
- •Предмет. Основы.
- •3 Раздела теор механики:
- •Статика. Атт. Материальная точка.
- •Аксиомы статики
- •Проекция векторов на ось.
- •Уравнение равновесия сходящихся сил.
- •Разложение сил на составляющие.
- •Момент пары сил.
- •Момент силы относительно точки.
- •Приведение сил к точке.
- •Приведение системы сил к точке.
- •Статически неопределимые задачи.
- •Трение скольжения.
- •Трение качения
- •Введение в кинематику.
- •Задание движения точки. Естественный способ.
- •Координатный способ задания движения точки.
- •Равномерное движение.
- •Скорость точки.
- •Проекция скорости точки на оси координат.
- •Определение скорости точки при координатном способе задания движения.
- •Ускорение точки.
- •Касательное и нормальное ускорения точки
- •Равномерное движение точки.
- •Поступательное движение тела.
- •Вращение точки вокруг неподвижной оси.
- •Скорости и ускорения точек вращающегося тела.
- •Передача вращательного движения.
- •Конические зубчатые передачи.
- •Фрикционная передача.
- •Составное движение точки. Относительное и переносное движение.
- •Теорема сложения скоростей.
- •Плоскопараллельное движение твердого тела.
- •Разложение плоской фигуры на поступательную и вращательную скорости точек плоской фигуры.
- •Составное движение твёрдого тела. Сложение 2-х вращательных движений вокруг параллельных осей.
- •1 Случай) Направления вращений одинаковы
- •Эпициклические механизмы.
- •Основные з-ны динамики.
- •Метод кинетостатики для материальной точки.
- •Работа постоянной силы на прямолинейном участке цепи.
- •Работа переменной силы на криволинейном пути.
- •Работа равнодействующей силы, приложенной к одной точке.
- •Работа сил тяжести.
- •Работа сил упругой пружины.
- •Мощность.
- •Теорема об изменении Кин энергии точки.
- •Теорема об изменении кол-ва движения мат т. При действии пост-ой силы.
- •Система точек мат тела. Центр масс системы.
- •Кин энергия твердого тела.
- •Моменты инерции тела.
- •Сопротивление материалов.Вводные понятия.
- •Элементы конструкции.
- •Основные гипотезы и допущения сопромата.
- •Воздействие.
- •Деформации.
- •Метод сечений.
- •Силы при деформациях.
- •Напряжения.
- •Напряжения и деформации при растяжении.
- •Построение эпюр продольных сил и нормальных напряжений.
- •Поперечная деформация при растяжении и сжатии.
- •Диаграмма растяжения для стали.
- •Расчетные формулы при растяжении- сжатии.
- •Смятие.
- •Сдвиг. Напряжения при сдвиге.
- •Деформация и з-н Гука при сдвиге.
- •Статический момент площади.
- •Полярный момент инерции.
- •Кручение круглого цилиндра.
- •Напряжения и деформации при кручении.
- •Формулы для расчётов на прочность и жёсткость.
- •Изгиб. Чистый изгиб.
- •Изгибающий момент. Поперечная сила.
- •Детали машин. Основные понятия.
- •Требования, предъявляемые к конструкциям деталей машин.
- •Выбор материалов для изготовления деталей машин.
- •Цветные металлы.
- •Неметаллические материалы.
- •Разъемные соединения детали.
Метод кинетостатики для материальной точки.
Несвободная точка М движется по траектории под действием сил. Равнодействующая сила Р равна геометрической сумме активной силы Ракт и реакции связи R.
Перепишем основное уравнение динамики: mа=Ракт+R(1) в виде Ракт+R-ma=0.
mа —вектор, модуль которого имеет одинаковую размерность с силой. Этот вектор можно рассматривать как некоторую силу, не приложенную к точке М. Обозначим его Ф = - mа (3)
Эта сила получила название - сила инерции материальной точки. Силой инерции материальной точки называется вектор по модулю, равный произведению массы точки на модуль ускорения, направленный противоположно ускорению.
Ракт+R=Ф=0 (4)
Уравнение (4) называется уравнением кинетостатики для несвободной, т. е. находящейся под действием связей, материальной точки.
Сила
инерции приложена не к данной точке М,
а к телу, действующему на точку М и
сообщающему ей ускорение.
Введение вектора Ф позволяет установить новый метод решения задач.динамики—метод кинетостатики.
Решением задач динамики сводится к решению статической задачи, т.е. решению по форме, а не по существу, так как дано движение, а не равновесие.Составляющие силы Ф по касательной и нормали к траектории называются соответственно касательной (или тангенциальной) инормальной (или центробежной) силами инерции.
Их модули определяются из формул:
где р — радиус кривизны траектории.
Если движущаяся точка принадлежит вращающемуся вокруг неподвижной оси твердому телу, то:
где
h—расстояние
от точки до оси вращения.
Работа постоянной силы на прямолинейном участке цепи.
Д
ана
постоянная по модулю и направлению сила
Р, точка М приложения которой перемещается
прямолинейно из М1 в M2.
Работой А постоянной силы Р на прямолинейном перемещении называется произведение модуля силы на перемещение и на косинус угла между силой и скоростью перемещению точки
A = P s cosα (1) ,где s = М1М2— перемещение точки М;
а — угол между силой Р и скоростью V.
Уравнение (1) можно рассматривать в нескольких случаях:
Угол α острый, т.е. ˂900 =>cosα>0 и А>0;
1800<α˂900 => A<0;
Частные случаи: α = 00 =>AMAX=PS;
α = 900 =>A=0;
α = 1800 =>AMIN= - PS;
Единицы работы.
В международной системе:
A = 1 джоуль (дж)— это работа, совершенная силой в 1 ньютон на перемещении, совпадающем с направлением силы, равном 1 метру,
1 дж= 1 н*1 м
В технической системе:
1 килограммометр (кг*м) — работа, совершенная силой в 1 килограмм на перемещении вдоль ее линии действия, равном 1 метру,
1 кГ*м =1 кГ*1 м
кГ*м =9,81 дж
Работа переменной силы на криволинейном пути.
Разобьем
дугу М1М2
на большое число n
весьма малых дуг, длины которых обозначим
соответственно ∆S1,
∆S2…
∆SI…
∆Sn.
Приложенных к точки М со скоростью υI.
Сила, которая будет действовать в данный
момент, займет некоторую силу РI.
Угол между скоростью υI
и силой РI
- αI.
Будем считать РI
постоянной (по модулю и направлению) на
перемещении, равном ∆SI.
При этом условии можно найти работу
силы Pi
. Ее принято называть элементарной.
Элементарной работой силы РI на перемещении ∆SI- называется произведение δАI =РI ∆SI cosαI (1)
Работой силы Р из М1 в М2 называется предел суммы элементарных работ при условии, что n—> ∞,а ∆SI—> 0, то А = lim∑ РI ∆SIcosαI (2)