической поверхности,
сферу S радиусом г<R. Внутри сферы S
зарядов нет, т.к. все они расположены на
внешней сферической поверхности,
т.е. 
Следовательно,
по теореме Гаусса, 
и
напряженность электростатического
поля внутри полой равномерно заряженной
сферы будет равна нулю. Зависимость
напряженности поля заряженной сферы
от расстояния r приведена на рис. 13.8.
15. Работа перемещения заряда в электрическом поле.
Однородное
электростатическое поле: 
в
каждой точке поля.
. Следовательно:
Т.к. если вектор перемещения перпендикулярен вектору силы (напряженности поля), работа поля равна нулю, то работа электростатического поля по перемещению заряда по любой траектории определяется разностью координат этих точек.
Если обозначить
координаты заряда в начальной и
последующей точках r1 и r2,
то: 
Т.е. работа равна разности двух эквивалентных величин, зависящих от характера взаимодействия и взаимного расположения. Но мы знаем, что работа - мера изменения энергии. Можно предположить: W=qEr - потенциальная энергия заряда в данной точке электростатического поля. Зависит от выбора начальной точки отсчета потенциальной энергии.
Тогда:
-
наиболее общий способ расчета работы
в электростатическом поле
Потенциал
Потенциал электростатического поля. Поле консервативной силы может быть описано не только векторной функцией, но эквивалентное описание этого поля можно получить, определив в каждой его точке подходящую скалярную величину. Для электростатического поля такой величиной является потенциал электростатического поля, определяемый как отношение потенциальной энергии пробного заряда q к величине этого заряда, = Wп / q, откуда следует, что потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладает в данной точке поля единичный положительный заряд. Единицей измерения потенциала служит Вольт (1 В).
Потенциал поля точечного заряда Q в однородной изотропной среде с диэлектрической проницаемостью :
