6. Понятие о стандартном воздухе. Приведение воздуха к стандартному состоянию.
Т ак как параметры воздуха постоянно меняются, следовательно меняется и плотность воздуха. В связи с этим абстоятельством в вент технике введено услов понятие стандартного воздуха. Стандартным считается воздух со следующими параметрами: tст=20°С, φст=50%, Раст=760 мм рт ст, ρст=1,2 кг/м3. Понятие стандартного воздуха введено с двумя целями: 1) Появляется возможность проводить сравнение результатов измерений и расчётов, проводимых при различных параметрах воздуха. 2) Появляется возможность вести расчёты по единым формулам (в вент технике все расчёты проводятся только по стандартному воздуху). Для приведения воздуха к стандартному состоянию применяется специальная поправка:
8. Уравнение неразрывности.
З
-н
сохранения массы был открыт в 1748г русс
учёным М.В.Ломоносовым. В 1755г российский
академик Леонард Эйлер применит к движ
жидк и газооб среде получил ур-е
неразрывности, вывел для элементар
струйки, а введя понятие ср ск-ти, получил
его вцелом для потока. Рассм элементар
струйку воздуха с двумя бескон малыми
сечениями: U1=U2=const.
Исходя из з-на сохранения массы, масса
воздуха, втекающего ч/з сечение 1 = массе
возд, вытек ч/з сеч 2. m1=m2=m=const
или 
Е
сли
перейти от мест ск-тей к средним, то
данные ур-я можно проинтегрировать,
получив для потока воздуха: 
Для двух сеч потока тогда
ур-е неразрывности будет:
Применительно к расчётам обычных вент установок можно считать, что температура возд в сеч 1-1 и 2-2 будет приблизительно одинакова. Изм-е давления в этих сечениях также незначительно. ρ1=ρ2=ρ=const Тогда окончательно ур-е неразрывности:
Объёмн
расход потока воздуха в различ сечениях
одного и того же воздухопровода есть
величина постоянная.
- для круглых
воздухопроводов. При решении задач приведёные уравнения неразрывности могут помочь при решении ряда вопросов: 1) Зная ск-ть движ-я возд и пл-дь попереч сечения, найти объём перемещаемого воздуха. 2) Зная объёмный расход воздуха и пл-дь попереч сечения можно найти ск-ть. 3) Зная объёмный расход воздуха и ск-ть можно найти пл-дь попереч сечения. 4) Проследить за изменением ск-тей в воздухопроводах, имеющ переменное сечение, если известны пл-ди сеч и ск-ть в одном из них.
9. Уравнение д. Бернулли.
Выведем ур-е Бернулли для элем струйки газа, выдел из потока тяж реаль газа. Все расчёты отнесём к единице объёма проходящего воздуха.
Выберем общую пл-дь сравнения и отложим величины (уровни) энергии. В любом сечении элемент струйки можно выделить 4 вида энергии: 1) Уд пот энергия веса или положения газа.
2) Уд пот энергия давления газа.
3) Уд кин энергия газа.
4) Внутр энергия газа (удельная), зависимая только от степени нагретости газа или воздуха. При отсутствии невозвратимых потерь м/ду сеч 1-1 и 2-2 з-н сохранения энергии будет иметь следующий вид:
В
ведём
допущения, справедливые для обычных
вент установок: 1) Номин перепады высот
энергии крайне невелики и воздух в
воздухе ничего не весит, поэтому можно
считать:
2) Плотность воздуха
и
температура воздуха примерно одинакова
в сечениях
Т.о
для элементар струйки установившегося
потока газа можно записать:
ур-е Бернулли для элементарной струйки воздуха (газа). В потоке тяжёлого реального газа возникают касатель напряж-я трения, вызваные вязкост трением и вихреобразованием. В результате произойдёт частичное рассеивание уд мех энергии, т.е. возникнут потери давления, поэтому перейдя к потоку реального газа след заменить мест ск-ти на среднюю и для сохр-я знака равенства по з-ну сохр-я энергии прибавить к правой части величину Нпт-потери давления. Тогда:
В
этом выраж
Р1
и Р2
– это есть абсолютные статич давления,
численно=уд пот энергии,
величины уд кин энергии, Нпт1-2 – потери давл-я, происх при движении возд от одного сеч к др.
Поск-ку
в вентиляции все расчёты и измерения
проводят только по избыточным давлениям,
то и ур-е Бернулли также записывается
в избыточных давлениях. Для этого из
каж части ур-я вычтем Рат.
о
бщий
вид ур-я Бернулли в избыточных давл-ях.
Частные виды:
1)
2)
Для воздуховода постоянного сечения ур-е Бернулли можно записать:
