
- •1.1 Уравнение равновесия жидкости в общем виде:
- •1.2 Гидравлические машины гидростатического действия
- •1.4 Основное уравнение гидростатики
- •1.5 Давление жидкости на плоскую наклонную стенку
- •1.6 Коэффициент температурного расширения.
- •1.7 Коэффициент объемного сжатия.
- •1.8 Закон Архимеда.
- •1.9 Приборы для измерения давления
- •1.10 Абсолютное и манометрическое давление.
- •1.11 Вязкость жидкости
- •2.1 Распределение скоростей и потери давления при ламинарном движении жидкости в трубах
- •2.2 Уравнение Бернулли для потока жидкости
- •2.3 Истечение жидкости через насадки
- •2.4 Уравнение неразрывности потока
- •2.5 Общие потери давления
- •2.6 Гидравлический удар в трубах.
- •2.7 Основы расчёты в трубопроводах при равномерной раздаче расхода по пути.
- •2.8. Основные формулы для гидравлического расчёта трубопровода.
- •2.9 Частные виды местных сопротивлений
- •2.10 Потери давления в местных сопротивлениях
- •2.11 Истечение жидкости через большое отверстие
- •2.12 Уравнение Бернулли для элементарной струйки
- •2.13 Определение потерь давления по длине
- •2.13 Геометрический смысл ур-ия Бернулли.
- •2.14 Истечение жидкости через малое отверстие в тонкой стенке при постоянном давлении
- •2.17 Гидравлические элементы потока
- •2.18 Основы расчеты простых коротких и длинных трубопроводов
- •2.19 Истечение жидкости из малого отверстия в тонкой стенке при переменном напоре.
- •2.20 Параллельное соединение трубопроводов
- •2.21 Гидротранспорт
- •2.22 Два режима движения жидкости
- •2.23 Последовательное соединение трубопроводов
- •2.24 Энергетический смысл уравнений Бернулли
- •2.25 Основные формулы гидравлического расчета трубопроводов.
- •3.1 Распределине скоростей по сечению потока в жидкости в открытых руслах(ф-ла базена)
- •3.2.Гидравлически наивыгоднейшее сечение канала
- •3.3 Виды движения воды в грунтах
- •3.4 Классификация водосливов
- •3.5 Гидравлический расчет каналов
- •3.6 Водослив с тонкой стенкой
- •3.7 Формулы для определения коэф. Шези
- •3.10 Водосливы практического профиля
- •3.11 Водослив с широким порогом
- •3.12 Закон фильтрации
- •3.13 Особенности движения жидкости в открытых руслах. Расчетная формула
1.6 Коэффициент температурного расширения.
Сжимаемость или расширение жидкости – это ее способность изменять объем при изменении действующих на нее давления или температуры. Это свойство характеризуется коэффициентом температурного расширения βt и объемного сжатия βр .
Коэффициент температурного расширения βt представляет собой число, которое определяет приращение единицы объема жидкости при повышении ее температуры на 1̊ С: βt = (∆V)/V*∆t =(V2-V1)/V1(t2-t1). Объем воды(в отличие от объема других тел) при нагревании от 0 до 4 ̊С уменьшается, так как при этой температуре она имеет наибольшие плотность и удельный вес. Если продолжать нагрев, то объем воды будет увеличиваться. Коэффициент βt воды при нагревании от 0 до 50 ̊С увеличивается с возрастанием давления, при дальнейшем повышении температуры и давления он уменьшается.
1.7 Коэффициент объемного сжатия.
Сжимаемость или расширение жидкости – это ее способность изменять объем при изменении действующих на нее давления или температуры. Это свойство характеризуется коэффициентом температурного расширения βt и объемного сжатия βр .
Капельные жидкости, характеризуются очень малой сжимаемостью. Коэффициент объемного сжатия βр выражает относительное сокращение объема жидкости при увеличении действующего на нее давления р, т.е.: βр = - (∆V)/V*∆t= V1-V2/ (р2-р1)*V1=(1/ρ)*(∆ρ/∆р).
При изменении давления от 0,1 до 50 МПа коэффициент объемного сжатия воды практически остается одинаковым. В связи с этим, при решении многих задач сжимаемостью жидкости обычно пренебрегают.
1.8 Закон Архимеда.
Закон Архимеда — это закон статики жидкостей и газов, согласно которому на тело, погруженное в жидкость (или газ), действует выталкивающая сила (сила Архимеда), равная весу вытесненной этим телом жидкости (или газа).
F
A
= ρgV,
где ρ — плотность жидкости (газа),
g — ускорение свободного падения,
V — объем погруженного тела (или объем той части тела, которую погрузили в жидкость (или газ)).
Архимедова сила направлена всегда противоположно силе тяжести. Она равна нулю, если погруженное в жидкость тело плотно, всем основанием прижато ко дну.
Следует помнить, что в состоянии невесомости закон Архимеда не работает.
Условия плавания тел в жидкостях и газах.
Fт — сила тяжести, FА — сила Архимеда.
Fт = FА — тело плавает в жидкости или газе,
Fт > FА — тело тонет,
Fт < FА — тело всплывает до тех пор, пока не начнет плавать.
ρt — плотность тела, ρs — плотность среды, в которую погрузили тело.
ρt = ρs — тело плавает в жидкости или газе,
ρt > ρs — тело тонет,
ρt < ρs — тело всплывает до тех пор, пока не начнет плавать.
1.9 Приборы для измерения давления
Существует два основных типа приборов для измерения давления в жидкости.
К приборам первого типа можно отнести пьезометры. Они представляют собой вертикальную трубку, обычно прозрачную. Если, например, нужно измерить давление в точке a, то достаточно подсоединить эту трубку к стенке сосуда так чтобы её конец находился на поверхности равного давления, проходящей через эту точку. В пьезометре установится уровень жидкости, пропорциональный давлению в т. a. Абсолютное давление в этой точке будет
С другой стороны, это же давление можно представить как
Отсюда
Величина
называется пьезометрической высотой.
По её величине судят о величине давления.
Если
абсолютное давление меньше атмосферного
, то в жидкости имеет место разрежение,
или вакуум. Такое давление называют
вакуумметрическим давлением
, а высоту в пьезометре называют
вакуумметрической высотой
. Эти величины соответственно равны:
и
Ко второму типу приборов относятся манометры, которые имеют большое разнообразие по типам размерам и характеристикам. Однако принципиально все эти приборы состоят из чувствительного элемента, который меняет свою форму под воздействием давления, и, связанного с этим элементом, передаточного механизма и регистрирующего прибора (индикатора).
Подсоединять манометры для измерения давления в определённой точке надо также как пьезометры, на уровне поверхности равного с выбранной точкой, давления. Например, под действием давления гибкий чувствительный элемент – мембрана изгибается. Размер этого отклонения пропорционален величине измеряемого давления. Вместе с мембраной отклоняется жёстко соединённая с ней стрелка, которая перемещается вдоль шкалы. Такой прибор отличается небольшим отклонением регистрирующего элемента – стрелки, следовательно, точность измерения большой быть не может. Общим недостатком таких приборов является малое исходное отклонение чувствительного элемента – мембраны.