Вопрос 36. Количество теплоты(q)- энергия, переносимая от одной системы к другой только за счёт разницы в температурах этих систем.

Количество теплоты зависит от:

• Массы тела m

• Изменения температур

• Рода вещества

Удельная теплоёмкость (с)- это количество теплоты, которое получает или отдаёт тело массой 1 кг при изменении его температуры на 1 К.

для нагревания

- для плавления

для парообразования

Закон сохранения энергии:

Если тела образуют замкнутую систему и между ними происходит только теплообмен, то алгебраическая сумма полученных и отданных энергий равна нулю:

Вопрос 37. Первый закон термодинамики- обмен энергией между термодинамической системой и окружающими телами в результате теплообмена и совершаемой работы.

Первый закон термодинамики: Количество теплоты, получаемое системой идёт на изменение её внутренней энергии и совершение работы над внешними телами.

В изохорном процессе (V=const) газ работы не совершает А=0.

В изобарном процессе (p=const)

В изотермическом процессе температура газа не изменяется U=0

Адиабатический процесс- процесс протекающий в отсутствие теплообмена с окружающими телами Q=0;

Вопрос 38.

Вопрос 39. Адиабатический, или адиабатный процесс — термодинамический процесс, при котором система не обменивается тепловой энергией с окружающим пространством.

При адиабатном сжатии идеального газа, его температура возрастает, а при расширении- убывает.

Вопрос 40. Обратимыми процессами называют процессы перехода системы из одного равновесного состояния в другое, которые можно провести в обратном направлении через ту же последовательность промежуточных равновесных состояний. При этом сама система и окружающие тела возвращаются к исходному состоянию. Процессы, в ходе которых система все время остается в состоянии равновесия, называются квазистатическими.

Первый закон термодинамики не устанавливает направление тепловых процессов. Однако, как показывает опыт, многие тепловые процессы могут протекать только в одном направлении. Такие процессы называются необратимыми. Например, при тепловом контакте двух тел с разными температурами тепловой поток всегда направлен от более теплого тела к более холодному. Никогда не наблюдается самопроизвольный процесс передачи тепла от тела с низкой температурой к телу с более высокой температурой. Следовательно, процесс теплообмена при конечной разности температур является необратимым.

Вопрос 41. Диффузия в природе является односторонним, а тем самым и необратимым процессом. Смесь газов, сколько бы мы не ждали, не разделится на исходные компоненты.

В результате теплообмена энергия передаётся сама собой всегда отела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой. Теплообмен всегда сопровождается выравниванием температур.

Вопрос 42. Второе начало термодинамики (общая формулировка): В замкнутой и теплоизолированной системе могут происходить только такие процессы, при которых система самопроизвольно переходит из менее вероятного в более вероятное состояние.

Использую процессы, запрещаемые вторым началом термодинамики, можно было бы создать двигатель, совершающий работу за счет тепла, получаемого от такого, например, практически неисчерпаемого источника энергии, как океан. Практически такой двигатель был бы равнозначен вечному двигателю. Поэтому второе начало иногда формулируется следующим образом: невозможен перпетуум мобиле второго рода, т.е. такой периодически действующий двигатель, который получал бы тепло от одного резервуара и превращал это тепло полностью в работу.

Вопрос 43. Идеальная тепловая машина — машина, в которой произведённая работа и разница между количеством подведённого и отведённого тепла равны. Работа идеальной тепловой машины описывается циклом Карно.

При работе часть тепла Q1 передается от нагревателя к рабочему телу, а затем часть энергии Q2 передается холодильнику, который охлаждает машину. КПД тепловой машины считается по формуле ((Q1-Q2)/Q1)х100.

Цикл Карно — идеальный термодинамический цикл. Тепловая машина Карно, работающая по этому циклу, обладает максимальным КПД из всех машин, у которых максимальная и минимальная температуры осуществляемого цикла совпадают соответственно с максимальной и минимальной температурами цикла Карно. Состоит из 2 адиабатических и 2 изотермических процессов.

Цикл Карно назван в честь французского военного инженера Сади Карно, который впервые его исследовал в 1824 году.

Одним из важных свойств цикла Карно является его обратимость: он может быть проведён как в прямом, так и в обратном направлении, при этом энтропия адиабатически изолированной (без теплообмена с окружающей средой) системы не меняется.