
- •1.Принцип действия и область применения электромагнитных преобразователей.
- •3.Двухконтурный электромагнитный преобразователь.
- •4.Индуктивные преобразователи
- •5.Вихретоковые индуктивные преобразователи
- •6.Магнитоупругие преобразователи
- •7.Погрешности магнитоупругих преобразователей.
- •8.Индукционные преобразователи
- •10.Индукционные преобразователи для измерения частоты вращения.
- •11.Индукционные преобразователи параметров вибрации.
- •12.Индукционные преобразователи расходомеров.
- •13.Магнитомодуляционные преобразователи (ммп).
- •14.Магнитомодуляционные преобразователи перемещения.
- •15.Феррозонды.
- •16.Измерительные трансформаторы постоянного тока ( итпт ).
- •17.Преобразователи на основе эффекта Баркгаузена с пространственным перемагничиванием ферромагнетика.
- •18.Преобразователи на основе эффекта Баркгаузена с переменным магнитным полем
- •19.Эффект Доплера и его применение
- •20.Явление сверхпроводимости. Эффект Джозефсона
- •21.Стационарный эффект Джозефсона
- •22.Квантовая интерференция
- •23.Сверхпроводниковый квантовый интерферометр
- •24.Эффект Мессбауэра (ядерный - резонанс)
- •25.Эффект ядерного магнитного резонанса. (ямр)
- •26.Эквивалентные электрические схемы механоэлектрических преобразователей.
- •27.Эквивалентные схемы электромеханических преобразователей с электромагнитной связью.
- •28.Принцип действия и область применения электростатических преобразователей.
- •29.Эквивалентная схема электростатического преобразователя.
- •31.Емкостные преобразователи.
3.Двухконтурный электромагнитный преобразователь.
Схематично показан на рис. а, б, в, г.
Преобразователи, содержащие 2 или несколько контуров, называют трансформаторными или взаимноиндуктивными. Если пропустить переменный ток через контур 1 то в контуре 2 будет индуктироваться ЭДС зависящая от угла между плоскостями контуров и максимальная при совпадении этих плоскостей рис.а.
Рис.а)
Поток, с которым сцепляется контур 2, при прохождении тока по контуру 1 равен
- взаимная
индуктивность контуров;
w1 , w2 – числа витков контуров;
Zм – магнитное сопротивление пути, по которому замыкается поток между контурами.
- модуль
При пропускании токов i1 и i2 через оба контура между ними возникает механический электромагнитный момент М стремящийся развернуть их так, чтобы магнитное поле было максимальным, т.е. чтобы плоскости контуров совпадали рис. б
Рис.б)
При этом если токи i1 и i2 переменные, то в образовании момента М могут участвовать не только токи создаваемые внешними источниками, но и токи i12 и i21 наводимые в каждом из контуров потоком соседнего контура. При чисто активном сопротивлении контура момент равен 0 так как между наводящими потоками и наведенным током фазовый сдвиг составляет 90° . Если же контур замкнуть на индуктивное или емкостное сопротивление то развиваемый момент будет максимальным и контур будет стремится развернуться так как показано на рис.в и г.
Рис.в)
Рис.г)
Для того чтобы усилить электромагнитное поле и сконцентрировать его в определенной области применяют ферромагнитные магнитопроводы . Пример двухконтурного преобразователя с ферромагнитным сердечником показан на рис.д.
Рис. д)
Если через обмотку 1 проходит переменный ток, то в рамке 2 наводится ЭДС зависящая от угла поворота рамки и максимальная когда плоскость рамки перпендикулярна линии аа. Если ток пропустить и через рамку 2 то на рамку будет действовать момент Мфд стремящийся повернуть ее так чтобы магнитное поле рамки совпало с магнитным полем обмотки.
Накоротко замкнутую рамку также воздействует момент Минд вызываемый индуктированным в рамке током. Кроме того, между обмотками и ферромагнитным магнитопроводом действует электромагнитная сила или момент стремящийся расположить их так, чтобы магнитный поток создаваемый соответствующей обмоткой был максимальным. В примере рис.д обмотка 1 оптимальным образом расположена относительно магнитопровода поэтому между ней и магнитопроводом такая сила не возникает. Рамка 2 должна быть развернута так чтобы ее плоскость была перпендикулярна линии аа. Однако момент Мэм направление которого показано на рис.д очень мал по значению так как изменение магнитного поля рамки 2 мало зависит от ее поворота относительно магнитопровода.
Энергия электромагнитного поля определяется формулой:
Учитывая как показано выше что в преобразователе могут действовать кроме потоков самоиндукции ΨL = ik·Lk, потоки взаимоиндукции Ψм = iр·Мkр и потоки внешнего поля Ψк внеш. А токи в каждом из контуров кроме составляющей тока от внешнего источника iko могут содержать еще и ток ikΨ наведенный потоком Ψ, выражение для энергии 1-го контура можно представить состоящим из нескольких слагаемых
Электромагнитная сила, действующая на 1-ый контур может иметь 4 составляющие fмэ, fэм, fэд, fинд называемые соответственно магнитоэлектрической, электромагнитной, электродинамической и индукционной.
g – обобщенный параметр.
Для магнитоэлектрической силы при постоянном потоке Ψвнеш сила fмэ пропорциональна мгновенному току а сила fэм имеет постоянную составляющую пропорциональную квадрату действующему току
и переменную составляющую являющуюся 2-ой гармоникой.
Сила fэд
– имеет постоянную составляющую:
пропорциональную произведению токов
и косинусу угла между их векторами и
переменную составляющую, также зависящую
от угла сдвига между токами. Характер
силы fинд
зависит от сдвига между токами в контуре
и взаимодействующим с ним потоком Ψм.
Сила fинд
также имеет постоянную и переменную
составляющие, особенностью которых
является зависимость от частоты потока
Ψр
наводящего ток в контуре так как чем
выше частота тем больше ток