- •Физика конденсированного состояния
- •Часть II физика диэлектриков
- •Лабораторная работа № 1 Исследование молекулярных центров с водородной связью, изолированных в матрице ионных кристаллов
- •Введение
- •Классификация водородных связей
- •Методика измерения ик-спектров
- •Вопросы и задания
- •Литература
- •Положение, интенсивность и полуширина f-полосы
- •Порядок выполнения работы
- •Описание установки
- •Задания
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Экспериментальная установка
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •644077, Г. Омск-77, пр. Мира, 55а, госуниверситет
Положение, интенсивность и полуширина f-полосы
В спектре оптического поглощения F-центры регистрируются по соответствующей полосе поглощения (рис. 3). Полоса поглощения F-центров (F-полоса) характеризуется интенсивностью (коэффициент поглощения, см–1), положением в спектре (частота в эВ или длина волны λmax в нм) и полушириной (Н, в эВ).
Исходя из классической теории дисперсии и поглощения, Смакула [1] получил следующую формулу для описания полосы поглощения осциллятора:
,
где К – коэффициент поглощения; – концентрация затухающих осцилляторов (в данном случае F-центров); с – скорость света в вакууме; ε0 – диэлектрическая постоянная вакуума; е и m – заряд и масса электрона; n – показатель преломления кристалла; Н – полуширина полосы поглощения; – логарифмический декремент затухания осциллятора; v0 и v – собственная и текущая частота электромагнитных колебаний. Соотношение позволяет судить о форме спектральной полосы поглощения и позволяет оптическим путем определять число поглощающих осцилляторов в единице объема , поэтому оно лежит в основе количественного абсорбционного спектрального анализа.
Как правило, в поглощении участвуют не все осцилляторы. Доля участвующих в поглощении осцилляторов учитывается числом, называемым «силой осциллятора»: . После введения f в соотношение получаем формулу, обычно используемую для определения концентрации поглощающих центров:
.
Если коэффициент поглощения в максимуме полосы поглощения (К) измеряется в см–1, Н – в эВ, то формула принимает вид:
.
Для ряда ионных кристаллов сила осциллятора f для F-полосы и показатель преломления приведены в таблице 3.
Таблица 3
|
LiF |
NaF |
NaCl |
KCl |
KBr |
KI |
n |
1,42 |
1,34 |
1,56 |
1,49 |
1,66 |
1,65 |
f |
0,55 |
0,57 |
0,58 |
0,57 |
0,51 |
0,55 |
Порядок выполнения работы
1. Получить исследуемые кристаллы у преподавателя или лаборанта.
2. Измерить толщину кристаллической пластинки.
3. Подготовить спектрофотометр СФ-26 к работе согласно описанию.
4. Установить образец в кристаллодержатель и провести измерения спектра поглощения K = K(λ) в диапазоне 200–1100 нм с интервалом 10 нм.
При расчетах функции K = K(λ) необходимо использовать закон Буггера-Ламберта:
J = J0 exp(– kx),
где J0 и J – интенсивности падающего и прошедшего через образец монохроматических световых потоков; х – толщина поглощающего слоя. Величина
T = J / J0 · 100%
называется пропусканием, величина
OD = ln (J0 / J)
называется оптической плотностью.
5. После облучения образца на гамма-установке «Исследователь» в течение 30 мин снова провести измерение спектра поглощения в диапазоне 200–1100 нм с интервалом 5 нм и занести данные измерений в таблицу 4.
Таблица 4
Экспериментальные данные
λ, нм |
200 |
205 |
210 |
215 |
220 |
и т.д. |
ν, эВ |
6,1725 |
6,022 |
5,878 |
5,742 |
5,611 |
|
К, см-1 |
|
|
|
|
|
|
6. На основе данных таблицы 4 построить спектры поглощения K = K(λ) и K = K(v).
7. Положение полос поглощения электронных центров окраски в ЩГК описывается модифицированным соотношением Моллво-Айви:
v01 · d · xm = C01 (эВ·А2),
где d – расстояние между ближайшими ионами кристалла; х – электроотрицательность по Полингу; m – параметр; С01 – постоянная, следующая из модели бесконечно глубокой ямы, локализовавшей электрон, равная 27,33 эВ·А2. Используя формулу и данные таблицы 5, идентифицировать в измеренном спектре F-полосу.
Таблица 5
Кристалл |
LiF |
NaF |
NaCl |
KCl |
KBr |
KI |
d, A |
2,014 |
2,31 |
2,82 |
3,15 |
3,30 |
3,53 |
x |
4 |
4 |
3 |
3 |
2,8 |
2,5 |
m |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
8. Определить интенсивность (Кмакс) и полуширину (Н, эВ) F-полосы.
9. По формуле рассчитать концентрацию F-центров.
10. Рассчитать поглощенную дозу гамма-излучения по формуле
D = J · t,
где J = 110 рад/с (1 рад = 100 эрг/г).
11. Пользуясь полученным значением концентрации F-центров и формулой , определить энергию (эВ), затрачиваемую на накопление одного F-центра.
Вопросы и задания
Какие дефекты называются радиационными?
