9.4. Билинейное z-преобразование.

Принцип преобразования. При стандартном z-преобразовании передаточной функции используется замена переменной вида:

z = exp(-pt), (9.4.1)

где t - шаг дискретизации данных, p – комплексная переменная, р = +j.

Уравнение (9.4.1) можно записать в виде ln z = -pt и разложить ln z в ряд:

ln z = -2[(1-z)/(1+z)+(1-z)³/(3(1-z)³)+ ....], z > 0.

Первый член этого разложения и представляет собой билинейное z- преобразование:

p = (2/t)(1-z)/(1+z). (9.4.2)

По сути, оно представляет собой отображение точек комплексной p-плоскости в точки комплексной z-плоскости, и наоборот. В общем виде:

p = (1-z)/(1+z), (9.4.3)

z = (-p)/(+p). (9.4.4)

Значение множителя  не меняет формы преобразования, в связи с чем обычно принимают  = 1. Подставим p = j в (9.4.4) и выразим z в показательной форме:

z = r exp(j()), r = |z| = 1.

() = 2 arctg(/),_­

В частности:

= 0, z = exp(j0) = 1,

= , z = exp( j) = -1

Рис. 9.4.1.

При изменении  от -  до  фазовый угол () монотонно изменяется от - до  (см. рис. 9.4.1), т.е. мнимая ось p-плоскости (p = j, - <  < ) отображается в единичную окружность z-плоскости, правая половина s-плоскости – внутрь единичной окружности, а левая половина с полюсами устойчивых аналоговых фильтров – снаружи единичной окружности.

Деформация частотной шкалы. Реальное отображение передаточных функций фильтров является непрерывным (в силу своей физической сущности) и для упрощения дальнейших расчетов обычно задается в аналитической форме в комплексной р-плоскости по частотному аргументу ω от - до +. При билинейном z-преобразовании происходит нелинейное искажение шкалы частот: полный частотный диапазон от - до  непрерывных функций в р-плоскости сжимается до главного частотного диапазона от -/t до /t дискретных функций в z-плоскости. При задании уравнений непрерывных передаточных функций в частотной области это должно сопровождаться соответствующей обратной деформацией частотной шкалы, которая будет скомпенсирована при билинейном z-преобразовании. Подставляя в (9.4.2) z = exp(-jt) и умножая числитель и знаменатель правой части полученного уравнения на exp(jt/2), получим:

p = (2/t)[exp(jt/2)-exp(-jt/2)] / [exp(jt/2)+exp(-jt/2)],

p = (2/t) th(jt/2). (9.4.5)

Обозначим новую шкалу частот в р-области через индекс _д (деформированная) и, полагая p = j_д, с учетом тождества th(x) = - jtg(jx), получаем:

_д = (2/t) tg(t/2) = tg(t/2), -/t<</t. (9.4.6)

Рис. 9.4.2. Деформация частоты.

Выражение (9.4.6) позволяет осуществлять переход от фактических частот  главного частотного диапазона, которым должен соответствовать оператор РЦФ, к деформированным частотам _д комплексной p-плоскости, на которой можно задавать требуемую форму передаточной функции проектируемого фильтра, при этом аппроксимация передаточных функций, учитывая область существования  от - до может производиться многочленами и рациональными функциями. Связь частот приведена на рис. 9.4.2 (в начальной части пространства деформированных частот).