12. Определение положения внк по данным импульсного нейтрон-нейтронного метода.

В осадочных горных породах нефтяных и газовых месторождений величина , среднее время жизни тепловых нейтронов, определяется главным образом содержанием хлора, связан­ным с присутствием в них минерализованных пластовых вод. На этом, как и для стационарных нейтронных методов, основывается широко используемая в практике возможность расчленения по данным ИННМ коллекторов по водонефтеносности. Водоносные коллекторы, характеризующиеся пониженными по сравнению с нефтеносными участками разреза такой же пористости значениями , отмечаются на кривых ИННМ резким снижением регистрируемой плотности тепловых нейтронов. Снижение тем больше, чем при большем вре­мени задержки t измеряется величина п, распределение тепловых нейтронов.

Пример отбивки ВНК по кривым ИННМ с разными задержками t. 1-песчаник нефтеносный, 2-песчаник водоносный.

13. Интерпретация диаграмм индукционного метода.

Диаграммы индукционных зондов записываются в масштабе кажущихся электропроводностей σ_к мСим/м в линейном масштабе. Поэтому последовательность обработки диаграмм индукционного метода осуществляется по следующим схемам:

σ_к σ_к1р_к1р_к2р_к

σ_кр_к р_к1р_к2р_к

В соответствии с первой схемой обработка диаграмм индукционного метода осуществляется в следующем порядке.

1. После выделения границ пластов снимают существенные значения, характеризующие пласты σ_кmax —или σ_кmin

2.Вносят поправку за влияние скважины Для этого определяют вклад скважины в общем сигнале по формуле σ_с = В_сσ_р = В_с (1000/р_р)

[мСим/м]. Эта поправка вычитается из σ_к, σ_к1= σ_к-σ_с Геометрический фактор скважины В_с определяют в зависи­мости от типа зонда по кривым В_с =f(d_c, е) (пример для зонда 6 Ф 1 на рис.). Здесь  — эксцентриситет размещения зонда в сква­жине, численно равный расстоянию между осями прибора и скважины, отнесенному к радиусу скважины, т.е.  = (d_c - d_n)/d_с.

Рис. Зависимость геометрического фактора скважины от ее диаметра и эксцентриситета (шифр кривых) для зонда 6Ф1

3. Следующим преобразованием является переход от электропроводности σ_к1 к кажущемуся сопротивлению р_к1. Для этого шкала σ_к1 трансформируется в гиперболическую шкалу р_к1 с учетом скин-эффекта (отклонения от закона обратной величины 1/σ_к). Эта поправка зависит от вида приме­няемого зонда (рис.).

Рис. 29. Зависимость o_k = f(P_K) для учета влияния скин-эффекта, для разных зондов.

4. Последний шаг обработки — это введение поправки за влияние толщины пласта h и удельного сопротивления вмещающих пород р_вм. Номограммы, позволяющие приводить показания к условию бесконечной толщины пласта, весьма разнообразны, но содержат всегда набор искомого р_к2, исправляемого р_к1 и влияющих параметров h и р_вм .

Рис. Пример построения шкалы р_к по шкале σ_к с учетом скин-эффекта.

Пример номограмм этого типа для зонда 6 Ф 1 приведен на рис.

Рис. Номограмма для введения поправки за влияние вмещающих пород в пока­зания зонда 6Ф1: а - р_вм = 2 Ом-м; б - р_вм = 20 Ом-м

Вторая схема обработки диаграмм используется для индукционных зондов серии Э. Здесь этапы перехода oт σ_к к р_к и введение поправки за влияние скважины меняются местами. Вклад скважины учитывается с помощью поправки k_d = p_к1/p_к = f(p_к/p_р,d,). Для исключения сильного влияния эксцентриситета номограммы такого типа даются для слу­чая, когда зонд лежит на стенке скважины и когда р_к регистрируется со стандартным отклонителем.