- •17.Производная разрывной функции и дельта-функции.
- •18.Решение статической задачи с непрерывно распределённой силой.
- •19.Функция Грина статической задачи для струны с (гу)1.
- •21.Различные формы записи общего решения некоторых оду.
- •20.Простейшие статические задачи для струны в упругой среде.
- •22.Статическая задача для струны в упругой среде с точечной силой.
- •23.Статическая задача для струны в упругой среде с непрерывно распределённой силой.
- •24. Метод разделения переменных для волнового уравнения колебаний и уравнения теплопроводности.
- •25. Простейшая задача Штурма-Лиувилля с (гу)1.
- •30.Элементарные решения учп и смешанная задача с простейшими ну.
- •31.Решение зшл с периодическими (гу) в экспоненциальной форме.
- •40.Метод ортогонализации Грама-Шмидта, специальные полиномы
- •58. Сведение задачи Штурма-Лиувилля к интегральному ур-ию
- •62. Итерированные ядра и их спектры
- •64. Собственные значения итерированного ядра и исходного ядра
- •59. Простейшие свойства сиу
- •60. Конечность спектра симметричного интегрального уравнения с вырожденным ядром
- •61. Вырожденность ядра с конечным спектром
- •63. Корни n-ой степени из комплексного числа и их свойства
40.Метод ортогонализации Грама-Шмидта, специальные полиномы
Пуст имеется любая система лин независ функций :f1(x), f2(x), f3(x), ….
На первой шаге построим функцию
1(x) = f1(x); | 1>=| f1>; | >= | >; < | >= =1;
Нормированную функцию построили.
На 2 шаге :
| 2>=| f2> - | >< | >; < | > = < | > - < | >< | > =0;
Построили вторую функцию ортогональную первой. Осталось нормировать ее:
| >= | >; < | >=0; =1;
На 3 шаге построим вектор 3 :
| 3>=| > - | >< | > - | >< | > ;
< | 3>=< | > - < | > - 0 = 0;
< | 3>=< | > - 0 - < | > = 0
Вектор 3 ортогонален как 1 так и 2 . Остается его только нормировать :
>= | >.
<f|f> - условие существования
< - условие квадратичной интегрирующей функции
[a,b] |
|
название |
условие ортонормир-ти |
[-1,1] |
1 |
Полином Лежандра |
=δnm |
[-1,1] |
|
Чебышева 1-ого рода |
=δnm |
[-1,1] |
|
Чебышева2 рода |
=δnm |
[0, ] |
|
Лагерра |
=δnm |
[ , ] |
|
Эрмита |
=…δnm |
57. Ф-ия Грина неоднородной КЗ для эрмитова оператора
Вранскиант рассм. решений однородн. ур-ния удовлетворяет решению:
Свойства:
1)Ф-ия Грина непрерывна в основном квадрате, в том числе на диагонали y=x
2)
Производная ф-ии Грина непрерывна в каждом из 2-х основных треугольников
3) - скачок ф-ии на диагонали
4)
5)
58. Сведение задачи Штурма-Лиувилля к интегральному ур-ию
(1)
Решение этой задачи может быть записана в след виде:
;
Т.о. задача (1) эквивалентна
вещественна, симметрична, непрерывна в осн. квадрате
62. Итерированные ядра и их спектры
Ф-ия f(x) есть результат действия некоторого оператора на ф-ию т.е. (
Тогда ур-ие можно записать: - инт-ый оператор
- диф-ый оператор
- симметричная и вещественная ф-ия, которая явл ядром
- ядро оператора
- инт-ые операторы с симметричными ядрами
…
64. Собственные значения итерированного ядра и исходного ядра
Пусть есть СЗ итерированного ядра , а соотв собственная ф-ция есть ψ(х). Пусть - корни из числа . Построим тогда следующие ф-ии:
- СФ с ядром K
Т.о., по крайней мере один вещественный корень n-ой степени из числа явл СЗ симметричного инт-го ур-ия с ядром
59. Простейшие свойства сиу
(1)
-вещественна, симметрична
– ядро интегрального ур-ия (считается непрерывной ф-ей)
Свойства :
1.(теорема Петровский): симметричное инт-ое ур-ие (1) с непрерывным ядром имеет по крайней мере одно не тривиальное решение
2. если явл решением ур-ия (1), то ф-ия также явл решением этого ур-ия, где С=const
;
3. Вместе с ф-циями решением будет лин комбинация
4:собственные ф-ии, принадлежащие разным собственным значениям ортогональны
В правых частях обнаружится:
В левых частях:
Если
5. собственные значения симметричных инт-ых ур-ий вещественны
Предположим что СЗ λ –комплексны, тогда
Если ест решение с разными СЗ
6.СФ симметрич интегральных ур-ний могут быть выбраны вещественными
- вещественная ф-ция
7.
Система СФ может быть выбрано ортонормированной
- неравенство Бесселя
8. на всяком отрезке содержится не более чем конечное число СЗ
Предположим что имеется бесконечное количество СЗ, т е
Докажем от обратного:
…
…
Все ф-ции можно нормировать
9. кратность вырождения любого СЗ симметрично и конечно