Дать определение электронных и дырочных центров окраски.
В чем заключается различие между H – и Vk – центрами?
4. Как определяется концентрация радиационных дефектов по спектрам поглощения?
Литература
Поль Р.В. Оптика и атомная физика. – М.: Наука, 1966. – Гл. 12, 13, 18.
Киттель Ч. Введение в физику твердого тела. – М.: Наука, 1978. – Гл. 19.
Пикаев А.К. Современная радиационная химия. Твердое тело и полимеры. Прикладные аспекты. – М.: Наука, 1987. – 448 с.
Лабораторная работа № 3
Тарировка пьезоэлектрического детектора
Цель работы: ознакомиться с методом тарировки пьезоэлектрических датчиков и провести тарировку пьезодетектора на основе пьезокерамики ЦТС-19.
Принадлежности: металлический столик с укрепленными на нем держателем пьезоэлемента, стойкой, рычагом передачи давления на пьезоэлемент, маятником, угломерным инструментом; кабель, осциллограф С8-12, С8-13.
Введение
Появление поляризации в диэлектрике под действием механических напряжений называется прямым пьезоэффектом. Кроме прямого пьезоэффекта существует и обратный. Он заключается в том, что при наложении внешнего электрического поля кристалл несколько сжимается или расширяется. Пьезоэффект наблюдается во всех нецентросимметричных кристаллах. Под действием механических напряжений происходит смещение заряженных частиц и таким образом возникает дипольный момент. Смещение частиц в кристаллах с центром симметрии не приводит к появлению поляризованного состояния, так как в этом случае в силу наличия центра симметрии происходит электрическая компенсация моментов, образованных за счет смещения положительно и отрицательно заряженных частиц.
Рассмотрим механизм возникновения пьезополяризации на примере кварца. На рис. 1 изображена гексагональная элементарная ячейка SiO2, в которой имеет место чередование положительных и отрицательных ионов. В отсутствии внешних напряжений дипольный момент ячейки равен нулю. Пусть под действием механического напряжения элементарная ячейка растягивается (рис. 1, б). Такая деформация приводит к появлению дипольного момента P = qΔa, где q – заряд ионов, a – величина растяжения ячейки, при сжатии ячейки знак дипольного момента меняется: P = – qΔa. Если одноосное напряжение, например напряжение растяжения, приложено к кристаллу кварца вдоль одной из осей второго порядка, то величина дипольного момента определяется соотношением
P = dσ,
где d – так называемый пьезоэлектрический модуль.
В общем случае напряженное состояние характеризуется тензором второго ранга с девятью компонентами. Экспериментально установлено, что, когда произвольное напряжение действует на нецентросимметричный кристалл, каждая компонента поляризации Pi линейно связана со всеми компонентами тензора напряжений σij:
.
Аналогичные уравнения можно написать для P2 и P3. Таким образом, в общем виде
Pi = dijk σjk ,
где dijk – тензор пьезоэлектрических модулей (тензор третьего ранга).
Кроме кварца пьезоэлектрическими свойствами обладают такие широко используемые в технике кристаллы, как КДР – дигидрофосфат калия (KH2PO4), АДР – дигидрофосфат аммония (NH4H2PO4), а также различные виды пьезокерамики. Пьезоэлектрики находят применение в качестве мощных излучателей и чувствительных приемников ультразвука, стабилизаторов частоты, электрических фильтров высоких и низких частот, трансформаторов напряжений и тока.
Протарировать пьезоэлекрический датчик – значит поставить показания пьезодетектора в соответствие с давлением в абсолютных единицах. Необходимость измерения давления в широком диапазоне частот возникла в связи с возрастанием роли акустических методов исследования твердых тел и все возрастающим применением акустических методов в технике. В области высоких частот величина механических смещений столь мала, что их непосредственное измерение затруднено. Поэтому обычно используются различные косвенные методы измерения давления.
В данной работе тарировка осуществляется методом нормированного давления с помощью математического маятника. Движение математического маятника описывается гармонической функцией, позволяющей рассчитать величину силы, действующей на точку подвеса нити маятника. Величина силы, действующей на точку подвеса, когда маятник находится в крайнем положении и в нижней точке траектории движения, рассчитывается следующим образом (рис. 2):
F1 = f cos α = P cosα · cosα = mg cos2α , P = mg. (4)
Потенциальная энергия рассчитывается по формуле
W = mgh = mg (L – L cosα ). (5)
С огласно рис. 3.
, (6)
где mg – вес маятника, – центробежная сила.
Из закона сохранения энергии можно записать следующее выражение:
V2 = 2gh . (7)
Величина изменения давления, действующего на пьезоэлемент, определяется как
ΔF = F2 – F1. (8)
Для численного определения пьезомодуля необходимо учесть величину электрической емкости пьезоэлемента и токосъемного кабеля.
Расчет пьезомодуля ведется по формуле:
, (9)
где С – значение электрической емкости кабеля и пьезоэлемента; U – величина электрического напряжения на электродах пьезоэлемента; ΔF – величина силы, действующей на пьезоэлемент; d – пьезомодуль пьезоэлемента.