
- •Глава 2
- •2.1. Статика атмосферы
- •2.3. Барометрические формулы
- •2.4. Модели атмосферы
- •2.5. Барическая ступень
- •2.6. Геопотенциал. Абсолютная и относительная высота
- •2.7. Изменчивость атмосферного давления
- •2.8. Формы барического рельефа
- •2.9. Зональность в распределении атмосферного давления. Центры действия атмосферы
Глава 2
АТМОСФЕРНОЕ ДАВЛЕНИЕ
2.1. Статика атмосферы
Силы, действующие в атмосфере. Раздел метеорологии, изучающий закономерности строения атмосферы при отсутствии движения ее относительно поверхности Земли называется статикой атмосферы.
Силы, действующие на атмосферу и в атмосфере делятся на массовые и поверхностные.
К массовым силам относятся сила тяжести и отклоняющая сила вращения Земли (кориолисова сила). Эти силы действуют на каждую частицу атмосферы.
К поверхностным силам относятся силы трения и давления.
Сила трения и отклоняющая сила вращения Земли действуют только при движении атмосферы относительно ее поверхности или при движении одних слоев атмосферы относительно других.
Силы тяжести и давления действуют в атмосфере и в состоянии ее покоя. Рассмотрим эти силы.
Сила
тяжести.
Любое тело притягивается к Земле с силой
,
равной произведению его массы т
на
ускорение свободного давления
:
. (2.1)
Эта сила называется силой тяжести. Для объема воздуха с единичной массой сила тяжести равна ускорению свободного падения.
Ускорение
свободного падения для каждой частицы
атмосферы является результирующей
ускорения гравитационного притяжения
и центробежного ускорения
:
.
(2.2)
Центробежная сила возникает в результате суточного вращения Земли и атмосферы. Она направлена перпендикулярно оси вращения Земли.
Направление действия силы тяжести называется истинной вертикалью, а поверхность, в каждой точке которой сила тяжести перпендикулярна к ней, уровенной.
Из-за сплюснутой формы Земли за уровенные поверхности приняты эллипсоиды вращения. Для данной формы Земли ускорение свободного падения в зависимости от широты и расстояния до центра Земли в приближенной форме определяется из выражения:
g(z,φ) = go · (1 – a1·cos2φ)·(1 – a2·z1), (2.3)
где: g(z,φ) = 9.81 м/с2;
a1 = 0,0026; а2 = 3.14 107м-1;
z1 – высота над уровнем моря;
φ – широта места.
2.2. Основное уравнение статики
Основное уравнение статики определяет изменение давления с высотой. Для вывода основного уравнения статики рассмотрим неподвижную атмосферу. Выделим объем воздуха с единичными горизонтальными основаниями и рассмотрим силы, действующие на него (см. рис. 2.1).
Рис.2.1. Силы, действующие на единичный объем воздуха
Спроецируем силы, действующие на выделенный объем, на ось z. В результате получим:
p – (р + dp) – Р = 0, (2.4)
где: р – давление воздуха на уровне z,
Р – вес выделенного объема воздуха. Определяется по формуле:
Р
=
(2.5)
Раскроем скобки и после сокращения одинаковых членов получим:
– dp = Р (2.6)
Подставив в (2.6) выражение (2.5) и произведя преобразования, получим основное уравнение статики:
. (2.8)
Это уравнение физически выражает собой равновесие двух сил – градиента давления и силы тяжести. Данное выражение является одним из важнейших уравнений метеорологии.
Следствия из основного уравнения статики:
давление с высотой всегда убывает;
давление воздуха на любом уровне равно массе столба воздуха единичного сечения высотой от данного уровня до границы атмосферы;
в закрытых помещениях (но не герметизированных) давление на всех уровнях не отличается от давления в окружающем пространстве;
при подъеме на одну и ту же высоту падение давления тем больше, чем больше плотность, которая зависит от температуры. В холодной воздушной массе давление с высотой понижается быстрее. В холодной воздушной массе на высоте преобладает низкое давление.