
- •45. Энергия витка с постоянным током во внешнем однородном магнитном поле.
- •46. Магнитный поток через замкнутую поверхность. Вихревой характер магнитного поля.
- •47. Общее выражение работы, совершаемой в магнитном поле над контуром с током.
- •48. Закон Фарадея для электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •49. Выражение эдс индукции, возникающей в проводнике, движущемся в магнитном поле.
- •50. Явление самоиндукции. Эдс самоиндукции. Индуктивность контура с током.
- •51. Получите выражение для индуктивности длинного соленоида.
- •52. Характеристики магнитного поля в веществе – магнитная индукция ,напряженность магнитного поля, намагниченность. Связь между ними.
- •1. Понятие магнитного момента атома.
- •53. Магнитная проницаемость и магнитная восприимчивость. Их определения и связь между ними.
- •56. Ферромагнетики, их основные свойства. Гистерезис. Применение ферромагнетиков.
- •55. Пара- и даимагнетики, их магнитные свойства. Поведение Диамангнетиков парамагнетиков в неоднородном магнитном поле.
- •57. Вихревое электрическое поле. Первое уравнение Максвелла в интегральной форме.
- •58. Максвелловская гипотеза о токах смещения . Второе уравнение Максвелла в интегральной форме.
- •59. Система уравнений Максвелла в интегральной форме с использованием векторов магнитной индукции и напряженности электрического поля.
- •60. Система уравнений Максвелла в интегральной форме в веществе.
- •61. Дифференциальное уравнение свободных гармонических колебаний и его решение. Амплитуда, период, начальная фаза колебаний.
- •62. Скорость и ускорение при гармонических колебаниях. Максимальная скорость и максимальное ускорение.
- •63. Сложение одинаково направленных гармонических колебаний одинаковой частоты. Нахождение амплитуды суммарного колебания с помощью метода векторных диаграмм.
- •64. Пружинный маятник. Дифференциальное уравнение колебаний пружинного маятника. Период его малых колебаний.
- •65. Математический маятник. Дифференциальное уравнение колебаний математического маятника. Период его малых колебаний.
- •67. Кинетическая ,потенциальная и полная энергия гармонических колебаний.
- •68. Дифференциальное уравнение затухающих колебаний и его решение. График зависимости амплитуды от времени.
- •69. Период затухающих колебаний. Логарифмический декремент колебаний. Время релаксации. Апериодическое движение.
- •70. Вынужденные колебания. Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний. Установившиеся колебания.
- •7 2.Волновое движение. Продольные поперечные волны, примеры. Волновой фронт.
- •73. Уравнение плоской бегущей волны. Длина волны. Волновое число. Разность фаз двух точек волны.
- •74. Стоячие волны. Получите выражение для смещения в стоячей волне. Узлы и пучности. Условие стационарности стоячих волн.
- •76. Скорость электромагнитной волны в веществе. Показатель преломления. Закон преломления волны на границе двух сред.
- •77. Скорость электромагнитной волны в веществе. Показатель преломления. Полное внутреннее отражение . Оптические волноводы.
- •78. Связь характеристик электрического и магнитного поля в элетромагнитной волне.
- •79. Энергия, переносимая электромагнитной волной. Плотность потока энергии(вектор Пойтинга) Ее размерность.
- •80. Интерференция света. Когерентность световых волн. Интерференционное условие максимумов и минимумов.
- •81. Интерференция света. Когерентность световых волн. Получение интерференционной картины от двух точечных когерентных источников (опыт Юнга).
- •82. Получите выражение для координат интерференционных полос на экране в опыте юнга.
- •83. Интерференция в тонкой пленке с параллельными поверхностями(полосы равного наклона).Выражение для оптической разности хода в этом случае.
- •85. Дифракционная решетка. Примерная картина дифракции. Получите выражение для определения выражения положения главных максимумов в картине дифракции.
