26. По характеру магнитных свойств все вещества можно разделить на две группы:

ферромагнитные вещества; магнитная проницаемость которых велика. К ним принадлежат железо, сталь, чугун, никель, кобальт и некоторые сплавы (алюминия с никелем и др.);

немагнитные вещества, магнитная проницаемость которых незна­чительно отличается от магнитной проницаемости пустоты. К ним относятся алюминий, медь, олово, ртуть, серебро, дерево, вода и др.

Ферромагнитные материалы имеют очень важное значение в электротехнике и радиотехнике. Эти материалы (в основном сталь) благодаря большой магнитной проницаемости ; получили широкое применение в различных электромагнитах, электрических генераторах, электродвигателях, трансформаторах, электроизмери­тельных приборах, реле и т. д.

Зависимость между В и Н у ферромагнитных материалов обычно выражается графически в виде так называемой кривой намагничи­вания. Для построения кривой по горизонтальной оси обычно от­кладывают напряженность магнитного поля Н  в а/м, а/см, а по верти­кальной оси откладывают величину магнитной индукции В  в вб/м², вб/м²  или гауссах.

увеличение напряженности Н магнитная индукция В сначала быстро возра­стает, затем в месте изгиба кривой скорость роста В уменьшается и, наконец, за изгибом кривая незначительно поднимается вверх, переходя в прямую линию. Последний участок кривой характери­зует   состояние   магнитного    насыщения    материала.

Из  кривой  намагничивания   видно,   что  отношение    является постоянной величиной; с увеличением H и В магнитная проницаемость уменьшается.

Магнитная проницаемость ферромагнитных тел зависит также от химического состава металла, его предварительной термической и  механической  обработки,   температуры  металла.   Кроме  того, магнитная проницаемость этих тел зависит от их формы и геометри­ческих размеров.

Кривые намагничивания снимаются опытным путем отдельно для каждого материала и каждого сорта этого материала.

Кривая начального намагничивания ( а) и безгисте резисная кривая намагничивания ( б).

Наиб крутой участок КПН (3 )соответствует макс. восприимчивости и связан с необратимыми смещениями доменных границ. В области приближения к насыщению (4 )осн. роль играют процессы вращения M_s к направлению намагничивающего поля. Наконец, участок 5 характеризуется слабым ростом намагниченности и соответствует парапроцессу.

II. При циклическом изменении магн. поля между крайними значениями H₁ и H₂ кривые M(H )сначала несколько изменяются от цикла к циклу (см. Магнитная аккомодация), но постепенно становятся стабильными. Их наз. кривыми цикличного пе-ремагничивания или петлями гистерезиса магнитного. При H₁ = -H₂ петля гистерезиса симметрична, в других случаях - асимметрична. Наиболее симметричная петля гистерезиса наз. предельной и является важной характеристикой магнитных материалов.

III. Безгистерезисная (идеальная) кривая H. изображает зависимость M(H )для таких состояний, к-рые при каждом значении H являются наиб. устойчивыми, т. е. обладают наим. свободной энергией. Эти состояния могут быть получены в результате наложения на пост. поле H перем. магн. поля с убывающей до нуля амплитудой.

IV. Основная (коммутационная) кривая H.- геом. место вершин симметричных петель гистерезиса. Основная и безгистерезисная кривые H., в отличие от КПН, фиксируют только избранные магн. состояния, не показывая действительных процессов H.

Если значения M и H. относятся к одному и тому же элементу объёма, то кривые M(H )не зависят от размера и формы образца и являются кривыми H. данного материала. На практике чаще всего имеют дело не с истинным значением H внутри образца, а с напряжённостью внеш. магн. поля H _е. Кривые М(Н _е )наз. кривым и намагничивания тела и зависят от формы последнего. В простых случаях, зная размагничивающий фактор тела, можно из кривых М(Н _e )получить кривые M(H).

27. Магнитная цепь — последовательность взаимосвязанных магнетиков, по которым проходит магнитный поток.^[1]

При расчётах магнитных цепей используется почти полная формальная аналогия с электрическими цепями.

В схожем математическом аппарате также присутствует закон Ома, правила Кирхгофа и другие термины и закономерности.^[2]

Магнитная цепь и сопутствующий математический аппарат используется для расчётов трансформаторов, электрических машин, магнитных усилителей и т. п

Основным законом, используемым при расчетах магнитных цепей, является закон полного тока.

     (9.1)

     Он формулируется следующим образом: линейный интеграл вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру равен алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром. Если контур интегрирования охватывает катушку с числом витков W, через которую протекает ток I, то алгебраическая сумма токов  , где F - магнитодвижущая сила.

МАГНИТНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ

- характеристика магнитной цепи;М. с. R_m равно отношению магнитодвижущей силы F, действующей в магн. цепи, к созданному в цепи магнитному потоку Ф. М. с. однородного участка магн. цепи может быть вычислено по ф-ле   , где l и S - длина и поперечное сечение участка магн. цепи,   - относит. магнитная проницаемость материала цепи,   - магнитная постоянная. В случае неоднородной магн. цепи (состоящей из однородных последовательных участков с различными l, S,m) её М. с. равно сумме R_m однородных участков. Расчёт 

М. с. по приведённой ф-ле является приближённым, т. к. ф-ла не учитывает "магнитные утечки" (рассеяние магн. потока в окружающем цепь пространстве), неоднородности магн. поля в цепи, нелинейную зависимость М. с. от поля. В перем. магн. поле М. с.- комплексная величина, Т. к. в этом случае m зависит от частоты эл.-магн. колебаний. Единицей М. с. в Международной системе единиц служит ампер (или ампер-виток) на вебер (А/Вб), в СГС системе единиц- гильберт на максвелл (Гб/Мкс);