2)Теорема Гаусса,выраж,форм-ка.Примените теорему Гаусса для нахождения напряж. Поля длинной прямой нити,равномер. Заряженной с лин плот.Заряда

	при дискретном распределении зарядов	Теорема Гаусса: «Поток вектора напряженности через любую замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, охватываемых этой поверхностью, деленной на о» (о – электрическая постоянная)
	при непрерывном распределении зарядов

2)Тонкая длинная нить, заряженная с линейной плотностью заряда  (Кл/м)

В этом случае «гауссова» поверхность – соосный с нитью цилиндр длиной l.

Сначала найдем поток, потом воспользуемся теоремой Гаусса.

	Разобьем поверхность цилиндра на боковую и две торцевых. Для боковой  cos = 1, для торцевых  cos = 0.
	по теореме Гаусса; охватываемый заряд – это отрезок нити длиной l. Приравнивая и сокращая, получим E(r).

3)Теорема Гаусса,выраж,форм-ка.Примените теорему Гаусса для нахождения напряж. Поля бесконечно длинного прямого полого цилиндра ,равномер. Заряженного с лин плот.Заряда

	при дискретном распределении зарядов	Теорема Гаусса: «Поток вектора напряженности через любую замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, охватываемых этой поверхностью, деленной на о» (о – электрическая постоянная)
	при непрерывном распределении зарядов

3) Тонкостенный длинный цилиндр, заряженный:

1. с линейной плотностью заряда  или

2. с поверхностной плотностью заряда .

Этот пример аналогичен предыдущему. Выбираем гауссову поверхность в виде соосного цилиндра, разбиваем поверхность на боковую и две торциальные. В первом случае при заданной линейной плотности  получим такую же формулу, как и для длинной нити. Во втором случае охватываемый заряд равен (2Rl) и формула для E несколько иная, хотя зависимость от r – та же.

4) Теорема Гаусса, выраж, форм-ка. Примените теорему Гаусса для нахождения напряж. поля бесконечной плоскости, равномер. заряженной с линейной плотностью заряда .Найдите напр. поля 2 параллельных заряженных плоскостей(плоского конденсатора)

	при дискретном распределении зарядов	Теорема Гаусса: «Поток вектора напряженности через любую замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, охватываемых этой поверхностью, деленной на о» (о – электрическая постоянная)
	при непрерывном распределении зарядов

4) Плоскость, бесконечно протяженная, заряженная с поверхностной плотностью заряда .

Выберем гауссову поверхность S в виде цилиндра, перпендикулярного заряженной плоскости. Высота цилиндра (2х/2). ¹ Разобьем поверхность на боковую и две торцевых.

		поток через Sбок = 0, т.к. En,  = 90о и cos = 0
		Sзаштрих – площадка с зарядом, охватываемым цилиндром
	S заштрих = S торц, т.к. образующие цилиндра перпендикулярны заряженной плоскости. Поле протяженной плоскости – однородное и не зависит от расстояния

5) Две плоскости, параллельные, разноименно заряженные (плоский конденсатор). В этом случае напряженность поля можно найти по принципу суперпозиции, зная напряженность поля одной плоскости:

ЕА = Е2  Е1 = 0 ЕВ = Е2 + Е1 = /о ЕС = Е1  Е2 =0
Поле плоского конденсатора можно считать однородным с достаточной степенью точности, если расстояние между пластинами значительно больше размеров пластин.

ТЕМА 3

1)Получите выражение для потенциала поля точечного заряда, считая известным выражение для напр. поля. Укажите положение, где выбрано .Нарисуйте графики для “+” и “-“ зарядов.

 ()

Связь разности потенциалов с напряженностью для случая одной переменной х или r (математически это уравнение однотипно с () при замене х r)

Из уравнений () или () можно найти разность потенциалов, если известна функция Е(r) или Е(r). Чтобы получить формулу для потенциала, следует выбрать уровень нулевого потенциала. Обычно принимают  = 0 на бесконечности, но для поля нити это невозможно (см. ниже).