- •86. Дифракционная картина как спектральный прибор. Формула для определения числа щелей, необходимого для разрешения двух близких длин волн.
- •87. Поляризация света . Естественный и поляризованный свет. Поляризация при отражении от диэлектрика. Угол Брюстера.
- •88. Поляризация света. Естественный и поляризованный свет. Поляризация при прохождении света через кристаллы. Двойное лучепреломление. Поляризатор. Закон Малюса.
76. Скорость электромагнитной волны в веществе. Показатель преломления. Закон преломления волны на границе двух сред.
v
скорость
электромагнитной волны в веществе
1
магнитная проницаемость для большинства
веществ близка к единице
n показатель преломления веществ
На границе раздела двух сред, кроме отраженной волны, возникает преломленная волна. Направление распространения преломленной волны не совпадает с направлением распространения падающей волны, однако между ними существует связь, определяемая законами преломления.
1. Преломленный луч лежит в одной плоскости с падающим лучом и перпендикуляром, восстановленым в точке падения луча к границе раздела двух сред.
2. sinΘ1/sinΘ2 = n21 , где Θ1 - угол падения; Θ2 - угол преломления; n21 - показатель преломления второй среды относительно первой.
Физическое содержание показателя преломления вытекает из волновой теории электромагнитных волн. Согласно этой теории, абсолютный показатель преломления ( n ) равен отношению скорости распространения волн в вакууме ( с ) к скорости распространения волны ( v ) в данной среде, т.е. n = c/v
2. При падении вертикально (нормально) поляризованной электромагнитной волны из оптически менее плотной среды на границу раздела с оптически более плотной средой можно указать такой угол падения Θ0, при котором отраженная волна отсутствует. Падающая волна после преломления на границе раздела двух идеальных диэлектриков переходит в оптически более плотную среду. Угол Θ0 называют углом Брюстера или углом полного преломления. Величина угла Θ10 определяется из соотношения tgΘ10 = n2/n1 = n12 , где n12 - относительный показатель преломления.
77. Скорость электромагнитной волны в веществе. Показатель преломления. Полное внутреннее отражение . Оптические волноводы.
v скорость электромагнитной волны в веществе
При падении волны из оптически более плотной среды в оптически менее плотную среду может наблюдаться явление полного внутреннего отражения. Формула второго закона преломления
sinΘ1/sinΘ2 = n21 показывает, что по мере увеличения угла падения Θ1 увеличивается угол преломления Θ2. При некотором значении угла падения Θ10 угол преломления Θ2 = 90°. Следовательно, на основании закона преломления sin Θ10 = 1/n (2)
Полное внутреннее отражение наблюдается в том случае, когда лучи падают на границу раздела под углом, большим предельного (Θ1 > Θ10). Наименьший угол падения, при котором наступает полное внутреннее отражение, называют предельным углом полного отражения (Θ10). Величина предельного угла падения определяется по формуле (2).
Оптические
волноводы - это пространственно-неоднородные
структуры для направления света.
Оптический волновод служит для ограничения
области пространства, в которой может
распространяться свет.
Как правило,
волновод содержит область с увеличенным
показателем преломления, по сравнению
с окружающей средой (называемой
оболочкой). Однако, можно управлять
толщиной этой области, например, при
помощи отражений в металлических частях
волновода. В некоторых волноводах также
имеют место плазмонные эффекты в металлах
(так называемые плазмонные волноводы).
Рисунок 1: Два разных типа волновода. В планарных волноводах управление светом осуществляется только в вертикальном направлении, тогда как в канальных волноводах управление происходит по двум координатам. Большинство волноводов являются двумерными, то есть в них ограничено распространение света по двум координатам и возможно распространение только по одной координате. Пример такого волновода – канальный волновод, показанный в рисунке 1. Самый важный тип двумерного волновода - оптоволокно. Оптоволокно является диэлектрическим волноводом. Есть также одномерные волноводы, часто называемые плоскими волноводами.