60. Зависимость сопротивления металлов от t°

R также зав от t°. Коэффициент пропорциональности этой зависимости является t°-ый коэффициент удельного R. Он характ-ся относит изменением R при изменении t° на 1°. Удельное R Ме опред-ся 2 факторами: рассеянием на дефектах и рассеянием на колебаниях атомов решетки: .

Удельное R Me определяется концентрацией и их подвижностью. В относительно узком t°-ом диапазоне зависимость U от t° линейна: . С t° R. При t°, близких к абсолютному 0, R многих Me падает до 0. Это явление – сверхпроводимость. В сверхпроводниках , получив импульс со стороны поля будут двигаться по инерции, не встречая R со стороны атомов. Явление сверхпроводимости наблюдается у Me с кол-вом валентных от 2 до 5. Значение t° перехода в сверхпроводимое состояние зав от типа кристаллической стр-ры. Сверхпроводимость обусловлена образованием связанных электронных пар с пониженной Е. эти пары обладают сверхтекучестью, т.е. движутся без трения об узлы кристаллической решетки.

61. Работа выхода. Контактная разность потенциалов.

В Ме имеется большое кол-во своб е, кот под дейст каких-либо причин покидают пов-ть Ме на ней образ-ся «+» Z, под действ кот е возвращ-ся. В рез таких вылетов около пов-ти образ-ся е-нное облако, а пов-ть заряж-ся положит-но. Такой конденсатор препятствует вылету . чтобы удалить из Ме надо затратить А и наим А – работа выхода. A=e [эВ].

1 [эВ] – Е, которую приобретает 1 , пройдя разность потенциалов в 1 В. численно равна Z : 1эВ=1,6*10-19Дж. Если 2 различных Ме привести в контакт между ними возникнет некоторая разность потенциалов – контактная разность потенциалов (не зав от формы и р-ров Ме, а опред-ся химич составом и t°). Возникает из-за: различия работ выхода контактирующих Ме (разница м/у ур-ем вакуума и ур-ем Ферми – Работа выхода. При контакте Ме с меньшей А выхода теряет е и заряж-ся положит, а с большей - наоборот), возник разность потенц = : ; различия концентраций свободных при контакте 2-х Ме тот из них, у кот конц е больше будет их терять и приобрит положит заряд, а тот, у кот меньше – наоборот (из-за диффузии). . КРП: U=U`+U``.

62. Электронная эмиссия. Виды эмиссии.

Эмиссия – явление испускания материалами при сообщении энергии, равной или большей работы выхода.

Виды:

1. Термоэлектронная (испускание е нагретыми материалами)

2. Фотоэлектронная (эмиссия е под действием эл/магнитного излучения)

3. Вторичная электронная эмиссия (испускание при бомбардировке материала первичным электронным пучком)

4. Автоэлектронная эмиссия (происходит под действием сильного внешнего электрического поля).

Чтобы получить поток источник нужно нагревать до высоких t°. Для исследования эмиссии 1, исп систему их 2-х электродов: катода-эммитора и анода, кот размещают в вакууме. Вольтамперная характеристика – сила тока зав-щая от материала К и его t°, приложенного U, геометрии и взаимного расположения К и А. Суммарное поле у пов-ти К равно 0, все вылетающие достигают А и дальнейшее увеличение U не будет приводить к увеличению тока. Образуется ток насыщения. Сила тока насыщения: I_н= ST² exp (- ), где А-работа выхода К; S – площадь поверхности К; Т – абсолютный t° коэффициент; k – постоянная Больцмана; m – масса .