2. Классификация электрических цепей (эц). З.Ома для пассивного участка цепи, з.Ома дляучастка цепи, содержащего источник эдс. Осн. Явл в эл. Цепи.

1) По виду тока: цепи постоянного тока (ток, не меняющ. во времени, все ост. меняются), цепи переменного тока (ток изм-ся по синусоед. или косиносуед. закону), цепи изменяющегося тока.

а)пост., б) перем, в) пилообр., г) импульсн., д) пульсирующий., е) трапециед.

2) По хар-ру элементов: линейные цепи 1 (эл ц. в которых сопротивление R не зависит ни от тока, ни от напряжения.), нелинейные 2 (если хотя бы один эл-т в цепи имеет сопрот-е, зависящее или от тока или от напряж-я.)	1 2
3) В зависимости от налич. или отсутст. ист ЭЭ: активные участки (сод. ист. ээ); пассивные. 4) По сложности: простые (все элементы соед. последоват., ток=const); сложные (с разветвлением; бывают: с 1 ист ЭДС и с несколькими).
Топологические элементы электр. схем. Ветвь – участок цепи, на кот. все эл-ты соединены последовательно, а ток в элементах одинаков. Узел – точка пересеч. не менее 3 ветвей. Контур - любой путь вдоль ветвей ЭЦ начин. и заканч. в одн. т. (На рис. – 2 узла, 3 контура, 3 ветви).двухполюсник – часть эл.ц. с 2 выделеными выводами. Четырехполюсник- с 2 парами выделенных выводов.

з.Ома на пассивном участке цепи: з.Ома опр связь между осн. эл. велечинами на участке цепи. Для каждого пассивного (не содерж. источников) участка I=U/R. Производные: U=IR, R=U/I. Напряж. на пассивн. уч. наз. падением напряжения.

з.Ома для участке цепи, сод ЭДС:В источнике ЭЭ, который подключен к внешней части цепи, так же как в резисторе, происх. необр. преобр. ЭЭ в тепло, поэтому у ист ээ.есть2 параметра: ЭДС(Е), внутр. сопр. Если ист.не подкл.то U=ЭДС, если подкл.,то U_ab=IR-E (источник, вн. сопр. которого можно пренебр.,наз. идеальным. ист ЭДС или напр.) Uab=Uac+Ucb; U_ab=IR-E; I=(U_ab+E)/R –обобщ. з.Ома.

Осн. явл в эл. цепи В ист ээ в результате действия сил не эл. прир.(сторонних) (мех, хим, атомн.)создаётся эл.поле, которое хар-ся напряженностью (векторная величина, опр.силу с которой поле действует на заряж.частицу). ЭДС(Е, В, хар-ет способность стороннего поля вызывать эл.ток.). Работа (А, Дж, совершонная этим полем при перемещении 1ы заряда Q(1Кл), численно равна ЭДС. Эл. ток- явл. направленного движения свободных носителей эл.заряда.(в ме-электроны, в эл-лите и плазме-ионы).напряжение(В) –это работа сил поля с напряженностью Е затраченная на перенос ед.заряда 1 Кл вдоль пути l.U=A/Q. Сопротивление- величина, хар-ая противодействие проводящей среды движению тока. R=U/I. Эл.проводимость-величина обр.R. G=1/R.

3.Расчет постоянных цепей методом свертывания.

Этот метод применяется для не очень сложных пассивных эл. цепей, такие цепи встречаются довольно часто, и поэтому этот метод находит широкое применение. идея метода состоит в том, что эл. цепь последовательно преобразуется ("сворачивается") до одного эквивалентного элемента, и определяется входной ток. Затем осуществляется постепенное возвращение к исходной схеме ("разворачивание") с последовательным определением токов и напряжений.

Последовательность расчёта:

1. Расставляются условно–положительные направления токов и напряжений.

2. Поэтапно эквивалентно преобразуются участки цепи. При этом на каждом этапе во вновь полученной после преобразования схеме расставляются токи и напряжения в соответствии с п. 1.

3. В результате эквивалентного преобразования определяется величина эквивалентного сопротивления цепи.

4. Определяется входной ток цепи с помощью закона Ома.

5. Поэтапно возвращаясь к исходной схеме, последовательно находятся все токи и напряжения.

Рассмотрим этот метод на примере. В исходной схеме расставляем условно–положительные направления токов в ветвях и напряжений на элементах. Нетрудно согласиться, что под действием источника E с указанной полярностью направление токов и напряжений такое, какое показано стрелками. Для удобства дальнейшего пояснения метода, обозначим на схеме узлы а и б. При обычном расчете это можно не делать.

Далее осуществляем последовательно эквивалентное преобразование схемы. Вначале объединяем параллельно соединенные элементы, и находим:

Затем, объединяя все последовательно соединенные элементы, завершаем эквивалентное преобразование схемы

В последней схеме находим ток I₁:

Теперь возвращаемся к предыдущей схеме . Видим, что найдCенный ток I₁ протекает через R₁, R_2,3, R₄ и создает на них падение напряжения. Найдем эти напряжения: . Возвращаясь к исходной схеме , видим, что найденное напряжение U_аб прикладывается к элементам R₂ и R₃.

Значит, можем записать, что U₂ = U₃ = U_а,б

Токи в этих элементах находят из совершенно очевидных соотношений.