
- •Билет №1
- •2. Расчет потерь на вихревые токи в электромагните.
- •3. Представление геометрической конфигурации магнитной системы и магнитных свойств материалов в программе анализа электромагнитных полей jump.
- •Билет 2
- •2. Расчет электрических параметров электромагнита на основе численного анализа электромагнитного поля.
- •Билет 3
- •1. Поясните термины: Магнитная постоянная или магнитная проницаемость вакуума, магнитная индукция, сила Кулона-Лоренца, магнитный векторный потенциал, магнитный поток, потокосцепление.
- •2. Определение параметров макромоделей электромеханических систем (тяговые характеристики, эдс, индуктивности) на основе численного анализа электромагнитных полей.
- •Билет 4
- •1. Поясните термины: индуцированное напряжение, индуцированный ток, электромагнитная индукция, самоиндукция, взаимная индукция, трубка тока, вихревые токи (токи Фуко).
- •2. Дифференциальные уравнения квазистационарного электромагнитного поля для векторного магнитного потенциала, напряженности магнитного и электрического поля.
- •Билет 6
- •1. Поясните термины: электрический диполь, электрический дипольный момент, электрическая поляризация, плотность электрического тока смещения, плотность полного тока.
- •Билет 7
- •1. Поясните термины: магнитные диполи, магнитный момент, намагниченность, магнитная поляризация, напряжённость магнитного поля.
- •2. Расчет силовых взаимодействий в магнитных системах методом разделяющей поверхности.
- •Билет 8
- •1. Поясните термины: напряжённость магнитного поля, магнитное напряжение, скалярный магнитный потенциал, разность магнитных потенциалов, магнитодвижущая сила.
- •2. Методы расчетов силовых взаимодействий в магнитных системах интегрированием по источникам поля.
- •Билет 9
- •2. Расчет стационарного магнитного поля при постоянных магнитных проницаемостях деталей магнитной системы на основе граничных интегральных уравнений для фиктивных зарядов.
- •Билет 10
- •2. Расчет магнитной проводимости трубки магнитного потока на основе системы граничных интегральных уравнений для фиктивных зарядов.
- •Билет 11
- •1. Поясните термины: петля электрического гистерезиса, остаточная электрическая поляризация, диэлектрические потери, электрострикция, пьезоэлектрический эффект.
- •2. Расчет магнитных систем с учетом магнитного гистерезиса.
- •Билет 12
- •1. Поясните термины: магнитные материалы, абсолютная магнитная проницаемость, удельное магнитное сопротивление, относительная магнитная проницаемость, магнитная восприимчивость.
- •Билет 13
- •1. Поясните термины: диамагнетизм, идеальный диамагнетизм, парамагнетизм, ферромагнетизм, антиферромагнетизм, ферримагнетизм, температура Кюри.
- •2. Уравнения Максвелла стационарного магнитного поля. Источники магнитного поля. Интегральные выражения параметров магнитного поля через источники.
- •Билет 14
- •2. Уравнение для индуцированного тока в квазистационарном электромагнитном поле.
- •Билет 15
- •2. Расчет потерь на вихревые токи в электромагните.
- •Билет 16
- •2. Расчет электрических параметров электромагнита на основе численного анализа электромагнитного поля.
- •Билет 17
- •2. Определение параметров макромоделей электромеханических систем (тяговые характеристики, эдс, индуктивности) на основе численного анализа электромагнитных полей.
- •Билет 18
- •2. Дифференциальные уравнения квазистационарного электромагнитного поля для векторного магнитного потенциала, напряженности магнитного и электрического поля.
Билет 14
1. Поясните термины: парамагнетизм, ферромагнетизм, антиферромагнетизм, ферримагнетизм, кривая намагничивания, магнитное насыщение, магнитный гистерезис, петля магнитного гистерезиса, остаточная магнитная индукция, остаточная намагниченность, коэрцитивная сила.
Парамагнетизм — явление, при котором разупорядоченные в пространстве из-за теплового движения магнитные моменты атомов или ионов в веществе приобретают под воздействием магнитного поля преимущественную ориентацию в направлении напряжённости магнитного поля.
Ферромагнетизм — явление, при котором магнитные моменты соседних атомов или ионов в веществе взаимодействуют между собой таким образом, что их магнитные моменты ориентируются в одном направлении, образуя области спонтанной намагниченности. При приложении внешней возрастающей напряженности магнитного поля происходит постепенная переориентация магнитных моментов областей спонтанной намагниченности в направлении поля и возрастание результирующего магнитного момента вещества в этом направлении до определенного предела.
Антиферромагнетизм — явление, при котором в отсутствии внешнего магнитного поля, магнитные моменты соседних атомов или ионов в веществе удерживаются в равновесном состоянии, благодаря их взаимодействиям так, что результирующий магнитный момент становится равным нулю. Приложенное внешнее магнитное поле изменяет направление магнитных моментов и возникает результирующий магнитный момент, возрастающий до определенного предела с напряжённостью магнитного поля.
Ферримагнетизм — явление, при котором в отсутствии внешнего магнитного поля, магнитные моменты одинаковых смежных атомов или ионов в веществе удерживаются, благодаря их взаимодействиям в частично скомпенсированном состоянии так, что остается результирующий магнитный момент. Приложенное внешнее магнитное поле изменяет направление магнитных моментов и результирующий магнитный момент возрастает до определенного предела с напряжённостью магнитного поля.
Кривая намагничивания характеризует собой магнитную индукцию или намагниченность вещества как функцию напряжённости магнитного поля. У ферромагнитного или ферримагнитного вещества, в котором намагниченность не может существенно возрастать при увеличении напряжённости магнитного поля, наблюдается состояние магнитного насыщения.
Необратимое изменение магнитной индукции или намагниченности в ферромагнитном или ферримагнитном материале, связанное с изменением напряженности магнитного поля и не зависящее от скорости этого изменения называется магнитный гистерезис, который характеризуется петлей магнитного гистерезиса – замкнутой кривой намагничивания, когда напряжённость магнитного поля изменяется циклически. На петле магнитного гистерезиса выделяют следующие точки:
остаточная магнитная индукция – значение магнитной индукции, сохраняющееся в намагниченном материале, когда напряженность магнитного поля в рассматриваемой точке обращается в нуль;
остаточная намагниченность – значение намагниченности, сохраняющееся в намагниченном материале, когда напряженность магнитного поля в рассматриваемой точке обращается в нуль;
предельные
остаточная магнитная индукция
и остаточная намагниченность
–
значение
магнитной индукции и намагниченности,
сохраняющиеся в материале при выводе
его из магнитного насыщения, при
монотонно уменьшающейся до нуля
напряженности магнитного поля в
рассматриваемой точке;
коэрцитивная сила – значение напряженности магнитного поля в рассматриваемой точке материала, когда магнитная индукция, магнитная поляризация или намагниченность уменьшается до нуля от значений, соответствующих насыщению при монотонном изменении напряженности магнитного поля. Применяют следующие обозначения: HcB , HcJ или HcM для коэрцитивной силы, относящейся к магнитной индукции, магнитной поляризации или намагниченности, где HcJ = HcM .