59. Система уравнений Максвелла в интегральной форме с использованием векторов магнитной индукции и напряженности электрического поля.

60. Система уравнений Максвелла в интегральной форме в веществе.

	Первое основное положение теории Максвелла: переменное во времени магнитное поле порождает вихревое электрическое поле.
	Второе основное положение теории Максвелла: переменное во времени электрическое поле порождает магнитное поле.
	Теорема Гаусса для индукции электростатического поля. То, что правая часть уравнение  0, свидетельствует о существовании зарядов – источников электростатического поля
	Теорема Гаусса для индукции магнитного поля. Равенство нулю потока индукции говорит о том, что не существует магнитных зарядов.
	Закон Ома в дифференциальной форме, jпровод – плотность тока проводимости
	Связь индукции D и напряженности Е для электрического поля
	Связь напряженности Н и индукции В для магнитного поля

Входящие в эти уравнения величины D, E, B, H, j  не являются независимыми, поэтому к четырем перечисленным уравнением следует добавить еще три так называемые материальные уравнения, связывающие названные величины между собой, с учетом  свойств материальной среды (эти свойства отображены параметрами ε, μ, σ).

 D = ε₀εE ε_0, μ_{0 -} электрич/ магнит. константа; ε- относительная диэлектрическая проницаемость среды;

 B = μ₀μH μ- относительная магнитная проницаемость среды; (ε₀ε) – абсолют.диэл.проницаемость среды.

 j = σE

Из теории Максвелла, представленной этими уравнениями, вытекает неразрывная связь изменений электрического и магнитного полей: меняющееся электрическое поле порождает изменяющееся магнитное, в свою очередь меняющее магнитное поле порождает изменяющееся электрическое. Таким образом, переменные электрические и магнитные поля неразрывно связаны друг с другом и образуют единое электромагнитное поле.

61. Дифференциальное уравнение свободных гармонических колебаний и его решение. Амплитуда, период, начальная фаза колебаний.

Общее дифференциальное уравнение свободных гармонических колебаний имеет вид:

х – смещение точки от положения равновесия

- ускорение колеблющейся точки

 (рад/с) циклическая (круговая) частота колебаний.

Решение этого дифференциального уравнения можно записать как

		смещение точки от положения равновесия
	 - фаза колебания – это не угол, а аргумент, от которого зависит функция смещения х и другие характеристики; о – начальная фаза (при t = 0)

 (Гц = 1/с) – частота колебаний – это число колебаний за 1 секунду, Т (сек) – период колебаний – это время одного полного колебания, N - полное число колебаний, совершенных точкой за время t

амплитуда колебаний; хо – начальное смещение, vо – начальная скорость точки; если vо  0, амплитуда колебаний будет больше начального смещения.